Направления симметрично-равные

В многоатомных молекулах полярность зависит от полярностей отдельных связей и от относительного расположения последних в молекуле. Многоатомная молекула при отсутствии в ней полярных связей, очевидно, и в целом не будет обладать полярностью. При наличии одной полярной связи ее полярностью будет определяться и полярность молекулы в целом. При наличии же двух или нескольких полярных связей полярность молекулы будет зависеть еще и от относительного расположения связей. Так как дипольный момент является величиной, связанной с определенным направлением, суммирование дипольных моментов отдельных связей для определения дипольного момента всей молекулы должно производиться по правилам сложения векторов. Результат будет зависеть от симметрии в расположении этих связей в молекуле, и может происходить частичная и даже полная взаимная компенсация дипольных момент )В отдельных связей. Молекулы, построенные вполне симметрично, обладают дипольным моментом, равным нулю, хотя бы отдельные связи, в них содержащиеся, и были полярными. [c.78]

Опишем вокруг нее сферу радиусом, равным расстоянию, на котором заметны силы взаимного притяжения этой молекулы с окружающими ее молекулами-жидкости. Вследствие того что эти равные силы действуют по всем направлениям симметрично, ствующая их равна нулю. [c.117]

Течение образуется над нагреваемой электрическим током проволочкой малого диаметра О. Видно, что область переноса тепла вокруг проволочки, частично затененная державкой проволочки, не является областью типа пограничного слоя. Но далее в направлении течения,когда х 3> условие б (х)/л <С 1 становится все более подходящим приближением, и можно применять упрощения теории пограничного слоя. Локальный характер переноса в сечении, расположенном достаточно далеко вниз по течению, представлен на рис. 3.7.1. Условия при у = 0 полностью симметричны. При у = 0 отсутствует касательное напряжение, нет теплового потока в поперечном направлении и равна нулю /-компонента скорости. Таким образом, при г/ = 0, ди/ду— = дФ/ду = 0 = у х,0). Для преобразованных функций и ф в условиях автомодельной задачи эти требования принимают вид / (0) = (0) = f (0) = 0. Заметим, что изолированный сферический или точечный источник энергии интенсивностью Q [c.104]

В кристаллических многогранниках могут быть неповторяемые направления, которые называются единичными. Повторяющиеся в кристалле направления, связанные элементами симметрии, именуются симметрично-равными. Единичные и симметрично-равные направления определяются элементами симметрии. Единичные направления могут проходить через С, располагаться в плоскости Р и по одному перпендикулярно к ней, перпендикулярно к 2 и совпадать с Ьп- [c.47]

Естественно, возникает вопрос, почему некоторые вещества взаимодействуют с поляризованным светом подобным образом,тогда как другие вещества таким свойством не обладают Мы приведем здесь крайне упрощенное объяснение этого явления, так как более строгое рассмотрение требует применения довольно сложного математического аппарата. Тем не менее нетрудно понять, что электрические силы светового луча, падающего на молекулу, вступают в некоторое взаимодействие с электронами, содержащимися в молекуле. Хотя поглощение энергии излучения молекулой, сопровождающееся переходом в энергетически более высокое электронное состояние, может фактически не происходить (см. гл. 2), возможно возмущение электронной конфигурации молекулы. Этот процесс можно наглядно представить себе как поляризацию электронов, происходящую под действием колеблющегося электрического поля, связанного с излучением (разд. 6-7). Это взаимодействие имеет важное значение в связи с рассматриваемым вопросом, так как оно заставляет электрическое поле излучения изменить направление колебаний. Влияние, оказываемое одной молекулой, чрезвычайно мало, но при действии большого числа молекул суммарный эффект может быть измерен как результирующее вращение плоскости поляризации поляризованного света. Молекулы, которые подобно метану, этилену и ацетону достаточно симметричны для того, чтобы каждая из них была идентична своему зеркальному изображению, не вызывают вращения плоскости поляризации. Причина отсутствия у них оптической активности заключается в таком характере симметрии каждого из этих веществ, что поворот плоскости колебаний в одном направлении уравновешивается равным по величине поворотом в противоположном направлении. Однако, если атомы в молекуле расположены таким образом, что симметрия недостаточна, для совмещения молекулы с ее зеркальным изображением, молекула окажет влияние на поляризованный свет — результирующая электромагнитных взаимодействий в этом случае не будет равна нулю. Такие вещества называются оптически активными. [c.605]

Направления, связанные элементами симметрии кристалла, называются симметрично-равными в отличие от неповторяющихся или единичных направлений. Прим. перев.) [c.22]

Формула (7.43) является основополагающей в линейной теории устойчивости цилиндрических оболочек. Значения верхнего 0кр.в и нижнего Окр.н критических напряжений определяются только величиной к. В случае симметричной формы потери устойчивости, когда стенки оболочки искривляются только в продольном направлении, А.равно [c.320]

Очевидно, что чем выше симметрия кристалла, тем больше число симметрично равных направлений. Поэтому кристаллы кубической сингонии, особенно вида симметрии 0 — тЗ/п, всего ближе к изотропным средам. [c.385]

Применение нефтеденсиметров основано на законе Архимеда, согласно которому на тело, погруженное в жидкость, действует выталкивающая сила, направленная вертикально вверх и равная весу вытесненной жидкости в объеме погруженной части тела. Устройство нефтеденсиметров показано на рис. 32. Иногда в среднюю часть нефтеденсиметра (поплавок) впаивают термометр, ртутный шарик которого одновременно является частично и грузом. За счет груза и симметричной формы нефте-денсиметр всегда находится в жидкости в вертикальном положении. Нефтеденсиметры выпускаются с ценой деления шкалы от 0,0005 до 0,005 г см , с термометрами и без термометров. [c.89]

Неправильный венчик — венчик, лепестки которого (или доли) отличаются друг от друга по величине и форме, неодинаковые неправильный венчик можно разделить на две симметричные (равные) части только в одном направлении (венчики 12 гороха, фасоли, бобов). [c.12]

Правильный венчик (цветок) — венчик, имеющий все лепестки одинаковой величины и формы, или же, если они различны, правильно чередующиеся правильный венчик можно разделить на две симметричные (равные) части в нескольких направлениях (цветки капусты, редьки и других крестоцветных, а также картофеля, паслена). [c.15]

Эти формы являются наиболее распространенными и имеют наибольшее значение в строении нефтяных месторождений. По данным американской статистики, этими формами всех видов охватывается свыше 65% всех нефтяных месторождений Соединенных Штатов на основании их создана и до сего времени держится так называемая антиклинальная теория. Эти формы столь популярны среди нефтяников, что при поисках и разведке на нефть прежде всего иш ут антиклинали. Напомним вкратце, что антиклинальной складкой, или просто антиклиналью, называют сводообразный изгиб пластов в виде двухскатной крыши, только чаш е пе с острым, а с закругленным гребнем (фиг. 57). Самая высшая точка складки называется ее вершиной, а бока складки, имеющие падение или наклон в противоположные стороны, называют ее крыльями. Если мы соединим все высшие точки перегиба пластов по протяжению складки, то получим линию, которая называется осевой линией, или просто осью складки. Ось складки показывает ее направление. Наиболее приподнятая, прилегающая к осевой линии часть складки носит название сводовой части, или просто свода складки. В складке, как это видно на рисунке, бывает изогнут не один, а целая свита пластов, расположенных один ниже другого каждый такой пЛаст имеет свою линию перегиба, или ось. Проведенная через эти осевые линии плоскость носит название осевой плоскости. Если крылья складки имеют в ту и другую сторону равный уклон или одинаковое падение, складка называется прямой, или симметричной (фиг. 58) ее осевая плоскость имеет почти вертикальное положение и делит складку на две симметричные половины. Если же крылья складки имеют разный наклон (одно крыло имеет более крутой угол падения, чем другое), складка называется косой или асимметричной (фиг. 59) перегибы в разных пластах такой складки не будут находиться в большинстве случаев один под другим, как в прямой складке, а будут отклонены главным образом в сторону более пологого крыла. Осевая плоскость тогда получит наклонное положение и величина этого нак.лона будет зависеть от степени несимметричности складки. [c.208]

Пример. Определить амплитуду вынужденных колебаний, вызываемых вибратором. Вибратор состоит из двух дисков, вращающихся в вертикальной плоскости в противоположных направлениях с постоянной скоростью (рис. 82). Вибратор установлен посредине балки. Частота вращения дисков 600 об/мин. С дисками связаны неуравновешенные грузы, симметрично расположенные относительно вертикальной оси zz. При вращении дисков возникают центробеж -ные силы инерции проекция па ось zz которых будет равна 2PQ . sin Qt. [c.114]

На рис. V.3 показана обратная решетка монокристалла сплава с синусоидальным изменением параметра решетки. Согласно [И] около каждого узла обратной решетки должны наблюдаться одна, две или три пары сателлитов по направлениям <100>. Число пар таких сателлитов равно числу индексов узла, отличных от нуля. Сателлиты располагаются симметрично по отношению к узлам матричного кристалла и удалены от него на расстояния, равные 1/п. Интенсивности сателлитов, лежащих справа и слева от основного отражения, одинаковы и относятся к интенсивности основного отражения как [c.109]

Магнитная восприимчивость сферически несимметричных молекул является анизотропной, т. е. она неодинакова в различных направлениях. Так, например, в случае аксиально симметричной анизотропной молекулярной группировки (С=С или С—С и др.) анизотропия магнитной восприимчивости А% будет равна [c.71]

Было предпринято множество попыток составить количественные таблицы электроотрицательности, которые указывали бы направление и степень смещения электронного облака в связях между любой парой атомов. Наиболее известна шкала, составленная Полингом, которая основана на энергиях связи (разд. 1.12) двухатомных молекул. Если в молекуле А—В распределение электронов симметрично, энергия связи должна быть средним арифметическим между энергиями связей в молекулах А—А и В—В, поскольку в этих случаях электронное облако не должно смещаться. Если же в действительности энергия связи А—В выше (что обычно так и есть), то это является результатом возникновения частичных зарядов, так как заряды, притягиваясь друг к другу, делают связь более прочной и для ее разрыва требуется больше энергии. В такой шкале электроотрицательности было необходимо произвольно приписать какому-либо элементу определенную электроотрицательность, и фтору была приписана электроотрицательность, равная 4. Тогда электроотрицательность любого элемента получают из разности между истинной энергией А—В и средним арифметическим энергий А—А и В—В по формуле (разность обозначают А) [c.29]

Для количественного описания встреч частиц в жидкой фазе можно аппроксимировать скачкообразное перемещение частиц диффузней в сплошной среде растворителя с коэффициентом поступательной диффузии О. Если рассматривать совокупность всех частиц А1 и совокупность всех диффундирующих к ни.м частиц А , то можно говорить о некотором потоке частии А., в направлении к частицам А]. Этот поток в изотропной жидкости должен, быть сферически симметричным, т.е. распределение концентрации А относительно А1 должно быть функцией только расстояния между ними г. Если концентрация частиц А1 равна С1, то в единице объема суммарная поверхность сфер радиуса г, окружающих частицы А,, равна В отсутствие реакции суммарный поток через эту [c.120]

И опишем вокруг нее сферу, радиус которой равен расстоянию, на которбм еще заметно проявляют себя силы притяжения между этой молекулой и окружающими ее молекулами (рис. 65). Эти силы действуют во всех направлениях симметрично поэтому их равнодействующая равна нулю и молекул а остается в равновесном состоянии. Для молекул Ь около поверхности силы притяжения нижних слоев не уравновешиваются верхними и равнодействующая Р направлена вниз и стремится втянуть молекулу 6 вглубь жидкости. Все молекулы, отстоящие от поверхности на расстоянии меньше радиуса их сферы действия, подвержены такой же силе, что и является причиной поверхностного натяжения. [c.180]

На рис. 12 показана схема, объясняющая поверхностное натял<еыие. Силы притн.жсния молекулы а, находящейся внутри жидкости, к окрулсающим ее молекулам действуют во всех направлениях симметрично, поэтому их равнодействующая равна нулю. Молекула б, находящаяся у поверхности жидкости, не уравновешивается верхними молекулами из-за их отсутствия, по- [c.63]

Численное значение элементов вектора р и матрицы Л в уравнении (460) отличается от соответствующих величин, ирименяв-шихся в основной части текста, вследствие изменения длины единичных векторов в ортогональной системе координат В. Это различие несущественно для проводимых здесь рассуждений. Другие различия между уравнениями (МРЗ) и (МР4), с одной стороны, и системой уравнений (460) — с другой, не являются столь очевидными и связаны с особенностями моиомо-лекулярной системы. Кроме того, Матсен и Франклин не пытаются связать собственные концентрации (нащ термин — характеристические направления) с экспериментально определяемыми величинами. Поэтому даже в особом случае, когда мат-рины констант скоростей являются симметричными (равные количества при равновесии), пх способ рассмотрения представляет лишь новый метод формального решения системы уравнений скорости для мономолекулярной системы и непригоден вопреки их утверждению для перехода от экспериментальных данных к величинам констант скоростей. Однако нх подход к решению вопроса в своей основе является правильным и ближе всего из описанных в литературе соответствует нашим исследованиям мономолекулярных реакционных систем [c.246]

Период идентичности в направлении вытяжки равен 21,5 А. Длина кристаллита невелика, она примерно в 6 раз больше периода идентичности, т. е. равна приблизительно 120 А. Кристаллическая решетка поликарбоната относится к орторомбиче-ской системе размеры элементарной ячейки, перпендикулярные направлению растяжения, равны а = 11,9 А, Ь = 10,1 А. Константа решетки в направлении вытяжки совпадает с периодом идентичности, т. е. равна 21,5 А. Расположение, отвечающее пространственной группе )зЗ, кажется наиболее вероятным, однако не исключается также наличие менее симметричных групп 1). 2 и [c.150]

То, что Вх (i ) симметрично по отношению к началу координат, имеет значение при анализе сил, действующих в направлении оси Y. Так как симметрично относительно оси х, то отсюда сразу же можно сделать вывод, что суммарная пондермоторная сила, действующая в направлении Y, равна нулю, т. е. [c.291]

На практике асимметрия обычно измеряется сравнением интенсивностей и 1ь света, рассеиваемого под двумя углами—в положительном и отрицательном направлениях, симметричных по отношению к направлению, лежащему под углом 90°, например под углами 45 и 135°. Если при выходе светового пучка из кюветы происходит его преломление, необходимо ввести поправку. Для этого приемник, окруженный воздухом, устанавливают под соответствующим углом. При помощи уравнений (22) и (24) могут быть рассчитаны кривые, выражающие / //ь в функции параметров размера Ь/Х, Д/Х или а/Х для определенных углов положительного и отрицательного направлений, выбранных для данного случая. Путем сравнения полученных опытных данных с теоретическими можно получить сведения о размере и конфигурации частиц. Длина волны X представляет собой длину волны в растворе, равную длине волны в воздухе, деленную на показатель преломления раствора. На рис. 269 приведены графики коэффициента асимметрии, выражаемого в виде 1—////(,, для клубковидных и стержневидных частиц при углах около 45 и 135° (в растворе) по результатам вычислений Доти и других. [62]. - [c.692]

В г.т. 12 мы обсуждали электронное строение НС1 п отмечали, что гетероядерные двухатомные молекулы полярны, тогда как гомоядерные дву.чатомные молекулы неполярны. Неполярная молекула имеет нулевой (или близкий к нулю) дипольный момент. Среди многоатомных молекул имеется немало таки.х, в которых отдельные связи полярны, хотя молекула в целом неполярная. В качестве примера приведем ССЦ. Строение молекулы lj. показано на рис. 13-28, а. Поскольку хлор-более электроотрицательный элемент, чем углерод, связывающие электронные пары смещаются в направлении к атомам хлора. В результате каждая связь С—С приобретает небольшой дипольный %юмент. Попарное векторное сложение диполей связей дает два равных по величине и обратных по направлению диполя фрагментов СС1,, как показано на рис, 13-28, б. Симметричная тетраэдрическая форма молекул ССЦ обусловливает ее нулевой дипольный момент таким образом, I4-неполярная молекула. [c.579]

Приведенные в предыдущем параграфе формулы не учитывают влияния сжимаемости и вязкости среды. Эти формулы базируются на допущении условия равномерного распределения параметров потока на входе в улитку как в меридиональном направлении, так и по окружности. Формулы (7. 7) и (6. Па) для симметричных улиток предусматривают совпадение внутренней поверхности периферийной стенки с линией тока на режиме, когда направление потока а на входе в улитку равно значению а расч- В этом случае при протекании невязкой жидкости кривизна канала не должна вызывать вторичных токов и оказывать обратного влияния на параметры потока за колесом. [c.239]

На направление реакции влияют также пространственные факторы. Известно, что тетрафенилбутатриен при облучении солнечным светом димеризуется с образованием симметричного аддукта (41), несмотря на то что в бирадикалах (42) и (43) л-электроны бензольных колец и кратных углерод-углеродных связей в равной степени участвуют в рассредоточении неспаренных электронов. По-видимому, успешному замыканию четырехчленного цикла в бирадикале (43) препятствуют имеющие большой объем фенильные группы. [c.501]

Многоатомные молекулы также могут быть неполярными — при симметричном распределении зарядов или полярными — при асимметричном распределении зарядов. В последнем случае дипольный момент молекулы будет отличаться от нуля. Каждой связи в многоатомной молекуле можно приписать определенный дипольный момент, характе >изующий ее полярность при этом следует принимать во внимание не только Bejm4HHy дипольного момента, но и его направление, т. е. рассматривать дипольный момент каждой связи как вектор. Тогда суммарный дипольный момент молекулы в целом можно считать равным векторной сумме дипольных моментов отдельных связей. [c.139]

На рис. VI.3 показан график функции (VI.67), в форме доли молекул, скорость которых лежит в пределах от до + 1. Наиболез вероятная скорость равна нулю и доля молекул уменьшается симметрично с увеличением скорости в положительную и отрицательную стороны. Такая форма распределения возникает в связи с тем, что одномерное движение, т. е. движение вдоль одной координаты, является невырожденным вследствие наличия единственного направления. В таких случаях вероятность определяется одной лишь экспонентой типа е.-тхЧкт имеюш,ей наибольшее значение, равное единице, при х = 0. [c.202]

Волны в стержнях. В стержнях, как и в пластинах, существуют нормальные волны, бегущие в направлении длины стержня и образующие систему стоячих волн в поперечном сечении. Эти волны иногда называют волнами Похгаммера — по имени ученого, исследовавшего систему нормальных волн в круглых стержнях. Для стержней с различной формой поперечного сечения (круглых, квадратных и т. д.) строят свои системы дисперсионных кривых, выделяя симметричные и несимметричные моды. Скорость моды 5о в стержне меньше скорости аналогичной моды в пластине и в предельном случае равна У Ур. [c.29]

Энергия индукционного взаимодействия, как и ориентационного, убывает пропорционально шестой степени расстояния, но индукционное взаимодействие не зависит от температуры. Последнее связано с тем, что ориентация наведенного диполя не может быть произвольной, она определяется направлением постоянного диполя. Величина 7 д тем значительнее, чем выше поляризуемость неполярной молекулы. Индукционное взаимодействие наблюдается при образовании гидратов благородных газов, в растворах полярных вешеств в неполярных, например ацетона в СС14 и других подобных смесях, и существенно только для молекул со значительной поляризуемостью. К ним, в первую очередь, относятся молекулы с сопряженными связями. Индукционное взаимодействие не аддитивно. Это становится ясным, если рассмотреть неполярную частицу в поле двух симметрично расположенных зарядов. Каждый из них, действуя сам, вызвал бы индукционный эффект, но совместное их действие создает два диполя, равных по величине и направленных противоположно, т. е. не понижает энергию. [c.258]

На рисунке IV-9 представлено строение молекулы СО . Согласно данным таблицы IV-7, две ковалентные связи С — О образуют между собой валентный угол в 180°. Это говорит о симметричном построении молекулы два вектора полярной связи равны по величине, но направлены взаимнопротивоположно. Равнодействующая направлений этих связей равна нулю. Поэтому молекула СОа суммарно неполярна, ее дипольный момент равен нулю. [c.77]

В гл. XXII было показано, что, в соответствии с принципом Паули, общая функция, содержащая в качестве множителей функции, описывающие положение электронов (11)об) и их спины, должна быть антисимметричной. Функции 11)+ должна отвечать антисимметричная спиновая функция, а функции-ф- —симметричная Для двух электронов возможны только два состояния спинов. Они могут быть или параллельны (т. е. иметь тождественное направление), или антипараллельны (т. е. направлены в разные стороны). Тождественное состояние спинов опишется симметричной спиновой функцией. Таким образом, в состоянии и+ спины электронов образуют пару с общим спин-моментом, равным нулю в состоянии 11- спины направлены в одну сторону, что приводит к спин-моменту, равному единице. [c.602]

Моменты диполей подразделяются на молекулярные и связевые. В гетеросоединениях моменты диполей отдельных связей всегда больше нуля, однако если молекулы из трех и более атомов пространственно симметричны, их р, могут быть равны нулю. Например, молекула B lg имеет молекулярный ц = 0, так как все три связи в ней равны по длине, расположены в одной плоскости и имеют одинаковые углы между направлениями связей. Напротив, молекула NH, имеет ц = (5,486 10" , поскольку атом азота в ней расположен в вершине пирамиды линейная молекула Oj имеет [х = 0. [c.301]

Для работы в инфракрасной области спектра и в приборах ео скрещенной оптикой применяют решетки с профилированным шагом с числом штрихов на миллиметр, равным 10. Такие дифракционные решетки называют эшелле и эшеллетами. Эти решетки нарезаны таким образом, что излучение данной длины волны концентрируется главным образом в одном порядке. При прохождении монохроматического света через узкую щель на экране видна дифракционная картина. Один из лучей проходит через щель прямо, образуя в центре интенсивную полосу. Другие лучи той же длины волны отклоняются от него симметрично на разные углы, величины которых зависят от длины волны монохроматического света. При освещении дифракционной решетки немонохроматическим светом на экране наблюдается усиление одних участков спектров и ослабление других вследствие интерференции. Если выбрать из этого потока только те лучи, которые образуют с основным направлением света, падающего на дифракционную решетку, угол ф, то можно заметить, что пути лучей будут отличаться на величину аЬ. Если эта величина будет равна длине волны света или четному ей числу, то освещенность будет максимальной. Если величина аЬ будет равна [c.653]

Цилиндрическая трубка (рис. 1-32) представляет собой цилиндр, на боковой поверхности которого выполнены три отверстия (1, 2 и <3), соединенные со штуцерами прибора посредством трубок, расположенных внутри цилиндра. Центральное отверстие служит приемником полного давления. Боковые отверстия расположены симметрично по отношению к центральному с их помощью определяется направление потока. Трубка укрепляется в поворотном координатннке и помещается так, чтобы плоскость центров отверстий совпадала с плоскостью течения. Вращением трубки относительно продольной оси достигается положение, при котором перепад давления в боковых отверстиях становится равным нулю. Для наблюдения за перепадом давления штуцера 2 н 3 присоединяются к дифференциальному манометру. В указанном [c.79]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология