Шкала электромагнитных волн

Таблица 14.1. Шкала электромагнитных волн

Рис. 2.1. Шкала электромагнитных волн. Составлено по материалам [50, 78]

В биохимии широко используется спектроскопия в ультрафиолетовой (УФ) и вIiДIiмoй областях. Видимый свет занимает на шкале электромагнитных волн диапазон от 12 ООО см- (800 нм) до 25 000 см (400 нм). Далее идет ультрафиолетовая область максимальная частота, еще использующаяся в обычных спектрофотометрах, составляет 55 ООО см (180 нм). Значения энергии, соответствующие видимому и ультрафиолетовому свету, лежат в интервале от 140 до 660 кДж-моль-. Отметим, что второе значение больше энергии лю- [c.13]

Рис. 1.5. Шкала электромагнитных волн (а) и оптическая область спектра (б).

Можно выделить две основные группы спектроскопических методов исследования молекул. К первой группе относятся методы, включающие различные способы получения отдельных участков ультрафиолетового (УФ), видимого и инфракрасного (ИК) спектров поглощения молекул вещества. К ней примыкает также метод комбинационного рассеивания света (КРС). Методы этой группы классифицируются либо по принадлежности исследуемого излучения к различным участкам шкалы электромагнитных волн (УФ-видимые, ИК-спектры), либо по характеру соответствующих движений и состояния молекул (электронные, колебательные и вращательные спектры). [c.50]

РИС. 13-1. Участок шкалы электромагнитных волн. Буквы Ф, С, 3, Ж, О н К над областью, соответствующей видимому свету, обозначают различные цвета. Отметка СиКа отвечает длине волны рентгеновских лучей, широко используемых в рентгеноструктурном анализе белков и других органических материалов. [c.6]

Важнейшая физическая характеристика любой молекулы — спектр ее энергетического состояния, который определяется процессами движением электронов (особенно валентных), колебаниями атомных ядер и вращениями атомных групп около положений равновесия, поступательными и вращательными движениями молекулы как целого. Движения электронов в молекуле определяют ес электронный спектр, который проявляется в ультрафиолетовой и видимой областях шкалы электромагнитных волн (Я=150—1000 нм) колебания атомных ядер и вращения атомных групп определяют колебательный и вращательный спектры атомов. В результате наложения внутримолекулярных процессов молекулярные спектры, наблюдаемые в широком диапазоне энергий, оказываются значительно сложнее атомных спектров. Вследствие большого различия в энергиях электронного, колебательного и вращательного состояний эти процессы можно изучать раздельно, пренебрегая их взаимным влиянием. [c.26]

Оптические методы дефектоскопии ППМ и ППИ основаны на взаимодействии электромагнитных волн с исследуемым веществом. В шкале электромагнитных волн оптической областью принято считать участок спектра, включающий ультрафиолетовое, видимое и инфракрасное излучение. Ультрафиолетовая и видимая области охватывают интервалы длин волн 0,01—0,38 и 0,38— 0,76 мкм соответственно. Инфракрасную область обычно разделяют на ближнюю (0,76—2,5 мкм), среднюю (2,5—25 мкм) и дальнюю (25—1000 мкм). [c.98]

ШКАЛА ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН [c.10]

Электромагнитная природа света позволяет сопоставить свет с другими волновыми движениями. Если их расположить по длинам волн в логарифмическом масштабе, то получим шкалу электромагнитных волн, показанную на рис. 3. [c.10]

Рассмотрим теперь способы изображения спектров, используемые в прикладной молекулярной спектроскопии. Очевидно, что в зависимости от расстояния между комбинирующими уровнями, зависящего главным образом от их природы, спектральная линия или полоса, отвечающая данному переходу, может попасть в принципе в любую область шкалы электромагнитных волн (рис. 1.5). При этом спектры молекул, связанные с переходами валентных электронов, колебаниями ядер и вращением молекулы как целого, располагаются в оптической области частот, тогда как спектры магнитного резонанса, например, попадают в радиочастотную область. Оптическую область принято подразделять на три части — инфракрасную, видимую и ультрафиолетовую, а инфракрасную и ультрафиолетовую, кроме того, на ближнюю и дальнюю (рис. 1.5). В соответствии с этим принято и спектроскопию делить на радиочастотную, инфракрасную, видимую, [c.9]

Поскольку магнитный момент электрона почти на три порядка превосходит аналогичный момент протона, то при тех же напряженностях поля Я значения резонансных частот в спектрах ЭПР попадают уже не в радиочастотную (как Рис. 2.26. Схематическое В спектрах ЯМР), а В микроволновую изображение сигнала область шкалы электромагнитных волн. [c.84]

Длина волн различных видов излучения (шкала электромагнитных волн) [c.59]

В табл. 2-1 согласно шкале электромагнитных волн, представленной на фиг. 2-1, приводится классификация лучей по длине волны. Правее ультрафиолетовых лучей следуют лучи Рентгена, гамма-лучи и космические лучи, не указанные в этой таблице. [c.37]

Электромагнитное излучение делят на несколько видов в зависимости от его энергии. Шкала электромагнитных волн представлена в табл. 1.7. [c.28]

Один или несколько зарядов, расположенных произвольным образом в некотором объеме V, вызывает в пространстве появление электрического поля. Взаимодействие между неподвижными электрически заряженными частицами или телами осуществляется через электростатическое поле. Последнее представляет собой стационарное, т. е. не изменяющееся или очень медленно изменяющееся во времени, электрическое поле, создаваемое неподвижными зарядами (телами), и является частным случаем электромагнитного поля, которое создается ускоренно движущимися заряженными частицами (телами). Шкала электромагнитных волн приведена иа рис. 2.1. Границы между различными видами волн условны [78]. [c.37]

В логарифмическом масштабе изображен участок шкалы электромагнитных волн [4]. На высокоэнергетическом конце шкалы, справа от изображенного на рисунке участка, находятся у- и космические лучи, а на низкоэнергетическом конце — радиоволны, длины волн которых достигают многих километров. Небольшой участок шкалы — лримерно от 10 нм до нескольких микрон, который и рассматривается в этой главе,— включает в себя область ультрафиолетовых лучей, видимого света [c.6]

Конечно, рассчитанные теплоты реакций можно сопоставить с калориметрическими измерениями, но опять-таки полуколичественно В результате оказывается, что количественные сопоставления результатов квантово-химических расчетов возможно проводить пишь дпя таких экспериментов, в которых в хорошем приближении молекула выступает как индивидуальная система, слабо зависящая от окружения, влиянием которого можно пренебречь Это, во-первых, эксперименты по дифракции электронных пучков на молекулах в газовой фазе и, главное, спектральные эксперименты Последние особенно важны потому, что, в сошасии со вторым постулатом Бора, индивидуальные молекулы, если так можно сказать, ничего не умеют делать , кроме как поглощать или излучать электромагнит энергию и рассеивать падающие на нее частицы При этом наименьшее воздействие на моле оты оказывает именно взаимодействие с квантами электромагнитного излучения не очень высокой энергии В оптических и микроволновых спектрах молекул содержится вся информация, которую, в принципе, можно получить, решая соответствующее уравнение Шрёдингера Именно поэтому результаты теоретических расчетов молекулярных спектров дпя различных диапазонов шкалы электромагнитных волн (ультрафиолетовая и видимая обпасти, инфракрасная и микроволновая) дают наилучшую базу дпя контроля качества всех важнейших этапов квантово-химических вычислений путем сопоставления их с реальными спектрами Алгоритмы таких вычислений составляют содержание теории молекулярных спектров Эта теория образует отдельную главу теоретической фшики молекул, и поэтому ее более или менее подробное изложение не является нашей задачей Мы здесь [c.334]

На другом конце шкалы электромагнитных волн расположены рентгеновские лучи. Для излучения этого типа селективность достигается изменением природы металла, помещаемого в первичный источник рентгеновских лучей в некоторых случаях для выделения требуемой длшьы волны за рентгеновской трубкой помещают металлические фильтры. [c.121]

Шкала электромагнитных волн охватывает чрезвычайно широкую область волн. Эти волны излучаются весьма различными вибраторами, регистрируются весьма различными методами, но они имеют единую электромагнитную природу. Однако необходимо отметить, что с изменением длины волны возникают и ка-честтвенные различия лучи, характеризующиеся малой длиной волны, более ярко выявляют наряду с волновыми корпускулярные свойства, энергия фотонов (квантов энергии) возрастает с умень-нлением длины волны [см. рмулу (2-1) ]. Для излучения малых частот (иевидимые инфракрасные луч1И с Я = 0,76 м-г 0,4 мм) энергия фотонов настолько мала, что прерывную структуру этих лучей обнаружить трудно практически они проявляют лишь волновые свойства. Свет обладает одновременно и корпускулярными и волновыми свойствами. Эта двойственность присуща не только свету, но и потоку других элементарных частиц — отдельных атомов, электронов и т. д. Таким образом, можно считать, что излучение—это электромагнитные волны и вместе с тем поток частиц света —фотонов. С точки зрения буржуазной науки, пытающейся ограничиться механическими представлениями, такая двойственность необъяснима. [c.38]

В шкале электромагнитных волн оптической областью принято называть участок спектра, включающий ультрафиолетовое, видимое и инфракрасное из.чучение. Ультрафиолетовая и видимая области охватывают интервалы длин волн 0,01—0,38 мкм и 0,38—0,76 мкм соответственно. Инфракрасная область, более протяженная, с одной стороны граничит с видимой областью, а с другой — перекрывается с субмиллиметровым диапазоном радиоволн. Инфракрасную область обычно разделяют на ближнюю (0,76—2,5 мкм 13000—4000 см ), среднюю, или просто инфракрасную (2,5—25 мкм 4000—400 см ), п дальнюю (25—1000 мкм 400—10 см ). Границы интервалов условны, особенно для дальней области. В соответствии с рекомендациями иРАС дальняя область ограничивается интервалом 200—Юсм . Это оправдано, если исходить из физической природы спектров. Однако принято дальней областью называть интервал частот от 400 до Юсм , что определяется в основном степенью освоения этого участка спектра. [c.5]

Важным этапом в развитии учения о строении вещества явилось открытие квантовой природы лучистой энергии (Планк, 1900) и разработка квантовой теории. Все виды электромахнитного излучения могут быть описаны единой шкалой электромагнитных волн (рис. 2), основной характеристикой которых является длина волны к или частота колебаний связанные между собой простым соотношением = с, гдес—скорость света. В общем спектре электромагнитных колебаний значительный участок зани- [c.8]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология