Пороговое напряжение электрического поля

Необходимо отметить, что во всех проводимых опытах напряженность электрического поля и соответственно плотность электрического тока не варьировались. Это обусловлено тем, что при определенной пороговой напряженности электрического поля начинается процесс электролиза, сопровождающийся выделением в объеме мельчайших пузырьков кислорода и водорода. Образующиеся пузырьки газов, равномерно распределенные по объему эмульсии, способны активно флотировать частицы диспергированного нефтепродукта, значительно изменяя тем самым характер процесса отделения, что затрудняет изучение воздействия электромагнитного поля. В связи с этим в экспериментальных исследованиях в достаточно широком интервале изменяли только магнитное поле. [c.185]

Здесь Во — пороговая напряженность электрического поля. При ио=Еоё выражение для порогового напряжения имеет с дую-щий вид [c.397]

Безопасные расстояния, приведенные в табл. 8.1, выбраны с учетом отсутствия пороговых ощутимых токов утечки, а также потенциалов и напряженности электрического поля, значения которых менее нормативных. [c.374]

В обоих случаях при определенной пороговой магнитной индукции строго упорядоченное движение частиц нефтепродукта сменялось на движение, которое можно охарактеризовать как хаотичное (см. рис. 85). При этом пороговая напряженность магнитного поля зависела от напряженности электрического поля — чем [c.192]

Пороговое значение напряженности электрического поля, которое определяется по минимальному начальному току эмиссии 0,5 мкА, составляет 2, [c.387]

Теория деформации НЖК электрическим полем в настоящее время достаточно подробно разработана [8— 10] и дает следующее выражение для порогового напряжения (иа) - [c.165]

Если к слою ЖК, помешенному между двумя подложками, приложить извне магнитное или электрическое поле, то в зависимости от граничных условий на подложках, величины и знака диамагнитной или диэлектрической проницаемости происходит деформация, характеризующаяся переориентацией директора. Этот эффект назван по фамилии, впервые наблюдавшего его В.К. Фредерикса [108]. Подробное описание перехода Фредерикса содержится в [1, 109]. Практически важными и удобными для экспериментального наблюдения являются три частных случая, различающихся ориентацией директора и внешнего поля относительно подложек (рис. 2.4.1). Деформации, возникающие после приложения к слою магнитного или электрического поля, напряженность которого превышает некоторую критическую величину — пороговую напряженность Щ или Ер — и /Ь (Ь — толщина слоя), называются деформациями поперечного изгиба кручения и продольного изгиба или, согласно терминологии [1], 8-, Т-, Б-эффектами. Пороговая напряженность Нр (или пороговое напряжение 11р), задаются соотношениями [c.53]

Рассмотренные выше соотношения показывают, что вещества типа II с более высокой Ае легче ориентируются в электрическом поле, тогда как для соединений типа II в некоторых случаях предпочтительнее магнитные поля (вплоть до 7 Тл). Электрический пробой в обычных ячейках возможен при напряженностях порядка 15—50 кВ/см, тогда как напряженность поля, создаваемого обычными электромагнитными или постоянными магнитами, не превышает 2 Тл. Для того чтобы получить более сильные магнитные поля, требуются специальные магниты или импульсная техника. Следует упомянуть также о гом> что пороговое значение магнитного поля Но можно определить, меняя напряженность ориентирующего поля. [c.402]

В работе [20] приведены кинетические характеристики и пороговые напряжения некоторых полисилоксанов в геометрии ТЫ-ячейки, а в работе [21] впервые сообщалось о переориентации гребнеобразного ЖК полиметакрилата с отрицательной диэлектрической анизотропией в ячейке с гомеотропными начальными условиями. Кроме того, в таких полимерах наблюдали домены Вильямса . В работах [22—25] описаны результаты иссле.т,ования различных свойств термотропных ЖК полимеров в электрических и магнитных полях, а также приведены значения констант упругости и времен отклика. Полученные в этих работах данные по двухчастотной адресации будут обсуждаться [c.407]

В первом приближении константы упругости гребнеобразных ЖК полимеров по порядку величины сопоставимы с соответствующими характеристиками низкомолекулярных жидких кристаллов. Это обусловлено тем, что длинная развязка способствует независимости основной и боковой цепей. Как отмечалось в разд. 11.3.2, константы упругости kn и зз можно определить, исследуя переход Фредерикса в электрическом и магнитном полях. Тем же способом можно измерить пороговое напряжение или пороговую напряженность Но. В табл. 11.3 приведены значения kxi и й = йп + /4( 33—2 22) ДЛЯ полимеров II, Via, VI6 113]. [c.416]

Например, у нематического га-метоксибензилиденбу-тиланилина — вещества с отрицательной анизотропией диэлектрической проницаемости (бц—е <0) —при определенной напряженности электрического поля происходит одноосная переориентация. Превышение пороговой напряженности приводит к образованию в препарате устойчивой доменной структуры (темные и светлые по- [c.191]

Опыты показали наличие порогового значения напряженности электрического поля Е = 12 500 В/м, при которой визуально с по-.>10щью микроскопа ЛМ-2 наблюдали максимальную агрегацию частиц, при этом их размер увеличивался от 2—50 до 200—2000 мкм, а система седиментировала по типу неустойчивых суспензий (рис. 4.11). Предельный седиментационный объем осадка составил 22% от исходного объема сточной воды. Релейный характер зависимостп 3 = р ( ), заключающийся в скачкообразном изменении светопропускания от напряженности ноля, объясняется необратимым характером коагуляции при определенном значении напряженности поля, в данном случае при Е = 10 ООО В/м, связанной с силовым [c.121]

Неустойчивость метастабильного элекфонного распределения еще резче Проявляется в эффекте обратимого запоминаемого переключения, обнаруженном во многих неупорядоченных и неравновесных системах в окислах, стеклах, в напыленных осадках углерода, стеклоуглероде и т.д. Оказывается, электрическое сопротивление этих систем при некотором пороговом напряжении (2-10 В) скачкообразно падает на несколько порядков с 450 до 1,8 кОм, причем оба состояния, высоко- и низкоомное, являются метастабильными, запоминаемыми в течение нескольких суток. Это означает, что элекфонная подсистема вещества может находиться в нескольких метастабильных состояниях (энергетических уровнях) т.е. вещество характеризуется неравноценностью атомов углерода, в частности, неодинаковой степенью их ионности, альтернированием межатомных связей, изменением характера локализации в распределении элекфонов вокруг атомных остовов. Предполагается, что под действием электрического поля в пленке образуются тонкие иглоподобные проводящие каналы, аналогично, по-видимому, тому, как происходит низкоте мпературная переполяризация сегнетоэлектриков . Однако природа низкоомного состояния дискутируется до сих пор. [c.41]

В отсутствие электрического поля при пропускании раствора целлюлазного ферментного препарата через слой порошковой целлюлозы в рабочей камере установки на целлюлозе адсорбируется некоторое количество ферментов, определяемое их природными адсорбционными характеристиками. Через некоторое время адсорбция прекращается и концентрация ферментов на выходе из рабочей камеры приближается к концентрации на ее входе (рис. 3.9). При включении тока концентрация ферментов на выходе из рабочей камеры резко падает. При увеличении напряженности поля эффективность электроудерживания возрастает вплоть до предельного значения, когда все входящие в рабочую камеру ферменты удерживаются на цел цолозе и их концентрация на выходе из камеры равняется нулю (рис. 3.9). Максимальная эффективность электроудерживания наблюдается при достижении напряженности поля определенной пороговой величины, которая мало зависела от природы ферментного препарата, но была пропорциональна его концентрации в растворе на входе в рабочую камеру. Например, при концентрации раствора (по белку) 1 г/л пороговое значение напряженности поля составляет около 100 В/см. Без отключения тока десорбция ферментов не наблюдается, тогда как [c.88]

Поскольку диэлектрическая постоянная сильно анизотропна, то переход Фредерикса в нематике может быть также индуцирован приложением поперечного по отношению к слою электрического поля. Однако по сравнению со случаем магнитного поля в этом случае возникают два усложнения. Во-первых, электрическое поле в общем случае не однородно поперек слоя. Искажение нематического слоя приводит к появлению г-компоненты электрического поля E z), Лишь в пределе малых искажений, т. е. вблизи порога, поле E z) почти постоянно. Таким образом, в случае электрического поля, напряженность которого лишь незначительно отличается от пороговой, задача оказывается полностью аналогичной случаю магнитного поля и может быть описана уравнением, аналогичным (8.185). Чтобы выйти за пределы припороговой области, следует учесть неоднородность поля E z) и, кроме того, отличие случаев проводящего и диэлектрического нематиков. В первом случае переход Фредерикса может стать переходом первого рода с гистерезисом [8.22]. Ситуация еще более осложняется тем обстоятельством, что в этом случае могут происходить неустойчивости, индуцированные проводимостью [8.21]. [c.307]

Простота и доступность нарисованных схем восх1-щает. Не надо кропотливой, почти ювелирной работ, необходимой при изготовлении твердых кристаллов для тех же целей. Не надо мощных импульсов электрического поля, используемых для поворота оптической оси в твердом кристалле. В нематике независимо от толщины слоя пороговое напряжение может составлять всего доли вольта, а толщина слоев, используемых на практике, примерно равна сотой доле миллиметра Это и обусловило громадный практический интерес к жидким кристаллам при создании оптических индикаторов и затворов всевозможных типов. [c.62]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология