Стокса постоянная эквивалентная

СИМОСТИ электрофоретической подвижности частиц от напряженности электрического поля Н (2—20 В/см) в широком интервале pH (3—12). Измерения проводили на частицах кристаллического кварца с эквивалентным радиусом 0,23 мкм при постоянной ионной силе раствора, равной 1 10 . При постановке этой части работы мы исходили из следующих общих представлений. На рис. 10.5 приведена обычная схема падения потенциала в ДЭС. Если принять, что вода в ГС является частично структурированной (обладает напряжением сдвига) и прочность структуры убывает по мере удаления от поверхности частицы, то рост напряженности внешнего электрического поля, приводящий к росту электрофоретической скорости частицы, будет вызывать, согласно Стоксу, рост силы трения, испытываемой частицей при движении. Результатом этого в свою очередь может стать разрушение наружной части ГС и смещение границы скольжения по направлению к частице на величину Ал , так что большее значение -потенциала будет соответствовать большей напряженности внешнего электрического поля. Силу трения Ftp и предельное напряжение сдвига 6 можно рассчитать в первом приближении [c.180]

При оседании частиц неправильной формы можно найти по формуле Стокса, исходя из опытных данных о скорости осаждения, эквивалентный диаметр равновеликих шарообразных частиц, осаждающихся с той же скоростью, что и реальные частицы суспензии. Из уравнения (П-3) видно, что скорость осаждения связана степенной зависимостью с размером частиц. Если принять все остальные величины постоянными, то [c.15]

В гл. 6 было показано, что решение задачи о динамике мелкого однородного моря постоянной глубины в виде свободных волн можно применить и к случаю стратифицированного океана постоянной глубины. Впервые это было продемонстрировано для океана, состоящего из двух слоев жидкости, в каждом из которых ее плотность была постоянна. В этом случае, следуя Стоксу, было показано существование двух независимых мод, каждая из которых удовлетворяет уравнениям мелкой воды, но с различными эквивалентными глубинами. Позднее эта концепция была распространена на случай непрерывно стратифицированного океана, для которого существует бесконечное счетное множество нормальных мод. Для каждой из них также удовлетворяются уравнения мелкой воды, но с различными эквивалентными глубинами для каждой моды. В настоящем разделе будет показано, что этот же метод может быть использован и для вынужденного движения, например генерируемого ветром. Все, [c.37]

Описание концентрац. зависимости X, как и других св-в р-ров электролитов (см. Растворы электролшпов), обычно базируется на ионном подходе, в рамках к-рого р-ритель рассматривается как бесструктурная диэлектрич. среда, в к-рой ионы движутся в соответствии с законами гидродинамики и характером межионного взаимодействия. Простейшей моделью является модель заряженных твердых сфер, движущихся в вязком р-рителе под влиянием силы, обусловлм1Ной градиентом потенциала. При этом сила сопротивления движению иона в р-ре определяется ур-нием Стокса (см. Вискозиметрия). В рамках применимости этого ур-ния выполняется правило Вальдена-Писаржевского, в соответствии с к-рым для одного и того же электролита в любых р-рителях произведение предельного значения эквивалентной электропроводности на вязкость р-рителя я является постоянной величиной, к-рая не зависит от природы р-рителя, но является ф-цией т-ры. Сравнительно хорошо это правило выполняется только для слабо сольватир. ионов, в частности ионов, имеющих большие размеры в кристаллич. фазе. С [c.454]

Проводимость ряда концентрированных растворов довольно хорошо выражается законом корня кубического [уравнение (4.1.23)]. По данным Уишоу и Стокса [128а], соотношение (4.2.57) теории Дебая—Хюккеля—Онзагера также удовлетворительно описывает зависимость проводимости концентрированных растворов 1 1-электролитов от концентрации, если учтено изменение вязкости т] растворов по сравнению с вязкостью чистой воды. Объединив постоянные факторы в виде коэффициента В, получим выражение для эквивалентной проводимости раствора с концентрацией с [c.380]

Верхаш [65, 79] первым смог вывести уравнение Навье — Стокса, включающее конвективное механическое движение, из парциальной формы (Б.2), т. е. из (Б.5). Несколько позже Бэрэцз [80] получил из (Б.2) обобщенное уравнение Навье — Стокса и, более того, полную систему уравнений переноса для однокомионент-ной термогидродинамической системы. Вообще говоря, хорошо известные формы линейных уравнений переноса (с постоянными коэффициентами проводимости) можно получить из частной формы интегрального принципа (Б. 10) или из более общих его форм (Б.1) и (Б. 5) [I, 98]. Отсюда и из последующих рассуждений с очевидностью следует, что в случае линейных конститутивных уравнений формулировка универсального принципа (А. 1) [или (А. 19)] эквивалентна парциальным формам (Б.2) или (Б. 5). Различие заключается лишь в том, что в первом случае ограничения, выражаемые уравнениями баланса, следует использовать в общей форме (А.7), а во втором случае — в частной форме (Б. 6). [c.276]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология