Карно теорема

Рис. 2.15. К доказательству теоремы Карно—Клаузиуса

Теорема Карно—Клаузиуса и происхождение понятия энтропии [c.103]

Постулат В. Томсона определяет, что циклически действующая тепловая машина будет являться источником работы, если рабочее тело участвует в круговом процессе между нагревателем и холодильником, которые находятся при разных температурах. Рабочее тело тепловой машины принимает от нагревателя теплоту в количестве при температуре T и передает холодильнику теплоту в количестве Са при температуре Т2 (Т2<.Т ). Разность теплот С]— 2 определяет количество теплоты, пошедшее на производство работы, Численные значения КПД могут быть определены по формулам, приведенным выше. Объединяя формулы (4.4) и (4.5), можно для обратимого процесса из них получить соотношение, определяющее принцип существования энтропии. Однако вначале для выявления новой функции рассмотрим две теоремы Карно С. и Клаузиуса Р. [c.88]

Первая теорема. Карно и Клаузиус доказали теорему о том, что КПД тепловой машины, работаюшей по обратимому циклу, не зависит от природы рабочего тела и его состояния, а зависит только от температур нагревателя и холодильника. Эта теорема доказывается путем логического обсуждения работы двух сопряженно работающих тепловых машин. Пусть первая из машин работает в прямом (1), а вторая (2) в обратном направлении. [c.88]

Путем исследования цикла Карно с использованием второго закона термодинамики могут быть доказаны две важные теоремы, из которых можно найти количественный критерий направления процесса. [c.81]

Аналогичным образом доказывается теорема Карно коэффициент полезного действия обратимого цикла зависит только от температуры тепловых резервуаров и не зависит от природы рабочего тела. [c.20]

Теорема Карно—Клаузиуса [c.59]

Рис. П1, 1. Схема для доказательства теоремы Карно.

Теорема Карно — Клаузиуса [c.78]

Средний коэффициент t любого цикла, очевидно, также меньше /] цикла Карно между крайними температурами. Таким образом, коэффициент полезного действия цикла Карно больше коэффициента полезного действия любого цикла между теми же температурами (теорема Карно). [c.84]

Коэффициент полезного действия тепловой машины не зависит от природы рабочего тела, а определяется только интервалом температур (теорема Карно— Клаузиуса). Эту теорему связывают с формулировкой второго закона термодинамики и выражают математически [c.35]

Постулат В. Томсона. Теоремы Карно и Клаузиуса [c.88]

Вторая теорема. Теорема Карно позволяет определить су-шествование новой термодинамической функции, функции состояния системы — энтропии. Теорема гласит КПД тепловой машины, работаюшей по обратимому циклу Карно, выше КПД тепловой машины, работающей по любому круговому циклу между одними и теми же нагревателем и холодильником (при одной и той же разности температур АТ). [c.89]

Теорема Карно—Клаузиуса........ [c.332]

Теорема Карно, как показал Томсон, может быть использована для определения термодинамической или абсолютной температуры. Согласно (4.1), [c.20]

Из теоремы Карно следует [c.21]

Подобно тому, как в первом законе используется функция состояния — внутренняя энергия и, второй закон в форме, предложенной Клаузиусом, оперирует новой функцией состояния — энтропией 5. К понятию энтропии можно подойти, доказав теорему, что любой замкнутый обратимый цикл можно разбить на бесконечно большое число бесконечно малых циклов Карно. Эта теорема была доказана Клаузиусом, в результате чего дано аналитическое выражение второго закона термодинамики для обратимых процессов [c.94]

Из этих двух положений вытекает существование функции состояния 8, называемой энтропией, и универсальной шкалы температур (теорема Карно), таких что [c.12]

Как видно из равенства (1У.ЗО), коэффициент полезного действия теплового обратимого процесса измеряется отношением разности крайних температур течения процесса к абсолютной температуре источника. Это равенство позволяет сформулировать основную теорему второго начала термодинамики, известную как теорема Карно—Клаузиуса коэффициент полезного действия кругового обратимого процесса не зависит от рода веш ества. совершающего этот процесс, но зависит от начальной и конечной температур. [c.103]

КОЭФФИЦИЕНТ ПОЛЕЗНОГО ДЕЙСТВИЯ ЦИКЛИЧЕСКОГО ПРОЦЕССА. ТЕОРЕМА КАРНО [c.63]

Вопрос о том, чему равно т , впервые был сформулирован и решен французским ученым С. Карно еще в 1824 г. Во второй половине XIX в. Р. Клаузиус и В. Кельвин, опираясь на теорему, доказанную С. Карно, сформулировали второй закон термодинамики. Так как в данном курсе изложение химической термодинамики не соответствует ходу ее исторического развития и второй закон термодинамики обосновывался без использования теоремы Карно, то доказательство этой теоремы будет проведено на основании второго закона. [c.64]

Доказанная теорема Карно может быть записана в общем виде [c.67]

Вид функции (IV, 1) можно определить и другим путем. В соответствии с теоремой Карно — Клаузиуса, достаточно провести обратимый цикл Карно с любым веществом, для которого известно уравнение состояния. Это дает возможность выразить процессы, составляющие цикл, через термодинамические параметры состояния, придав правой части (IV, 1) конкретное выражение. В качестве рабочего тела остановимся на идеальном газе, так как его свойства известны из молекулярно-кинетической теории, Для идеального газа PV = RT поэтому (см. рис. 21) [c.79]

Теорема Карно является основой теории тепловых (и холодильных ) машин. Она указывает, что для повышения КПД даже идеальной тепловой машины надо повышать наивысшую температуру Ti и понижать наинизшую температуру Т . Именно по этому пути идет современная теплотехника. В тепловых машинах применяют водяной пар, перегретый до высоких температур ( 1000 К), или сжигают топливо непосредственно под поршнем в двигателях внутреннего сгорания. Технически другой путь повышения КПД (понижение менее перспективен. [c.67]

Рассмотрим теперь, как же функционирует биологическая машина — живой организм. С точки зрения последовательного научного материализма к явлениям жизни полностью применимы все основные законы физики и химии. В частности, превращения энергии в организме должны строго подчиняться законам термодинамики. Однако очевидно, что процесс получения работы при сокращении мышц находится в кажущемся противоречии с выводами из теоремы Карно. Ведь в живом организме нет сколько-нибудь значительных перепадов температур [c.67]

Рис. 22. к доказательству теоремы Карно. [c.80]

Для того чтобы обобщить (IV, 6) на любое вещество, можно обратиться к теоремам Карно — Клаузиуса и Карно, т.е. повторить ранее приведенный ход рассул<дений либо, что проще, воспользоваться следующим рассуждением. [c.89]

Таким образом, коэффициет полезного дейст ВИЯ тепловой машины, работающей обратимо по циклу Карно, не зависит от природы [забочего тела машины, а лишь от температур нагревателя и холодильника (теорема Карно—Клаузиуса). [c.83]

Оценив величины Ке для обоих смешивающихся потоков а также на выходе из смесительной трубы, нетрудно ввести соответствующие поправки в величины кинетических энергий потоков, входящие в выражение (128). Оба потока при слиянии их в смесительной трубе эжектора теряют часть кинетической энергии на удар, причем эжектирующий поток уменьшает свою скорость с до гшо (аналогично удару при расширении ), а эжектируе-мый увеличивает скорость с 2 ДО (аналогично удару при сужении ). В уравнении (128) эти потери были учтены, как отмечалось выше, в формулировке Г. Н. Абрамовича, отвечающей теореме Борда — Карно. [c.107]

Можно за счет работы А, совер-Рис. 2.14. К домзательству щаемой первой машиной, заставить теоремы Карно—Клаузиуса / , [c.52]

Справедливость теоремы Карно — Клаузиуса нельзя подтверждать только тем, что в уравнение (IV,2) не входит характеристика вещества (идеального газа). Иными словами, нельзя опускать общее доказательство теоремы, так как не видно, почему при переходе на отлнчиое от идеального газа рабочее тело в уравнении (IV. 2) не может найти отражение какое-либо его свойство. [c.79]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология