Фон при первичном возбуждении рентгеновских лучей

В последнее время появились работы, в которых обсуждается возможность замены рентгеновской трубки искусственным радиоактивным источником излучения. Характеристическое рентгеновское излучение можно возбуждать Р-частичками (аналог первичного метода возбуждения) и тормозным излучением, возникающим при торможении Р-частиц на экране (аналог флуоресцентного возбуждения рентгеновских лучей). В работе [93] использовано у-излучение и рентгеновское излучение источника Ти для флуоресцентного возбуждения /С-излучения элементов с порядковыми номерами от 30 ( п) до 92 (и). Найдено, что такой генератор рентгеновских лучей наиболее пригоден для анализа соединений элементов с порядковыми номерами от 47 до 64, однако его можно использовать и при анализе таких пар элементов, как N6—Та, Ъх—Н1. [c.440]

В соответствии с законом эквивалентности Штарка-Эйнштейна, поглощаемый фотон вызывает фотохимическое возбуждение одной молекулы. Количественной мерой превращения служит квантовый выход реакции, равный отношению числа частиц, претерпевших превращение в результате фотохимической реакции, к числу поглощенных фотонов. В предельном случае для первичных процессов выход должен равняться единице, в экспериментах, в зависимости от длины волны, интенсивности света и температуры и типа вещества, выход может принимать значения от 10 3 до 10. Так как энергия активации химических реакций лежит в пределах 40-420 кДж/моль, можно сделать вывод (сравнивая ее с энергией одного моля фотонов, равной Nab-/1 )0 действии на реакции видимых, ультрафиолетовых и рентгеновских лучей. [c.177]

Из уравнения (5.5) следует, что каждому виду атомов свойственна определенная частота колебаний вторичных рентгеновских лучей, возбужденных первичным излучением. Очевидно, что энергия кванта возбуждения должна быть больше энергии, необходимой для выбивания глубинных электронов атомов исследуемого вещества, т. е. флуоресцентное излучение исследуемого образца получается в тысячи раз слабее первичного излучения, что затрудняет регистрацию спектров. [c.125]

При рентгеноспектральном определении алюминия главным образом пользуются спектрами флуоресценции, возникающими при облучении анализируемого образца рентгеновскими лучами. Реже прибегают к применению первичных рентгеновских спектров, получающихся при прямом возбуждении образца электронами больших энергий. [c.166]

Под действием первичных рентгеновских лучей высокой энергии почти каждый элемент, входящий в состав анализируемого твердого образца, испускает характеристическое излучение. Излучаемые частоты такие же, как если бы из этого элемента была изготовлена мишень в отдельной рентгеновской трубке, хотя, как следует из закона сохранения энергии, вторичные рентгеновские лучи несут меньшую энергию (т. е. имеют большую длину волны), чем лучи источника возбуждения. [c.101]

Для исследований с монохроматическим излучением необходимо более сложное оборудование. В некоторых случаях подходящее монохроматическое излучение можно выделить с помощью металлических фильтров, но для большей надежности необходимо работать с теми же приборами, которые используются для рентгеновского флуоресцентного-анализа (см. гл. 5, раздел IVA). В этом случае первичные рентгеновские лучи служат для возбуждения вторичного излучения, которое затем диспергируется кристаллом-анализатором. Изменяя материал вторичного излучателя и поворачивая кристалл (изменяя угол Брэгга),. [c.130]

При неупругом взаимодействии с ядрами вещества электроны теряют энергию в кулоновском поле ядер и вызывают эмиссию рентгеновского излучения со сплошным спектром. Неупругие столкновения могут вызвать ионизацию атомов, в результате чего возникают характеристические рентгеновские лучи или Оже-электроны. Если неупругие взаимодействия происходят между первичным пучком электронов зонда и слабо связанными внешними электронами вещества, испускаются вторичные электроны, имеющие энергию не выше нескольких десятков электрон-вольт. Кроме процессов, связанных с возбуждением внутренних и валентных оболочек атома, существуют плазменное и фононное возбуждения. Первый тип возбуждения характеризуется осцилляцией свободных электронов объекта в месте прохождения первичного пучка за счет энергии последнего. Фононное возбуждение является результатом взаимодействия зонда с кристаллической решеткой, что приводит к колебаниям атомов в решетке, испусканию световых квантов и в конечном счете к локальному разогреву вещества. Время элементарного акта возбуждения электронов внутренних оболочек атома и плазменного возбуждения составляет 10 с, процесс передачи энергии решетке длится 10" °—10 с. [c.218]

Спектрометр РСК-4 может быть использован как при работе по методу первичного возбуждения лучей, так и по методу флуоресценции. В первом случае применяется разборная рентгеновская трубка, аналогичная той, которая была использована в спектрографе РСД-2. Ее общий вид представлен на рис. 48 (стр. 112). [c.111]

Поскольку возможность сцинтилляционной вспышки определяется числом атомов кристалла, возбужденных или ионизированных первичным фотоэлектроном, созданным рентгеновским квантом (т. е. энергией кванта), то в сцинтилляционном счетчике, так же как и в пропорциональном и в отличие от счетчика Гейгера, амплитуда импульса зависит от частоты рентгеновских лучей. Следовательно, амплитудный анализатор, поставленный в выходной цепи, позволяет отфильтровать лучи заданного диапазона частот и понизить фон. [c.171]

Количественное описание эффекта Мессбауэра возможно лишь на основе квантовомеханических представлений [8, 9]. Однако интересно отметить, что возможность рассеяния фононов без возбуждения решетки была известна задолго до открытия эффекта Мессбауэра. Так, в пучке рассеянных рентгеновских лучей всегда содержится некоторая доля с частотой, равной частоте первичного излучения. Эта доля называется /-фактором Дебая — Уэллера. Существование тесной аналогии между рассеянием рентгеновских лучей и процессами, протекающими с участием -[-излучения без отдачи, позволяет описать эффект Мессбауэра в рамках классической электромагнитной теории [10]. Цуг электромагнитных волн, излучаемых или рассеиваемых ядром, модулирован по частоте вследствие колебательного движения ядра около положения равновесия. В результате этой частотной модуляции наряду с центральной несмещенной линией появляются побочные компоненты. Центральная линия соответствует процессу, происходящему без отдачи, так что фактор Дебая — Уэллера можно определить как долю интенсивности, приходящуюся на центральную линию. Общее выражение для функции процесса без отдачи можно записать следующим образом [c.236]

Для расчета была выбрана одна единственная длина волны возбуждающего излучения. В действительности же первичное излучение охватывает широкую область длин волн (см. 4.1), в которой оно возбуждает характеристические лучи с различной эффективностью. В области спектра, расположенной с коротковолновой стороны от края поглощения, имеются два эффекта, как бы уменьшающие эффективность возбуждения. Первый из них заключается в том, что высокая проникающая способность коротковолнового излучения уменьшает долю возбужденного рентгеновского излучения, которая фактически выходит из образца. Второй эффект заключается в возрастании роли, которую играет рассеяние в области более коротких длин волн, что уменьшает роль фотоэлектрического поглощения. [c.121]

При взаимодействии излучения с веществом различают первичное и вторичное действие. Первичное действие заключается в ионизации и возбуждении электронов рентгеновскими лучами, -лучами и электронными пучками. В случае нейтронов больших энергий первичное действие заключается в соударениях нейтронов с ядрами атомов водорода или других атомов, в разрушении химических связей между этими частицами и в образовании возбужденных электронов и ионов. Вторичное действие может проявляться во вторичных ионизациях или возбуждениях, обусловленных электронами, выбитыми из атомов при первичном действии излучения. [c.387]

Количественный рентгеноспектральный анализ основан на возбуждении рентгеновской флуоресценции определяемых элементов, зависящей от их содержания в образце, и регистрации интенсивности. Эффективность возбуждения спектров флуоресценции зависит от интенсивности и состава первичных рентгеновских лучей, их поглощения образцом, а также поглощения флуоресценции всем образцом в целом и каждым из анализируемых элементов в отдельности. [c.18]

При первичном способе возбуждения спектра рентгеновские лучи возникают в результате бомбардировки анализируемого вещества (расположенного на аноде рентгеновской трубки) заряженными частицами (электронами или ионами), которым предварительно сообщается достаточно большая энергия. При использовании метода флюоресценции вторичные рентгеновские лучи, характеризующие состав исследуемой пробы, возникают [c.4]

Если первичное возбуждение частиц осуществляется вследствие поглощения рентгеновских лучей, может наблюдаться эффект каскадного, или многократного, возбуждения. При облучении высокоэнерге-тичными рентгеновскими квантами некоторые тцпы атомов в образце испускают характеристическое рентгеновское излучение с меньшей энергией. Вторичные рентгеновские лучи могут быть ц9глощены атома-, ми других элементов, входящих в состав образца. Это приводит к снижению интенсивности высокоэнергетичных составляющих и увеличению интенсивности низкоэнергетичного излучения, поскольку при поглощении высокоэнергетичного вторичного излучения могут быть последовательно возбуждены атомы нескольких элементов. [c.53]

В предыдущих параграфах было рассмотрено влияние различных факторов на интенсивность рентгеновских спектральных линий. Можно сформулировать основные требования, которым должны удовлетворять пары линий, пригодные для проведения рентгеноспектрального анализа с возможно большей точностью. Как было показано, интенсивность рентгеновских спектральных линий зависит от многих причин. Одни факторы, влияющие на ее величину, связаны с режимом работы рентгеновской трубки, другие обусловлены поглощением лучей на пути от источника излучения до регистратора. Особое место занимают явления, происходящие вследствие нагревания анализируемого вещества на аноде рентгеновской трубки спектрографа. Помехи, вызываемые при количественном определении состава веществ разогревом, существенны в случае использования первичного возбуждения спектров. [c.119]

В процессе фотоэлектрического поглощения часть энергии поглощенного рентгеновского кванта идет на возбуждение атома, другая часть сообщает кинетическую энергию выбитому фотоэлектрону. Часть возбужденных атомов переходит в нормальное состояние, излучая характеристический спектр. Другая часть возбужденных атомов переходит в нормальное состояние без излучения, что объясняется процессом Оже. Этот процесс заключается во внутреннем поглощении характеристического излучения, приводящем к появлению вторичных фотоэлектронов и сателлитов рентгеновских линий. Часть первичного рентгеновского луча поглощается при рассеянии, и коэффициент т относится к излучению с измененной и неизмененной длиной волны. Как следует из табл. 2. оба параметра (т и а) по-разному зависят [c.208]

Хорошо известно, что первичное действие излучения высокой энергии (у-лучи, рентгеновские лучи, быстрые электроны и т. п.) сводится к ионизации или возбуждению молекул. Две теории, существующие в радиационной химии, вызвали появление множества работ в этой области. Более ранняя из этих теорий, развиваемая многими учены.ми (см., например, [276]), предполагает гетерогенное рассеяние энергии облучения и образование областей с высокой концентрацией частиц — ионов, электронов, радикалов и возбужденных молекул. В этих так называемых треках или горячих зонах большинство образовавшихся частиц реагирует и образует экспериментально наблюдаемые продукты, а незначительная их доля диффундирует и в конце концов гомогенно распределяется в облученном материале. [c.331]

Разложение высокомолекулярных соединений под действием УФ-света и излучений высокой энергии, к которым относят как частицы, движущиеся с большими скоростями В -частицы, нейтроны), так и электромагнитные излучения (рентгеновские и у-лучи), связано с явлением электронного возбуждения и с образованием свободных радикалов, инициирующих цепные реакции. Процессы фотохимического и радиационного распада различаются распределением поглощаемой энергии. Фотоны видимой и ультрафиолетовой частей спектра имеют энергию примерно такого же порядка, как и химические связи они поглощаются в поверхностных слоях вещества, вследствие чего фотохимические реакции являются негомогенными каждый квант участвует только в одном первичном акте взаимодействия с определенными атомами или связями макромолекул. Радиационные излучения обладают высокой проникающей способностью, и поэтому радиационно-химические реакции в облучаемой среде протекают достаточно равномерно по всему объему вещества. В отличие от квантов УФ- и видимого света для проникающих излучений характерно множественное взаимодействие каждого кванта с различными атомами или связями макромолекул, и селективность взаимодействия имеет здесь меньшее значение . [c.307]

Эффективность возбуждения (на единицу мощности первичного пучка) спектров флуоресценции зависит от интенсивности и состава пучка первичных лучей, степени его поглощения материалом пробы и каждым из анализируемых элементов. Нам желательно, чтобы поглощение первичных лучей определяемым элементом и поглощение флуоресценции — детектором были максимальными. Во всех же других случаях, на всем пути лучей от анода рентгеновской трубки до детектора поглощение лучей желательно иметь наименьшим. Этим во многом определяются геометрия, состав и параметры рентгеноспектрального прибора, его конструкция. [c.234]

Рентгеновское возбуждение атомов вещества может возникать в результате бомбардировки образца электронами больших энергий или при его облучении рентгеновскими лучами. Первый процесс называют прямым возбуждением последний — вторичным или флюоресцентным. В обоих случаях энергия электрона или кванта первичной рентгеновской радиации, бомбардирующих излучающий атом, должна быть больше энергии, необходимой для вырывания электрона из определенной внутренней оболочки атома. Электронная бомбардировка исследуемого вещества приводит к появлению не только характеристич. спектра элемента, но и, как правило, достаточно интенсивного непрерывного излучения флюоресцентное излучение содержит только линейчатый спектр. В ходе нервич-ного возбуждения спектра происходит интенсивное разогревание исследуемого вещества, отсутствующее при вторичном возбуждении. Наконец, первичный метод возбуждения лучей предполагает помещение исследуемого вещества внутрь откачанной до высокого вакуума рентгеновской трубки, в то время как для получения спектров флюоресценции исследуемые образцы могут располагаться на пути пучка первичных рентгеновских лучей вне вакуума и легко сменять друг друга. Поэтому приборы, использующие спектры флюоресценции (несмотря на то, что интенсивность вторичного излучения в тысячи раз меньше интенсивности лучей, полученных первичным методом), в последние годы почти полностью вытеснили из практики установки, в к-рых осуществляется возбуждение рентгеновских лучей с помощью потока быстрых электронов. [c.327]

СТИ (по весу). Он использовал метод первичного возбуждения и потому эффекты поглощения были сведены к минимуму (см. 7.10). В отличие от этого попытка определения щелочноземельных металлов в морской воде, предпринятая в лаборатории авторов, оказалась безуспещной прежде всего из-за сильных эффектов поглощения, которые сопровождали возбуждение рентгеновских лучей. Применение разбавления соответствующим разбавителем, прозрачным для рентгеновского излучения анализируемых элементов, может иногда уменьшить или устранить эффекты поглощения (см. 7.8), но эта методика оказывается бесперспективной, если элементы, подлежащие определению, присутствуют в слишком малых концентрациях совместно с другими веществами (соли в морской воде в случае цитированного примера), которые главным образом и определяют эффект поглощения. Случай, когда разбавление оказывается удачным именно из-за снижения таких эффектов, уже был рассмотрен при определении примеси тетраэтилсвинца в бензине (см. 7. 13). [c.245]

Одним из важнейших недостатков первичного метода возбуждения рентгеновских лучей является нагревание анализируемого вещества на аноде рентгеновской трубки, которое происходит под влиянием бомбардировки антикатода потоком быстрых электронов. В результате нагревания на аноде происходят испарение, разложение веществ и другие процессы, отрицательно сказывающиеся на результатах анализа. Влияние этих факторов особенно велико при работе с острофокусными рентгеновскими трубками и спектрографами с плоским кристаллом. Применение фокусирующих спектрографов с изогнутым кристаллом, сделавшее возможным эффективное использование при проведении анализа широкофокусных трубок, позволяет резко снизить температуру анода и в большой мере устранить вредные последствия перегрева образца во время анализа. Одиако таким образом не удается полностью избавиться от вредных последствий нагревания исследуемого вещества в процессе его анализа. [c.108]

Существуют и другие факторы, благодаря которым ЭОС является более важным методом анализа поверхности. Добиться высокой разрешающей способности намного легче для электронов, чем для рентгеновских лучей в последнем случае разрешение АЕч,/Е — отношение ширины линии на половине высоты к энергии) в 1—2%, по-видимому, является тем максимумом, который можно достичь в настоящее время. Система рентгеновской эмиссии значительно сложнее и менее приспособлена для СВВ. Эмиттированные рентгеновские лучи имеют относительно большую длину свободного пробега в металле, поэтому, чтобы метод был поверхностночувствительным, глубина проникновения возбужденного электронного пучка должна быть минимальной, для этого следует или ограничить энергию первичного пучка электронов примерно 1 кэВ, или, применяя электроны с энергией 10—20 кэВ, направлять их под углом 1—2°. Применение возбуждающих электронов с низкой энергией приводит к получению относительно мягкого рентгеновского излучения, что создает трудности, связанные с его поглощением веществом окна и т. п. Тем не менее метод рентгеновской эмиссии используется для анализа состава поверхности, см., например [36]. [c.413]

МИКРОРЕНТГЕНОСПЕКТРАЛЬ-НЫЙ АНАЛИЗ, л о к а л ь н ы й рентгеноспектральный анализ — анализ состава микрообъема твердого материала по первичным рентгеновским спектрам содержащихся в нем хим. элементов разновидность рентгеноспектралъно-го анализа. Впервые проведен в начале 50-х гг. 20 в. во Франции и в СССР. М. а, основан на возбуждении острофокусированным до диаметра 0,1—3 мкм пучком электронов (электронным зондом) характеристического рентгеновского излучения в микрообъеме исследуемого материала. Миним. анализируемый объем зависит от размера зоны возбуждения рентгеновского излучения, определяемого диаметром пучка электронов и степенью их рассеяния в материале, и составляет 1- -10 мк.и . Различают качественный (см. Качественный анализ) и количественный (см. Количественный анализ) М. а. хим. элементов от лития до урапа. При качественном М. а. возбужденное в материале рентгеновское излучение разлагают в спектр, и линии спектра идентифицируют. При количественном М. а. измеряют интенсивность характеристических линий определяемых хим. элементов относительно интенсивности соответствующих линий от эталонов с последующим пересчетом относительной интенсивности на концентрацию. При расчете концентрации вводят поправки на различие условий возбуждения и выхода рентгеновских лучей из исследуемого матерпала и эталона. Методика расчета концентрации при использовании в качестве. эталона чистых хим. элементов обеспечивает точ- [c.817]

В отличие от фотохимических реакций поглощение рентгеновских яучей вызывает возбуждение или отделение электронов внутренних уровней атомов. Этим химическое действие рентгеновских лучей принципиально отличается от действия видимого света, инфракрасных или ультрафиолетовых лучей. Рентгеновские лучи обладают сильным химическим действием, однако химическая специфика его в тех или других случаях определяется большей частью вторичными процессами. Первичными же являются процессы отделения электронов, часто сопровойсдающиеся разрушением связей между атомами в молекулах с образованием свободных радикалов и валентно ненасыщенных [c.166]

Возбуждение люминесценции под действием частиц (радиолюлшнес-ценция) по своему механизму сильно отличается от возбуждения светом. Еще далеко пе все детали этого механизма выяснены. Несомненно, что переход кинетической энергии частицы в энергию люминесценции включает ряд промежуточных и побочных процессов. Во всех случаях существенную роль в возбуждении люминесценции играют вторичные электроны, которые выбиваются из молекул вещества под действием первичной частицы. Если первичная частица заряжена (электрон, протон, а-частица), то возбуждение может быть обусловлено как непосредственным се действием на молекулы люминофора, так и действием вторичных электронов. Если частица пе заряжена (у-кванты, нейтроны), то возникновение люминесценции обусловливается промежуточными процессами. В случае у-луч(ч"1 (а также рентгеновских лучей) люминесценция возбуждается электронами, которые вырываются из атомов вещества при поглощении у-кван-тов (фотоэффект) или их рассеянии (комитон-эффект). В случае нейтронов люминесценция вызывается или выбитыми из ядер атомов протонами, или а-частицами, получившимися в результате ядериых реакций. [c.145]

Ввиду отсутствия точной и подробной теории мы ограничимся обзором главных экспериментальных фактов. Первое указание на существование автоионизации носило неспектроскопический характер. Оже ) показал, что при поглощении рентгеновских лучей в газе камеры Вильсона в ней часто появляются несколько электронных следов, исходящих из одной и той же точки. Один след длинный и интерпретируется как вызываемый первичным фотоэлектроном, выбитым световым квантом из /С-оболочки. Относительно другого следа было найдено, что его длина хорошо соответствует кинетической энергии, приблизительно равной К—2Ь, где /Си/, обозначают соответствующие энергии возбуждения атома. Остальные следы, если они имеются, соответствуют электронам значительно меньших энергий. Интерпретация следа, отвечающего энергии К — 21, ясна из фиг. 55. После удаления одного электрона из Л -оболочки атом остается [c.357]

При анализе гафнийсодержащих препаратов возможны два способа возбуждения спектра. В одном из них рентгеновские лучи возбуждают первичным пучком электронов. Исследуемое вещество наносят на антикатод и получают спектр при помощи специального кристалла-отражателя. Существенным недостатком этого метода является разогрев антикатода, в результате которого происходит возгонка вещества и состав пробы может меняться во время экспозиции из-за разной летучести компонентов. Поэтому при разработке методов анализа с использованием возбуждения спектров первичным пучком электронов исследователи стремились добиться уменьшения времени экспозиции (например, применение изогнутых кристаллов) либо использовать по возможности широкий фокус. [c.434]

В случае каждого отдельно взятого металла кривая 8=/( 7) имеет ряд горбиков и неровностей (рис. 22). Часть этих горбиков находит своё объяснение в ионизации адсорбированного на поверхности металла газа. Другие горбики характерны для самого металла и не исчезают при самом тщательном обезгажива-нии его поверхности. Сравнение ускоряющих первичные электроны потенциалов, соответствующих отдельным горбикам, с энергией возбуждения спектральных линий мягкого рентгеновского излучения показывает, что мы имеем здесь дело с выбиванием пер-вичными электронами электро-нов из атомов металла и притом не из самых внешних, а из глубже расположенных электронных оболочек. Замещение пустых мест в этих оболочках шектронами более далёких от ядра оболочек приводит к излучению внутри металла рентгеновских лучей, способных в свою очередь передать свой квант энергии электронам металла и заставить их частично вылетать из металла. Однако это явление играет при вторичной эмиссии лишь второстепенную роль. Вторичная [c.80]

Излучение рентгеновских лучей веществом, как известно, представляет собой результат определенных внутриатомных энергетических превращений в излучателе, связанных с переходом некоторых электронов атома, находящихся на относительно высоких энергетических уровнях, на наиболее глубокие уровни энергии. Для осуществления этого процесса требуется предварительно переводить глубоколежащие электроны атома тем или иным путем на более высокие свободные уровни атома или за его пределы. Возбужденные атомы вещества в последующие моменты времени высвечиваются рентгеновским излучением, жесткость которого определяется глубиной залегания конечного уровня перехода. В существующих рентгеновских трубках возбуждающим агентом является или поток быстро летящих электронов, разгоняемых электрическим полем до энергий порядка нескольких десятков, а иногда и сотен тысяч электрон-вольт, или пучок жесткого первичного рентгеновского излучения, возбуждающий атомы вторичного излучателя в трубках флюоресценции. Удаление, под влиянием внешнего воздействия, электрона с глубоко лежащих К, Ь или М энергетических уровней атома обусловливает в дальнейшем возможность самопроизвольного заполнения этих уровней за счет электронов, находящихся на более высоких энергетических уровнях атома, и излучения в пространство электромагнитного импульса, [c.7]

Анализировать ок 1Сную окалину. можно и методами флуоресцентной рентгенографии [569]. Для этого определяют длину волны и интенсивность вторичного излучения, возбужденного пуч1 о.м первичных рентгеновских лучей. Вообще говоря, этот метод ограничивается элемента.ми с порядковыми но. ерами свыше 22, если опыты проводят на воздухе. Анализ же более легких элементов требует вакуумированной аппаратуры. Глубина проникновения в этих случаях бывает незначительной, так что это создает возможности узнать средний состав слоя толщиной приблизительно не свыше 0,003 см. [c.227]

В оже-эффекте электроны испускаются веществом в процессе безрадиационного перехода атома из возбужденного состояния, возникшего при бомбардировке пучком рентгеновских лучей или электронов, в основное состояние. Оже-электронная спектроскопия занимается измерением энергий и относительных интенсивностей этих, выбитых из атомов электронов. Таким образом, она отличается от РЭ-спектроскопии тем, что связана с электронами, выброшенными не в первичном, а во вторичном процессе. Энергия оже-электрона зависит только от атомных уровней, участвующих во вторичном процессе, и совершенно не зависит (в отличие от РЭС) от энергии возбуждающего потока. Другими словами, энергия электронов, регистрируемых в ОЭС, определяется исключительно природой испускающих их атомов и их химическим окружением. Поэтому изучение оже-спектров не требует применения монохроматического источника возбуждения. [c.161]

Импульсный радиолиз, как было указано выше,— метод, в котором изучают переходные частицы, возникающие при облучен1ш образца импульсами ионизирующего излучения продолжительностью около одной микросекунды или меньше. Каждый импульс несет энергию от 5-10 до 50-10 эв на кубический сантиметр образца. Эта энергия реализуется в виде быстрых электронов, ускоренных до 1-10 — 15-10 в, или в виде рентгеновских лучей. В первичную реакцию взаимодействия со светом Вовлекаются молекулы растворителя, которые либо ионизуются, либо переходят в электронно-возбужденное состояние, дальнейшие превращения образующихся осколков могут быть исследованы, например, спектрофотометрически. Добавки выбранного растворителя не влияют на первичный процесс, хотя и изменяют характер превращений начальных осколков. Сообщения 195—97] о первых исследованиях методом импульсного радиолиза появились в 1960 г., и прекрасный обзор [98] был опубликован в 1965 г. Поскольку читатель может найти в этих работах описание технических деталей [c.341]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология