Твердая волна

Никакого взаимодействия между твердой волной и водой здесь не существует, а потому подобный случай не может иметь места при наличии каких бы то ни было сил, сопротивляющихся движению. [c.895]

Продольные волны Ь (лучи АК-Л Ке) падают на поверхность шара на участке, ограниченном окружностью— линией пересечения цилиндрического поля излучателя и сферической поверхности шара. На этом участке продольные волны, встречаясь с кривой поверхностью, частично отражаются и частично входят в тело шара. Отраженные волны создают в среде I звуковое поле, состоящее из продольных Ь (если среда I — жидкая), продольных Ь и сдвиговых 5 (если среда /— твердая) волн, распространяющихся во все стороны от центрального луча по окружности, как показано на рис. 36, б. Преломленные волны создают в среде II звуковое поле, аналогичное показанному на рис. 37. Однако такая картина будет наблюдаться в любом сечении шара плоскостью, проходящей через его центр и ось дискового излучателя. [c.91]

Для определения основных параметров рабочего органа, имитирующего движение морских животных, рассмотрим результаты исследований, выполненных как на живых организмах, так и полученные при колебании стержней и пластин. В. В. Шулейкин рассматривал движение угря, как движение змеевидного типа, которое характеризуется распространением волны от головы к хвосту. Если допустить, что лобового сопротивления и трения не существует, то скорость поступательного движения угря может быть равна скорости распространения волны по телу. Если скорость поступательного движения угря и, а скорость распространения волны с и направлена она в противоположную сторону, то скорость твердой волны относительно воды (с—V) равна нулю, форма волны как бы застывает в водной среде, и тело скользит внутри этой формы. [c.190]

Твердая волна с нарастающей амплитудой. Упрощенный анализ 899 [c.899]

Движение змеевидного типа твердая волна с постоянной амплитудой [c.894]

Первоначально допустим, что лобового сопротивления и трения при движении идеального угря не существует. Легко видеть, что в таком случае скорость поступательного движения угря может равняться скорости распространения волны по его телу, от головы к хвосту. Если скорость поступательного движения угря будет у, а скорость распространения волны по его телу с (предполагается, что рыба движется в отрицательном направлении по оси абсцисс, а волна — в положительном направлении), то скорость твердой волны относительно воды, т. е. (с — у), окажется равной нулю форма волны как бы застынет в водной среде, а тело рыбы будет беа [c.895]

В такой форме особенно отчетливо всплывает кинематическое различие между движением твердой волны постоянной амплитуды и движением твердой волны возрастающей. При постоянстве амплитуд по всей длине тела рыбы, т. е. при р = О, неравенство (17) удовлетворяется чрезвычайно легко, ибо оно автоматически переходит в неравенство [c.901]

Следовательно, если механизм отталкивания рыбы при движении вперед мы захотим объяснить исходя из того же принципа твердой волны, который дал такие хорошие результаты в применении к угрю, то нам придется предположить, что по телу обычной рыбы (весьма сильно отличающейся от змеи) бежит со скоростью с волна с переменной амплитудой, с амплитудой, возрастающей при движении от головы к хвосту. [c.898]

На рис. 570 представлены 10 различных фаз движения твердой волны, причем форма хребта рыбы, изображенного белой линией, вычислена по формуле (9), а тело рыбы нанесено на чертеж лишь для наглядности, чтобы удобнее было сопоставить фазы продвижения волны от головы к хвосту с теми изгибами, которые в действительности совершает рыба. Предположено, что по длине тела помещ ается одна полная волна следовательно, длина волны Я равна длине корпуса Ь. [c.899]

В предыдущем параграфе внешняя динамика змеевидного движения рыбы была связана с кинематикой этого движения. Теперь попытаемся вывести основные кинематические соотношения, применительные к новым условиям — к движению возрастающей твердой волны. Как увидим, они будут в корне отличны от прежних. [c.899]

Еще более простые измерения, проделанные непосредственно над фотографией итальянского моряка (рис. 590), позволяют, правда очень грубо, определить дополнительно несколько элементов кинематики дельфина. Не рискуя сделать большую ошибку, можно принять длину тела дельфина равной 1 м. Тогда при таком масштабе фотографии окажется, что длина волн, бегущих по поверхности воды косыми рядами над дельфином, равна 14 см. Пользуясь известным соотношением между периодом поверхностной волны и ее длиной, легко показать, что период 14-сантиметровых волн должен равняться примерно Т = 0,3 сек. Но ведь таков же должен быть, очевидно, и период твердой волны, бегущей по телу дельфина, другими словами, период оборота хвоста вокруг продольной оси. С другой стороны, есть основания полагать, что длина этой твердой волны совпадает с длиной тела, т. е. в данном случае ее можно принять равной 100 см. Исходя из этой цифры и вспоминая, чему равен период Т, легко убедиться, что скорость движения твердой волны по телу дельфина должна быть около с = 330 см/сек. Порядок скорости поступательного движения самого тела в воде V можно также попытаться определить по рис. 590, замечая, чему равен угол между направлением движения и направлением косых рядов волн. [c.938]

Хотя полученное выражение и является, строго говоря, фиктивным, но оно позволяет тем не менее выяснить некоторые важные особенности движения возрастающей твердой волны. Подставим в (19) выражения 5 и 7 через другие элементы волны. Именно [c.901]

Разумеется, точное определение всех элементов внешней динамики совершенно невозможно, ибо при условии нарастания амплитуд от головы к хвосту и пограничные условия, и условия неразрывности для водной среды оказываются очень сложными. Однако можно попытаться хотя бы составить грубое представление о силах взаимодействия между водой и рыбой, по телу которой движется форма твердой волны. [c.906]

Вторая составляющая вращающего момента возникает благодаря тому, что при каждом положении твердой волны элементарные силы Д У образуют пары. Чтобы учесть эти пары, достаточно просто взять моменты всех элементарных сил относительно переднего конца головы, т. е. моменты [c.908]

В то же время рис. 598 показывает, что по мере перемещения твердой волны сквозь секущую плоскость длина радиуса вращения непрерывно возрастает. Следовательно, при таком движении должна возникать реактивная сила, препятствующая нарастанию радиуса и, как нетрудно видеть, направленная по радиусу. Это и будет та компонента В, о которой говорилось выше. [c.934]

Но тогда, следовательно, отношение скорости твердой волны к скорости поступательного движения дельфина будет [c.938]

Нетрудно обнарул ить, что чрезвычайно просто это условие выполняется при движении змеевидного типа, при котором удлиненное тело змеи непрерывно изгибается по синусоиде в данном случае, как легко убедиться, по телу змеи бежит волна поперечных колебаний от головы к хвосту, а потому сам процесс следует трактовать как движение твердой волны, перемещаюш ейся в водной среде. [c.894]

Движение, характерное для большинства рыб твердая волна с нарастаюш,ей амплитудой. [c.898]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология