Рентгеновское рассеяние в отдельного атома

Под действием электромагнитного поля рентгеновских лучей электроны атомов, входящих в кристаллическую решетку вещества, начинают колебаться. Частота вынужденных колебаний электронов будет равна частоте электромагнитного поля первичного пучка рентгеновских лучей. Колеблющийся атом становится источником электромагнитных волн, распространяющихся от него во все стороны с частотой, равной частоте первичного луча. Расположение атомов в любой кристаллической решетке закономерно и расстояния между ними в данном направлении одинаковы, поэтому лучи, рассеянные отдельными атомами, будут интерферировать между собой. Интенсивность их в одних направлениях будет получаться значительно больше, чем в других. Следовательно, для рентгеновских лучей кристалл является трехмерной дифракционной решеткой, [c.111]

Атом обладает способностью рассеивать падающее на него излучение. Лучи света, потоки электронов, нейтронов, рентгеновское излучение — все известные виды излучения, падая на атом, рассеиваются им. Лучи, рассеянные отдельными атомами, усиливают или ослабляют друг друга в зависимости от взаимного расположения. Это явление называется дифракцией излучения на атомах. Ясно, что дифракция излучения приносит нам сведения о строении вещества. Определяя направления и интенсивность рассеянных лучей, можно получить ценные сведения о строении молекулы, и прежде всего о ее геометрии, т. е. о взаимном расположении центров атомов. Наиболее плодотворным в последнем отношении способом исследования является метод рентгеноструктурного анализа кристаллов органических веществ. [c.352]

Так как размеры атома соизмеримы с длиной волны X массбауэ-ровского излучения, между волнами, рассеянными отдельными электронами, возникает разность фаз, что приводит к зависимости /н от угла рассеяния и длины излучения к. Тепловые колебания решетки как бы размазывают атом в пространстве, в результата чего зависимость /д от угла рассеяния при изменении тепловых колебаний атома будет меняться (рис. XII.2, а). Температурный фактор, определяющий влияние тепловых колебаний атома на величину атомной амплитуды рассеяния/д, равен известному фактору Дебая — Валлера при рассеянии рентгеновских лучей, который записывается обычно как [c.229]

Вектор рассеяния 8 очень удобен с точки зрения математики, но что же происходит в реальном эксперименте Рис. 13.9 иллюстрирует реально наблюдаемую дифракию от линейной цепочки идентичных рассеивателей. Пусть образец помещен в точке, лежащей на оси цилиндра, образованного рентгеновской пленкой (рис. 13.9,А). Рентгеновские лучи падают на образец в заданном направлении, и вся интенсивность рассеянных лучей детектируется пленкой. Различным векторам рассеяния 8 теперь соответствуют различные углы рассеяния 2в. Пусть каждый рассеиватель — это отдельный атом. Тогда, если образец состоит лишь из одного атома, находящегося в начале координат, рассеяние будет описываться выражением (13.23) (рис. 13.9, ). [c.330]

Совершенство в периодическом распределении включений иногда оказывается столь высоким, что при рассеянии рентгеновских лучей возникает дифракционная картина с лауэвскими отражениями. Эта дифракционная картина имеет ту же природу, что и обычная дифракционная картина, полученная от совершенного кристалла. Различие здесь заключается в том, что при рассеянии на совершенном кристалле основным рассеивающим элементом является атом, при рассеянии же на периодическом распределении включений таким элементом является отдельное включение. Лауэвские отражения, связанные с рассеянием на периодическом распределении включений, обычно называют сателлитами, так как в обратном пространстве они расположены вблизи лауэвских отражений однородного твердого раствора на расстоянии, обратном периоду распределения включений. [c.193]

Следует, впрочем, иметь в виду, что эти кривые относятся к отдельным электронам, а не к атому в целом. Электроны, расположенные на различных уровнях, обладают различными собственными частотами VJг , и т. д. Если частота рентгеновского излучения близка к, то это означает, что она много больше, чем v , Ум- Следовательно, все электроны, кроме электронов /С-оболочки, рассеивают нормально — как вполне свободные электроны. Резонансные эффекты, возникающие на К-оболочке, являются лишь небольшим дополнением к общему эффекту рассеяния атомом. [c.150]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология