Температура теорема существования

Постулат В. Томсона определяет, что циклически действующая тепловая машина будет являться источником работы, если рабочее тело участвует в круговом процессе между нагревателем и холодильником, которые находятся при разных температурах. Рабочее тело тепловой машины принимает от нагревателя теплоту в количестве при температуре T и передает холодильнику теплоту в количестве Са при температуре Т2 (Т2<.Т ). Разность теплот С]— 2 определяет количество теплоты, пошедшее на производство работы, Численные значения КПД могут быть определены по формулам, приведенным выше. Объединяя формулы (4.4) и (4.5), можно для обратимого процесса из них получить соотношение, определяющее принцип существования энтропии. Однако вначале для выявления новой функции рассмотрим две теоремы Карно С. и Клаузиуса Р. [c.88]

Некоторые характерные черты различных по своей природе вырожденных систем являются общими для этих систем. Все трехмерные вырожденные системы при высоких температурах не упорядочены — среднее значение параметра порядка <<р> = О при Т > Тс. При Т <Тс симметрия спонтанно нарушена, и <ф> =5 0. Как следствие симметрии, возможно однородное вращение величины <ф> без изменения свободной энергии, В квантовой механике существование в системе со спонтанно нарушенной непрерывной симметрией возбуждений с энергией, исчезающей в длинноволновом пределе, известно как теорема Голдстоуна, [c.155]

Впервые энтропия была введена в науку Клаузиусом. Он показал существование ее на основе доказательства теоремы Карно о независимости термического к. п. д. цикла Карно от природы рабочего тела, а зависимости его только от температур источников тепла = / ( 1, 1 ). Это, во-первых, говорит о том, что правильность теоремы, сформулированной Карно (1824 г.),. не вызывала сомнений. Во-вторых, то дает основание полагать, что теорему Карно можно рассматривать как следствие существования энтропии. На последнее указывает тот факт, что, располагая понятием энтропии, доказать теорему Карно очень просто (см. главу V, 3). Пересмотр учения Карно потребовался Клаузиусу для приведения его в соответствие с установленным к тому времени принципом эквивалентности теплоты и работы, на основе которого теплоту, как и работу, стали рассматривать как форму передачи энергии. Долгое время существовало мнение, что будто бы доказательство Карно его теоремы с помощью понятия теплорода неверно. Однако позднее было обращено [c.63]

Из этих двух положений вытекает существование функции состояния 8, называемой энтропией, и универсальной шкалы температур (теорема Карно), таких что [c.12]

Рассмотрим еще раз квазистатические процессы. Для гомогенной системы дифференциальное выражение Пфаффа dQ зависит только от двух независимых переменных. Существование интегрирующего делителя, а также энтропии является, согласно теореме 6 9, чисто математическим следствием, для которого не нужны дополнительные опытные данные. С этой точки зрения интересен случай с тремя независимыми переменными. Кроме того, идентификация интегрирующего делителя с температурой требует наличия термического равновесия, которое при ограничении двумя независимыми переменными невозможно. По обеим причинам начнем с анализа системы, состоящей из двух фаз и ", разделенных друг от друга диатермической перегородкой и находящихся в термическом равновесии. В качестве независимых переменных выберем V , V и t. [c.47]

Тепловая теорема Нернста (7.32) относится к конденсированным системам, следовательно, уравнение (7.36), в котором равенство,нулю константы интегрирования получено с помощью выражаемых этой теоремой закономерностей, ограничено этим же условием. Для реакций в газах I Ф 0. Кроме того, как это было сказано при рассмотрении закона Кирхгофа [см. уравнение (3.12)], выражение АЯ при существовании фазовых превращений и разрывов зависимости теплоемкости от температуры должно быть усложнено. [c.133]

Из сделанных определений следует, что при теплообмене без теплового равновесия происходит изменение по меньшей мере одного из параметров состояния, не считая температуры. Иначе говоря, когда какое-либо тело нагревается или охлаждается, непременно должна изменяться помимо тем-пературы еще хотя бы одна из величин, характеризующих состояние тела. Это, во-первых, позволяет установить способы измерения температуры во-вторых, приводит нас к теореме о существовании уравнения состояния, т. е. к утверждению, что для любого тела всегда существует некоторая функциональная зависимость между температурой и всеми остальными параметрами, определякщими состояние тела. [c.24]

Условимся понимать под связанной энергией , 0 наименьшее количество тепла, которое надо отнять (в арифметическом, смысле) у тела, чтобы равновесно перевести его из рассматриваемого состояния 1 в О, отнимая тепло при температурах не ниже температуры рассматриваемого состояния 1. Это определение, с одной стороны, ш)дчеркивает глубокую аналогию связанной энергии с энтропией, но, с другой — указывает и на принципиально важное различие этих величин, заключающееся в том, что связанная энергия таким же образом сопряжена с температурным состоянием тела, как энтропия сопряжена с некоторым универсальным температурным уровнем, играющим роль единицы температурной шкалы. Поскольку в теореме о минимальной теплоотдаче не было сделано никаких ограничений о низшей температуре холодильников, так что в частном случае мы могли бы принять ее равной температуре рассматриваемого тела, то очевидно, что из упомянутой теоремы вытекает не только существование энтропии, но также и существование связанной энергии как функции состояния. [c.90]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология