Анизотропия диэлектрическая

Анизотропия диэлектрической проницаемости [c.114]

Поскольку для этих пиков наблюдалось смещение к низким температурам при понижении частоты измерения, то не было сомнений в возможности расчетов параметров в рамках данной модели. Оказалось, что то Ю з для всех ионов, а энергия активации переориентации диполей составляют 0,089 (для Li+),0,055 и 0,14 (для Na+), 0,21 эВ (для К+). Имеется сильная анизотропия диэлектрических потерь. Рассматривая низкотемпературные потери в дебаевском приближении, можно рассчитать дебаевский момент (р) по стандартным формулам [c.137]

Флуктуации плотности и концентрации в среднем не нарушают изотропии среды. Анизотропные флуктуации сопровождаются появлением анизотропии диэлектрической проницаемости. В этом случае компоненты симметричного тензора Ае,- не равны нулю [c.147]

Анизотропия диэлектрической проницаемости взаимодействующих в вакууме твердых тел, как было показано Лифшицем [17—19], может приводить, кроме действия сил притяжения, к повороту кристаллов относительно оси, нормальной к поверхностям, ограничивающим плоскую прослойку. Состоянию равновесия будет от- [c.94]

Анизотропию диэлектрических характеристик обычно характеризуют величинами [c.94]

Формулы для матричных и статистических смесей, приведенные в табл. 4, относятся к случаю изотропных смесей, т. е. когда нет упорядоченности в расположении частиц. Если это условие не соблюдается, то смеси анизотропны и значения 8 будут зависеть от ориентации поля по отношению к осям частиц. В частности, анизотропию диэлектрической ироницаемости наблюдали в образцах каучука с различными наполнителями (оксид циика, диоксид титана, оксид свинца), полученных методом экструзии. Диэлектрическая проницаемость была максимальна в направлении экструзии. Анизотропия увеличивалась с ростом содержания наполнителя [4, с. 183]. [c.127]

Даже в этой идеальной ситуации взаимодействие внешнего электрического поля со средой нематика включает по крайней мере два различных процесса. Один связан с анизотропией диэлектрической проницаемости она приводит к тем же эффектам, что и диамагнитная анизотропия, описанная в разд. 3,2. Второй эффект (открытый Мейером [57]) гораздо менее тривиален в деформированном нематике во многих случаях может появиться диэлектрическая поляризация. И наоборот, электрическое поле в некоторых случаях может вызвать искажение в объеме нематика. [c.113]

Теоретическое и экспериментальное исследование влияния анизотропия диэлектрической проницаемости и электропроводности, констант упругости и вязкости на критическое напряжение для электрогидродинамической неустойчивости проведено в работах [165, 166 ].— Прим. ред. [c.230]

Явления, подобные двойному лучепреломлению в потоке, можно наблюдать в связи с анизотропией других физических свойств растворов полимеров, подвергнутых действию градиента сдвига. Хартманн и Янике [716] описали индуцированную потоком анизотропию диэлектрической проницаемости. Градиент скорости, как будет показано в следующей главе при обсуждении растворов полиэлектролитов, может также вызвать анизотропию электролитической проводимости. [c.250]

Физическая сущность электрооптических эффектов в жидких кристаллах заключается в том, что любой процесс изменения их оптических свойств с помощью внешнего электрического поля имеет три главные особенности [6] Во-первых, вследствие анизотропии диэлектрической постоянной и электропроводности жидкий монокристалл (аналогично твердому кристаллу) испытывает вращающий момент, стремящийся понизить энергию анизотропного тела в электрическом поле. Во-вторых, вследствие относительно небольшой вязкости жидкости вращающий момент приводит к переориентации жидкого монокристалла за относительно короткое время (этого не происходит с твердыми кристаллами из-за сил трения). В-третьих, вследствие большой анизотропии оптических свойств любое изменение структуры образца легко фиксируется оптически в полной аналогии со свойствами твердых кристаллов . [c.161]

Анизотропия конструкционных стеклопластиков зависит от вида намотки стеклонаполнителя, степени пропитки стеклонаполнителя связующим, числа нитей или слоев ткани, укладываемых по толщине. Поэтому перед нагружением контролируемого изделия необходимо производить контроль степени анизотропии. На рис. 4.6 приведена полярная диаграмма, снятая поляризационными устройствами на образцах на основе стеклоткани типа ТС с различным числом слоев стеклоткани, а на рис. 4.7 — с различным числом нитей по толщине укладки. При наличии только одного слоя непропитанной ткани нет четко выраженных минимумов, что говорит об отсутствии осей анизотропии. С увеличением числа слоев и при пропитке связующим минимумы появляются, и, следовательно, материал обладает анизотропией диэлектрических свойств. Главные оси анизотропии направлены вдоль нитей и перпендикулярно к ним (см. рис, 4.7), [c.197]

Наличие в образце технологических дефектов (неравномерного содержания связующего, наполнителя, пористости, участков с неотвержденной смолой и т. д.) создает фазовый сдвиг больший, чем л, что приводит к неоднозначности определения фазового сдвига. Это значительно усложняет процесс контроля натурных изделий, находящихся в напряженно-деформированном состоянии. Данное обстоятельство было учтено в дальнейшем при контроле модельных и натурных изделий. При исследовании труб диаметром 150 и 300 мм на основе стеклоткани типа ТС8/3-250 разброс диэлектрической проницаемости по площади незначителен и картина поля микрорадиоволн получается более равномерной. Для тканевых труб разброс е значительно меньше, чем для изделий с продольно-поперечной намоткой. Однако для тех и других изделий наблюдается ярко выраженная анизотропия диэлектрических свойств. Из приведенных в табл. 4.1 данных следует, что измерение диэлектрической проницаемости в отдельных точках образцов, а тем более натурных изделий не дает достаточно полного представления о структуре исследуемых материалов, так как разброс е от отдельно взятой точки до следующей достаточно велик. Поэтому контроль напряженно-деформированного состояния модельных изделий проводили на установке, позволяющей измерять фазовый сдвиг как в отдельных точках исследуемой трубы, так и по всей площади. Измерения проводились на интерферометре, показанном на рис. 4.8. Установка позволяла [c.213]

ПИЯ мономерных звеньев пе проявляется макроскопически у неориентированных полимеров вследствие неупорядоченного статистического распределения макромолекул или надмолекулярных структур. При таких процессах переработки полимеров в изделия, как ориентационная вытяжка, экструзия, а также в некоторой степени и прессование, возникает преимущественная ориентация макромолекул. Это должно привести к анизотропии диэлектрических свойств ориентированных полимеров, которая зависит как от электрической анизотропии мономерного звена, так й от степени ориентации макромолекул. Поскольку степень ориентации макромолекул у кристаллических полимеров может быть значительно выше, чем у аморфных полимеров, то, естественно, можно ожидать большего влияния ориентации на диэлектрические свойства у кристаллизующихся полимеров. [c.139]

Удельная анизотропия диэлектрических характеристик при частоте Гц и показателя преломления для одноосно ориентированных полимеров [c.139]

Как видно из табл. 6, анизотропия диэлектрической проницаемости у этих полимеров имеет знак, противоположный знаку Дид, и значительно больше по абсолютной величине, чем 2пг,Апи- Следовательно, из-за небольшой анизотропии электронной поляризуемости мономерных звеньев основной вклад в анизотропию е вносит анизотропия дипольной поляризации. Знак анизотропии диэлектрической проницаемости у поливинилхлорида и полиметилметакрилата совпадает со знаком анизотропии фактора диэлектрических потерь. [c.140]

В ориентированных пленках наблюдается анизотропия диэлектрической проницаемости. [c.262]

Если напряженность внешнего поля превышает пороговое значение, то вследствие анизотропии диэлектрических или диамагнитных восприимчивостей происходит переориентация жидкого кристалла. При выключении поля молекулы жидкого кристалла релаксируют в исходное состояние. [c.396]

G), пороговая напряженность поля, а также анизотропия диэлектрической и диамагнитной восприимчивости. [c.414]

Физическая причина сушествованм деполяризованного рассеяния в жидкости - наличие флуктуаций анизотропии диэлектрической прони-хшемости 0(1 которые, в свою очередь, ддя жидкостей с оптически анизотропными молекулами определяются локальной неравномерностью в ориентации молекулярных осей. Флуктуации к ( ) пяются функциями времени, так как свет, рассеянный в них, оказывается промрдулированным этой функцией, что и определяет его спектр. Применяя обратное фурье-преобразование к спектральному распределению интенсивности рассеянного света, мы получаем временную корреляционную функцию, характеризующую процесс переориентации молекул. [c.29]

Представляя черную пленку как однородный слой строго упорядоченных метильных групп, Оуки [851 теоретически показал возможность значительной анизотропии диэлектрической проницаемости. Однако по своим свойствам черная пленка ближе к жидкости, нежели к кристаллоподобному телу . Углеводородную часть черной пленки можно представить как жидкий раствор, состоящий из растворителя и углеводородных радикалов ПАВ. Диэлектрическая проницаемость такого раствора должна представлять нечто среднее между диэлектрическими проницаемостями растворителя и углеводородных радикалов ПАВ. Зная точное соотношение углеводородных радикалов и растворителя в пленке и полагая, что диэлектрические проницаемости компонентов аддитивно складываются, можно определить толщину черной плёнки из емкостных измерений. [c.77]

Это подтверждают работы по изучению монослоев ПАВ на границе раздела масло—вода [86, 87], спектров ЯМР водных дисперсий фосфолипидов [88, 89] и по исследованию дифракции рентгеновых лучей на липидных дисперсиях [90, 91]. Кроме того, анизотропия диэлектрической проницаемости даже в кристаллах парафинов незначительна. [c.77]

Единственная попытка построения микроскопической теории диэлектрической проницаемости и показателя преломления липидных бислоев принадлежит Оуки [98], который представил пленку как однородный слой строго упорядоченных метильных групп. Расчет показал, что такая модель характеризуется значительной анизотропией диэлектрической проницаемости и показателя преломления, хотя порядок этих величин был тем же, что и при макроскопическом подходе. Однако представление черной пленки в виде кристаллоподобного тела не совсем корректно, поэтому вопрос о построении микроскопической теории с учетом ее реальной структуры остается открытым. [c.109]

Диэлектрическая постоянная льда I была впервые исследована Эррера в 1924 г. и затем поликристаллический лед и монокристалл льда I были исследованы Хамбелом (1953), Оти и Коулом (1952). В этих работах на монокристалле была получена анизотропия диэлектрической постоянной, составляющая приблизительно 15% при 7 =0°С. Зависимость диэлектрической постоянной льда I от температуры представлена на рис. 22 и в табл. 17. Статическая диэлектрическая постоян- [c.57]

Диэлектрические свойства льда 1 были объяснены Бьерру-мом (1952) и Гренишаром (1957) с помощью ориентационных дефектов кристалла. Гренишар объяснил и анизотропию диэлектрической постоянной кристалла разницей в механизме движения ориентационного дефекта по кристаллу в направлении оси Сив перпендикулярном направлении. [c.59]

Парседжиан и Вейс [64] на примере одноосного сильноанизотропного кристалла Hg l ( 1 = 1,973 ш п = 2,656) показали, что изменение энергии молекулярного притяжения в вакууме не превышает 1% во всем интервале возможных углов поворота. Добавка к энергии взаимодействия, связанная с эффектом анизотропии, одинакова по абсолютной величине как в вакууме, так и при взаимодействии через жидкие прослойки. Поэтому ее вклад может становиться заметным, когда малы сами пО себе силы молекулярного взаимодействия, например при близости диэлектрических свойста кристалла и жидкой прослойки. Эффекты анизотропии диэлектрических свойств могут играть заметную роль в жидких кристаллах, определяя их преимущественную ориентацию вблизи поверхностей раздела [63, 65, 66], а также для кристаллов в собственном расплаве. [c.95]

В современной индикаторной технике наиболее широко применяют жидкокристаллические нематические 4-алкокси-4 -циано-бифенилы. Их уникальные свойства (большая термо- и электрохимическая стабильность, высокое значение анизотропии диэлектрической проницаемости и др.) способствовали тому, что они вытеснили из массового производства индикаторов азомети-ны и азоксибензолы [567]. Очистка 4-алкокси-4 -цианобифени-лов от примесей основного характера может быть проведена муравьиной кислотой, а от ионных примесей - комплексом различных методов - электродиализом, экстракцией [568]. [c.192]

Аналогичное влияние ориентации увеличение времени релаксации и анизотропия диэлектрических характеристик (е" > > е и 8 > Еу) — мы наблюдали у одноосно-ориентированного поливинилиденфторида (ПВДФ) при 296 К, т. е. в области ди-польно-сегментальной релаксации. У ПВДФ Тс = 233 К. [c.94]

В приведенных нами примерах у ПТрФЭ и ПВДФ анизотропия е и е" отрицательна, т. е. > е н е" > е ". Это согласуется с представлением о том, что у полимеров с диполями, жестко связанными с цепью, ориентация диполей происходит в плоскости, перпендикулярной оси цепи. Знак анизотропии Де и Де" может не совпадать, так как анизотропия диэлектрической проницаемости является следствием анизотропии электронной и дипольной поляризации, а анизотропия е" — только анизотропией дипольной поляризации. Например, у одноосно-ориентирован-ного полиэтилентерефталата прн Т С Тс, т. е. в области дипольно-групповой релаксации (Де /у) 10 = +180, [Де"/(в"у)]- 10 = —5,5 [75]. Анизотропия е у полиэтилентерефталата определяется анизотропией электронной поляризуемости фениль-ных колец, а анизотропия е" — ориентацией полярных сложноэфирных групп. [c.94]

Низкомолекулярные жидкие кристаллы хорошо ориентируются в электрических и магнитных полях. Б общем случае это объясняется анизотропией диэлектрической проницаемости е (или диамагнитной восприимчивости р при ориентации в магнитном поле) вдоль и гюперек большой оси молекул. Молекулы жидкокристаллических веществ выстраиваются таким образом, чтобы направление с большими значениями е (или р) оказалось параллельным вектору напряженности поля. [c.131]

Например, у нематического га-метоксибензилиденбу-тиланилина — вещества с отрицательной анизотропией диэлектрической проницаемости (бц—е <0) —при определенной напряженности электрического поля происходит одноосная переориентация. Превышение пороговой напряженности приводит к образованию в препарате устойчивой доменной структуры (темные и светлые по- [c.191]

Эффективным способом регулирования структуры и оптических свойств холестерических полимеров является воздействие на них электрического поля. Основной результат воздействия электрического поля на слой холестерического полимера, обладающего большим положительным значением анизотропии диэлектрической проницаемости Ае (такими свойствами обладают сополимеры, содержащие цианобифенильные звенья), состоит в превращении спиральной планарной структуры в оптически активную гомеотропно ориентированную структуру. Анализируя зависимости оптического пропускания и длины волны селективно отраженного света (А,к) от величины приложенного напряжения, можно выделить две стадии этого процесса (рис. 9.12 135]5. [c.359]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология