Классический ротатор

Ротатор. Ротатор, по определению, представляет систему, пространственное положение которой в любой момент времени полностью определяется двумя углами 0 и ф (например, материальная точка, связанная с неподвижным центром невесомым жестким стержнем, так что движение ее происходит по сфере). Классическое описание движения ротатора см. в гл. IV, 5. Движение классического ротатора, на который не действуют какие-либо внешние силы, есть вращение в плос- [c.153]

В формуле для энтропии (6.9) обычно используются соответствующие выражения для квантовых гармонических осцилляторов и классических ротаторов [c.163]

Выражение (6.12) для независимых классических ротаторов не всегда применимо в этой форме, и необходимо проявлять определенную осторожность (разд. 5.2.4 и приложение II). [c.163]

Более компактная форма этого выражения может быть получена с использованием выведенной в приложении V формулы для вращательной статистической суммы системы классических ротаторов. Это дает [c.356]

СТАТИСТИЧЕСКАЯ СУММА ДЛЯ СИСТЕМЫ КЛАССИЧЕСКИХ РОТАТОРОВ [c.363]

Для системы классических ротаторов статистическая сумма может быть записана в виде [c.363]

Ротатор. Ротатор, по определению, представляет систему, пространственное положение которой в любой момент времени полностью определяется двумя углами О и <р (например, материальная точка, связанная с неподвижным центром невесомым жестким стержнем, так что движение ее происходит по сфере). Классическое описание движения ротатора см. гл. IV, 5. Движение классического ротатора, на который не действуют какие-либо внешние силы, есть вращение в плоскости с неизменной угловой скоростью, так что вектор момента количества движения М постоянен. [c.169]

Классический ротатор. Пусть й 1 произвольно, а пространство значений Ф есть пг-мерная сфера, Ф = S . Классическим ротатором, называется модель с гамильтонианом H = J 2 (ф (ж), ф (г/)).Такой га- [c.16]

В классической механике энергия вращения ротатора определяется выражением Гвр =/(оУ2 = Л1у2/ (со — угловая скорость, М = 1(о — угловой момент, момент количества движения). Если угловой момент классического ротатора может принимать любые значения, то для квантового ротатора состояния дискретны. Определены величина углового момента [c.78]

В настоящеее. время процессы вращательно-колебательного обмена изучены явно недостаточно. По данным Милликена [106, 107], вероятность колебательной дезактивации СО при столкновениях с п-Нг более чем вдвое выше вероятности дезактивации при столкновениях с о-Нг такое различие, возможно, обусловлено влиянием вращательных переходов. Единственно существенное для данной задачи отличие между о- и п-Нг — разница в энергиях вращательных состояний при 288 К (температура опытов) вращательная теплоемкость о-Нг равна 2,22, а п-Нг равна 1,80 кал/(моль К). Коттрелл [108—110] измерил времена колебательной релаксации ряда гидридов и соответствующих дейтеридов. По теории SSH колебательно-поступательный обмен в дейтеридах должен происходить быстрее, чем в гидридах. Несмотря на меньшую массу гидридов, решающим фактором оказывается более низкая частота дейтеридов. Эксперимент показывает обратное соотношение времен релаксации (табл. 4.8). Коттрелл и сотрудники предположили, что разница вызвана вращательно-колебательным переходом и развили теорию обмена энергией между классическим ротатором и квантовомеханическим осциллятором. Вероятность обмена определяется взаимодействием между осциллятором и быстро вращающимся легким атомом ротатора. Поскольку скорость вращения в гидридах выше, чем в соответствующих дейтеридах, и вероятность обмена будет больше, что согласуется с экспериментальными данными. В табл. 4.8 представлены приближенные теоретические количественные оценки отношения эффективностей колебательно-вра-щательных и колебательно-поступательных переходов. Во всех случаях, кроме AsDs/AsHs, наблюдается хорошее согласие с экспериментом. Однако эта теория предсказывает более высокую (по сравнению с п-Нг) эффективность дезактивации СО при столкновениях с о-Нг, что противоречит экспериментальным данным [107]. Милликен предложил возможное объяснение более высокой эффективности п-Нг, связав ее с почти резонансным [c.274]

Рис. 5.12. Процентное отклонение от точной плотности состояний N(Eyr) - -чя моде ли В Форета и Прашила [3034(6), 2000, 1415(4), 983(4) см Ч с четырьмя классическими ротаторами. Обозначения кривых те же, что и на рис. 5.11.

Пакопец, М0Н Н0 рассматривать димер как классически ротатор и такой же осциллятор и получить следующее выран епие для копстапты равновесия и свободной энергии равновесной системы [c.50]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология