Упругие волны в кубических кристаллах

Из анализа табл. 6.3 следует, что, измерив скорости упругих волн в данном направлении, можно получить 3 независимых уравнения для определения всех трех упругих констант кубического кристалла. Ясно также, что смещения всех трех волн составляют тройку ортогональных векторов. Однако в направлении [100] можно получить еще более простые соотнощения (табл. 6.4). [c.137]

Анизотропия упругих волн существенно упрощается для особых симметричных направлений и плоскостей в кристаллах. Например, в направлении осей симметрии 3, 4, 6 скорости всех поперечных волн одинаковы плоскости 100 в кубических кристаллах, плоскости (001) в тетрагональных и (0001) в гексагональных являются изотропными в отношении скоростей распространения упругих волн, поляризованных перпендикулярно данной плоскости. [c.288]

Далее мы покажем, каким образом все изложенное выще можно распространить на кристаллы и как в рассмотрение вступают упругие волны. Сначала мы ограничимся кубическими кристаллами. [c.150]

Когда инфракрасная волна (со, о) проникает в кубический кристалл рассматриваемого типа, она вступает во взаимодействие с поперечными упругими волнами поляризации, для которых Ме = ю и я = 0, и ее распространение подчиняется соотношению (6.18). [c.166]

Условия (5.4) и (5.5) означают, что в кубических кристаллах нет взаимодействия между поперечными электромагнитными и продольными упругими волнами. Это правильно лишь тогда, когда верна исходная предпосылка расчета, т. е. реальный кристалл можно рассматривать как периодически повторяющийся элемент бесконечного кристалла. Из-за сильного же поглощения обычно приходится пользоваться очень тонкими кристаллическими пластинками. В этом случае возможно взаимодействие продольного полярного колебания с электромагнитным полем (практически однородным по толщине пластинки) при не равном нулю угле падения (гл. 11, 4, а). [c.211]

Ф и г. Ж-3. Дифракция рентгеновских лучей на упругих волнах, распространяющихся вдоль оси четвертого порядка в кубическом кристалле. [c.397]

Упругие волны в кубических кристаллах [c.133]

Таблица 6.3. Упругие волны в направлении [110] кубических кристаллов

Т аблица 6.4. Упругие волны в направлении [100] в кубических кристаллах [c.137]

Подобное поведение соответствующих матричных элементов в длинноволновом пределе вполне естественно. Действительно, имея в виду предел k - 0, при оценках можно использовать выводы теории упругости Но в теории упругости энергия кристалла выражается через тензор деформации. Кубический ангармонизм отвечает членам третьей степени по деформациям в упругой энергии. А тензор деформаций для плоской волны смещений можно оценить так [c.136]

Это соотношение представляет собой характеристическое кубическое уравнение, корни которого — 3 собственных значения, опре-деляюшие взаимосвязь упругих констант и скоростей упругих волн. Рассмотрим, например, распространение упругих волн в направлении [110] кубического кристалла. Поскольку вектор направления распространения — единичный [c.135]

При применении оптических методов к изучению распространения звука в кристаллических твёрдых телах необходимо учитывать во >можность диффракции света как на продольных, так и на поперечных упругих волнах. Диффракцию света на поперечных упругих волнах в кубических кристаллах изучал И. Г. Mн aйлoвi35б], [c.251]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология