ЯМР-эксперимент электромагниты

Схема эксперимента показана на рис. XIV. . Источником света может служить ртутная лампа. Монохроматор выделяет излучение с определенной длиной волны X (частот V или со = 2яу). Далее поляризатор формирует линейно поляризованный луч, который направляется в отверстие в магните (электромагните), ось которого совпадает с направлением магнитного поля В. При использовании электромагнитов значения индукции достигают 1 Т с однородностью 10 Т/см в зазоре 7 см. Поляриметрическая кювета для жидкостей длиной 3 см и объемом 2 см термостатируется и фиксируется в зазоре латунными держателями. Естественно, что технические данные установок могут несколько отличаться. Анализатор позволяет определять угол поворота плоскости поляризации с высокой точностью (до - 10 град). Так же могут исследоваться газы и твердые вещества, а в частности молекулы, изолированные в матрице. Регистрация прошедшего излучения производится фотоэлектрическим методом. Поскольку измерение угла поворота осуществляется методом компенсации, т. е. до полного исчезновения прохождения света, вводится компенсатор (рис. XIV.]). [c.248]

Техника эксперимента. В спектроскопии ЭПР используют радиоспектрометры, принципиальная блок-схема к-рых представлена на рис. 6. В серийных приборах частота электромагн. излучения задается постоя ной, а условие резонанса достигается путем изменения напряженности магн. поля. Большинство спектрометров работает на частоте V 9(Ю0 МГц, длина волны 3,2 см, магн. индукция 0,3 Тл. Электромагн. излучение сверхвысокой частоты (СВЧ) от источника К по волноводам В поступает в объемный резонатор Р, содержа- [c.450]

Рис. 8.1. Схема эксперимента по синхронной регистрации перемещения упругого двойника и АЭ I - электромагнит, II - блок синхронизации, III - предусилитель, IV - осциллограф, V - скоростная кинокамера, VI - лампа-вспышка 1 кристалл, 2 - упругий двойник, 3 - тяга,

Конечно, рассчитанные теплоты реакций можно сопоставить с калориметрическими измерениями, но опять-таки полуколичественно В результате оказывается, что количественные сопоставления результатов квантово-химических расчетов возможно проводить пишь дпя таких экспериментов, в которых в хорошем приближении молекула выступает как индивидуальная система, слабо зависящая от окружения, влиянием которого можно пренебречь Это, во-первых, эксперименты по дифракции электронных пучков на молекулах в газовой фазе и, главное, спектральные эксперименты Последние особенно важны потому, что, в сошасии со вторым постулатом Бора, индивидуальные молекулы, если так можно сказать, ничего не умеют делать , кроме как поглощать или излучать электромагнит энергию и рассеивать падающие на нее частицы При этом наименьшее воздействие на моле оты оказывает именно взаимодействие с квантами электромагнитного излучения не очень высокой энергии В оптических и микроволновых спектрах молекул содержится вся информация, которую, в принципе, можно получить, решая соответствующее уравнение Шрёдингера Именно поэтому результаты теоретических расчетов молекулярных спектров дпя различных диапазонов шкалы электромагнитных волн (ультрафиолетовая и видимая обпасти, инфракрасная и микроволновая) дают наилучшую базу дпя контроля качества всех важнейших этапов квантово-химических вычислений путем сопоставления их с реальными спектрами Алгоритмы таких вычислений составляют содержание теории молекулярных спектров Эта теория образует отдельную главу теоретической фшики молекул, и поэтому ее более или менее подробное изложение не является нашей задачей Мы здесь [c.334]