Теоретические результаты

При написании этой книги автор пытался систематизировать имеющийся в рассматриваемой области материал и показать аналогии, существующие между, казалось бы, не связанными процессами, такими как, например, химическая абсорбция и гетерогенный катализ. Предпринята также попытка представить теоретические результаты в форме асимптотических решений, диапазон применимости которых определяется физической интуицией. Рассмотрение всех взаимно накладывающихся явлений, которые составляют процесс переноса массы в условиях протекания химической реакции, представляет настолько трудную задачу, что практически всегда необходимы упрощающие предположения. [c.7]

При изучении процессов перегонки и ректификации приходится систематически встречаться с рядом основных понятий термодинамического характера, требующих, во избежание возможных неясностей, строгого и четкого определения. Несмотря на их видимую общеизвестность, эти понятия не всегда точно сформулированы или недостаточно полно определены и поэтому в различных источниках часто излагаются по-разному. Целесообразно эти немногие основные понятия и положения, из которых в дальнейшем выводятся существенные теоретические результаты, рассмотреть предварительно. При этом, как наиболее строгие, используются терминология и определения проф. К. А. Путилова [6]. [c.5]

Эти теоретические результаты проверены [279] на приборе с горизонтальной фильтровальной перегородкой, над которой образовывался слой осадка, промываемый затем находящейся над ним промывной жидкостью. Указано на желательность некоторого уточнения полученных данных. [c.257]

Решение задачи о преобразовании профилей скорости при протекании жидкости через насыпной слой (см. гл. 5) дано [23, 24] совершенно иным методом. В частности, расчет по этому методу показывает, если граница слоя имеет параболическую форму, то профиль скорости за слоем имеет параболический провал , максимальный в центре канала (рис. 10.14). В этом примере поток, равномерный внутри слоя, на выходе из него становится вихревым, что ведет к существенной деформации поля скоростей в сечениях за слоем. Этот результат полностью совпадает, с одной стороны с уже полученным теоретическим результатом для решетки параболической формы (рис. 10.14 и 5.11), ас другой стороны, с измерениями [1001. [c.278]

Ных периодических кристаллизаторах емкостью 250 мл, 1 л, 15 л. На рис. 2.3 представлены теоретические кривые и экспериментальные данные плотности функции распределения кристаллов по размерам (объемам). Относительная ошибка не превышает 16%. На рис. 2.4, 2.5 представлены теоретические кривые и экспериментальные данные изменения концентрации и температуры раствора. Ошибки в определении данных параметров не превышают 8,2 и 4% соответственно. Видно, что теоретические результаты хорошо согласуются с экспериментальными. [c.169]

В табл. 2.1 приведены результаты просчета девяти вариантов по производительности установки (по массе твердой фазы). Как видно из таблицы, теоретические результаты хорошо согласуются с экспериментальными (средняя относительная ошибка не более 12%). Плотность функции распределения по размерам записана нами относительно диаметра сферы, масса которой равна массе кристалла. Определим плотность функции распределения относительно малой стороны кристалла щавелевой кислоты из следующих соотношений [c.190]

Из рассмотрения этих двух вариантов следует, что теоретические результаты достаточно хорошо согласуются с экспериментальными данными. [c.221]

Эксперименты показывают, что кипение жидкости начинается при значениях разности температур 9 около 1 —10 К, а вероятность возникновения зародыша радиуса R p в этих условиях, вычисленная по формулам (7.3) и (7.4), исчезающе мала. Анализ, выполненный в работах [96, 113, 138], позволяет сделать вывод, что теоретические результаты, полученные для объемного кипения чистых жидкостей, не учитывают снижения минимального значения энергии, затрачиваемой на образование паровых зародышей, из-за наличия в реальных жидкостях твердых и газовых включений, поверхности теплообмена и т. п. [c.214]

В сборнике представлены новые экспериментальные и теоретические результаты исследования структуры зернистого слоя и фильтрующегося потока, аэродинамики и механики сыпучих материалов применительно к химической технологии. Рассмотрено влияние пространственных аэродинамических неоднородностей и неоднородностей структуры зернистых слоев на работу контактных аппаратов и предложены пути создания однородных условий работы реакторов с неподвижными слоями катализатора. [c.2]

В предыдущем разделе был приведен обзор ряда теоретических результатов по межмолекулярным силам. Используя эти результаты, попытаемся построить модели потенциалов, которые достаточно правильно отражают поведение реальных межмолекулярных сил и вместе с тем довольно просты для их математического описания. До самого последнего времени эти условия были почти несовместимы, однако применение быстродействующих ЭЦВМ сделало возможными расчеты прямым численным интегрированием по крайней мере второго вириального коэффициента. Эти расчеты настолько просты, что не нуждаются в математическом упрощении. Применение ЭЦВМ до некоторой степени решило одну проблему, но, к сожалению, при этом возникла другая, более важная проблема. Она состоит в том, что почти бесполезно рассматривать потенциалы с двумя или тремя (независимо выбираемыми) параметрами. В этом случае экспериментальные данные не позволяют получить надежную информацию о параметрах для слишком гибких потенциалов. Например, с помощью потенциала, содержащего четыре свободно варьируемых параметра, безусловно, можно воспроизвести все измеренные значения вириальных коэффициентов с погрешностью, не превышающей ошибку эксперимента, однако неприятность состоит в том, что [c.209]

В. Противоположное значение сил свободной и вынужденной конвекции. Экспериментальные и теоретические результаты для этого случая менее обширны, чем для совместного влияния сил вынужденной и свободной конвек- [c.313]

Экспериментальные и теоретические результаты для области входа отсутствуют. Для полностью развитого теплообмена при чисто свободной конвекции в круглой трубе [c.317]

Большой интерес к задачам идентификации в настоящее время возник в результате резкого повышения требований к качеству управления промышленными объектами (что в свою очередь потребовало более глубокого знания моделей процессов), а также вследствие новых возможностей использования теоретических результатов, полученных благодаря развитию ЦВМ. [c.26]

Проведено сопоставление полученных теоретических результатов с экспериментальными, полученными методом муаровых полос на образцах с гомогенной [19], двухслойной [21, 84], трехслойной [89] и пятислойной [94] композитной мягкой прослойкой. Методика экспериментального исследования подробно освещена в работах [19, 84], поэтому здесь остановимся лишь на основных результатах. [c.211]

Это позволило аппроксимировать теоретические результаты следующей формулой [c.34]

Опыты проводились с неподвижными столбиками порошка саран и гранул полистирола, и результаты подтвердили теоретические выводы с точностью до ошибки эксперимента. Тем не менее, несмотря на соответствие между экспериментом и расчетом, необходимо помнить о радикальных упрош,аюш,их допущениях, принятых при теоретическом выводе, и использовать теоретические результаты с известной осторожностью. [c.242]

Полученное дифференциальное уравнение может быть решено численными методами. Те же авторы [3] получили экспериментальные и теоретические результаты, учитываюш,ие гравитационные эффекты (рис. 15.7). Как и в данном случае (рис. 15.7), между расчетными и экспериментальными данными обычно наблюдается очень хорошее соответствие. [c.570]

Рассмотренные экспериментально-теоретические результаты показывают, что проблема увеличения нефтеотдачи требует комплексного подхода, заключающегося в одновременной интенсификации основных процессов нефтедобычи. [c.181]

Одной из важных задач при уточнении модели структуры является задача о выборе весовой схемы (набора и) , см. [2], [з1). Введение весовой схемы связано прежде всего с приближенным характером вычислений. Нельзя абсолютно точно построить модель, описывающую зависимость интенсивности рассеяния рентгеновских лучей от условий съемки и состояния исследуемого образца - приходится вводить различные допущения и ограничения. Нри этом вносится так называемая неустранимая погрешность (погрешность модели) и для уменьшения влияния этой погрешности на конечный результат вводится весовая схема веса при неточно заданной экспериментальной информации выбираются меньшим по абсолютной величине, чем при достоверных экспериментальных данных. Возникает вопрос, как сравнивать, по какому критерию определять близость экспериментальных и теоретических результатов В геометрии близость двух точек определяется расстоянием. Аналогично сравниваются две крив(> е на плоскости, заданные N точками каждая. Для сравнения каждой кривой ставится в соответствие точка из Л/-мерного [c.212]

Астарита и Бик [31] использовали данные Тончелли [32] для подтверждения своей теоретической обработки абсорбции в насадочных колоннах с режимом медленной реакции. Изучение проводили при очень небольших высотах насадки (30, 60 и 90 см) с тем, чтобы достигнуть области неприменимости гипотезы квазистационарности. Имея в виду довольно сложный расчет величины можно считать сходимость экспериментальных и теоретических результатов вполне удовлетворительной. [c.132]

Используя значения Ат в качестве параметра в решении этого уравнения, удалось рассчитать и сравнить с экспериментом распределение средней и средАе-квадратичной скоростей продольных пульсаций в пристенной области. Проведенные расчеты показывают скорее качественное, чем количественное, совпадение экспериментальных и теоретических результатов, весьма чувствительное к значениям введенных эмпирических постоянных. Однако глубокая связь между нестационарным полем концентраций и структурой турбулентности в подслое, вскрытая в работе [28], не была использована и сама эта работа, по-видимому, осталась неизвестной авторам дальнейших работ по теории массопередачн. [c.175]

Нетрудно заметить, что величины стерических множителей не превы-пгают единицу и уменьшаются по мере усложнения частиц. Все они, за исключением величин, полученных для реакций распада HI и NO I, по порядку величины согласуются с теоретическими результатами (см. табл. ХП.2). Величина стерического множителя для NO I не может быть определена точно, поскольку энергия активации заметно меняется с температурой (наиример, при 200° С экспериментальная энергия активации равна 22,7 ккал/ моль, что дало бы величину стерического множителя около 0,01). Довольно сильная зависимость энергии активации от температуры объясняется тем, что эта реакция в действительности идет по очень сложному механизму . [c.259]

Для того чтобы дробление кристалла происходило, необходимо, чтобы выполнялись условия а) Х ФО б) S Po=niin. Условие б) означает наиболее быструю розможность для системы вернуться в прежнее состояние (в состояние, когда происходит раскол кристалла) условие а) означает, что вернуться в прежнее состояние возможно тогда, когда Хд>0. Условие б) означает, что при возрастании разрывающего усилия из различных возможных плоскостей разрыва будет выбрана та, которой соответствует минимальное давление прилипания. Полученный теоретический результат согласуется с выводами Б. В. Дерягина. [c.112]

Вычисление консганты скорости реакции по методу переходного состояния требует знании энергии и статистической суммы активированного комплекса Точность теоретических расчетов поверхностей потенциальной анергии системы атомов недостаточна для вычисления анергии активации Ец. Исключением являются лишь двухатомные молекулы, для которых имеются точные теоретические результаты по расчету потенциальных кривых, и несколько простейших трехатомных систем, из которых наиболее полно исследована система Нд. Поэтому приходится либо прибегать к полуэмпири-ческим методам, либо использовать величины Ец, полученшле независимым путем из опыта 1121. [c.71]

Искусственно создаваемые нестационарные условия в полиме-ризационных процессах приводят к изменениям функций распределения по молекулярным массам в полимерах, увеличивают производительность реакторов по сравнению со стационарными режимами [5, 6]. Это имеет место, например, при периодическом изменении концентрации водорода на входе в реактор для свободнорадикальной и поликонденсационной полимеризации олефинов в присутствии катализатора Циглера. При этом значительно изменяется распределение молекулярных масс. Многие теоретические результаты под- [c.4]

Таким образом, в результате проведенных экспериментальных исследований доказана принципиальная возможно-сть понижения средней величины циклически меняющейся темиературы исходной смесп до значения, при котором в стационарном режиме реакция протекала бы с незначительной скоро<стью. Переход к циклическому режиму позволил вести реакцию при средних температурах значительно меньших, чем в стационарном режиме, без существенного понижения стенени превращения. Была показана возможность погасить колебания температуры на конечных участках с.чоя катализатора за- счет увеличения частоты управлепия температурой исходной смеси. Полученные данные качественно подтвердили теоретические результаты, приведшие к выводу об эффективности [c.140]

Процесс эволюции описывается системой трех нелинейных дифференциальных уравнений в частных производных. В резу.чьтате чис.ченного анализа модели установлено, что вязкость жидкости определяет натяжение, но не влияет на эволюцию формы. Теоретические результаты находятся в соответствии с экспериментальными данными согласно которым наблюдается усиление обрывочности волокнистого наполнителя с повышением вязкости среды, скорости деформации и начальной длины волокон. На эволюцию формы влияюг поле скоростей жидкости и исходная конфигурация нити. В условиях чистого сдвига скорость эволюции вьш1е, чем при простом сдвиге. [c.141]

Теоретические результаты 9 , относящиеся к случаю однородного распределения температуры по периметру (бесконечная теплопроводность), хороц о согласуются с эксперимеитальиыми данными. В [10] одиако, получено, что корректирующий множитель в уравнении (13) зависит от другой комбинации чисел Рг, Ог и Re. [c.125]

Диффузоры с искривленными стенками. Основными формами диффузоров с искривленными стенками являются колоколообразная и раструб. В соответствии с приведенными в [98] теоретическими результатами в некоторых случаях диффузоры колоколообразной формы обладают лучшими характеристиками, чем конические (см. также (I20J). [c.135]

Теоретические результаты ограничены в точности и не являются общими, поскольку, как правило, не учитывают трехмерный характер полей скорости и температуры во всех полостях с двумя или тремя конечными размерами. Эта трехмерность определяет переходы от одного вида циркуляции к другому. Если одно или другое отношение сторон близко к единице, трехмерность су цестненно влияет на циркуляцию и теплообмен. Но даже в этом случае результаты многочисленных решений двумерных и ряда трехмерных задач дают полезную информацию для интерпретации, корреляции и экстра1толяции экспериментальных результатов. [c.295]

С. Прямоугольные полости, обогреваемые и охлаждаемые с боковых сторон. Картины развития течения и интенсивность теплообмена в прямоугольной полости, обогреваемой и охлаждаемой иа боковых стенках, существенко зависят от отношений сторон, а также от чисел Релея и Прандтля. Большинство экспериментальных и теоретических результатов получено для длинных каналов, таких, что отношение длин к ширине является очень большим, и им можно пренебречь. Выбор характеристической длины для чисел Нуссельта и Релея является неопределенным, поскольку интенсивность теплообмена для режима теплопроводности главным образом зависит от расстояния d в направление обогрева для режима ламинар1Юго пограничного слоя — от вертикального расстояния й, перпендикулярного направлению обогрева для турбулентного режима не зависит ни от того, ни от другого размера. Для тою чтобы избежать путаницы, характеристическую длину для обоих чисел Ыи и На обозначим с помощью индексов. Если не указано особо, одна сторона полости считается много больше других, так что ее влиянием можно пренебречь. [c.300]

Однородный по длине обогрев. Поведение теплоотдачи нри однородном подлине обогреве является более простым, чем при постоянной температуре стенки, поскольку в этом случае <1Ть1(1х постоянна по длине, а для полностью развитого теплообмена постоянны также 7 —7 и йТ,ц/с1х. Плотность теплового потока и температура вследствие симметрии постоянны по окружности круглой вертикальной трубы. Для каналов некруглого поперечного сечения одна из них или обе эти величины изменяются по периметру. Теоретические результаты получены в основном для двух предельных случаев для постоянной по периметру температуры, соответствующей бесконечной теплопроводности стенки, и для постоянного по периметру обогрева, соответствующего пренебрежимо малой теплопроводности в стенке. Эти граничные условия дают соответственно нижнюю и верхнюю границы для числа N11. Экспериментальные результаты для конечной теплопроводности в стенке лежат между результатами для этих условий, ыо значительно ближе к условиям постоянства температуры по периметру. [c.317]

Скорость МХПМ тем выше, чем больше параметр (Зо (рис. 3.14). Более прочная сталь (16ГС) чувствительнее к изменению параметра ро, в особенности, при испытаниях образцов в растворе МЭА + СО2. Влияние параметра Ро и исходной прочности металла на коррозионную стойкость образцов необходимо связывать с остаточными напряжениями и деформациями. Сплошные линии на этих рисунках отвечают формуле (3.12). Отмечается приемлемая для коррозионных испытаний сходимость экспериментальных и теоретических результатов. [c.169]

Фактическая производительность оказывается меньше теоретической вследствие наличия потока утечек между соседними камерами. Как установлено ранее, существуют потоки утечек между гребнями червяков и корпусом, между краем гребня одного червяка и основанием другого и между боковыми поверхностями гребней. Уравнения для этих потоков утечек были получены Добозским [39] и Янсеном с сотр. [38], которые также выполнили эксперименты с ньютоновскими жидкостями, подтверждающие их теоретические результаты. Расчет потребления энергии в случае двухчервячной геометрии дан Шенкелем [40], который также приводит подробную информацию о различных двухчервячных экструдерах, сопоставляя их эффективность с эффективностью одночервячных экструдеров. [c.358]

Чен [14], а также Уайт и Айди [10] представили экспериментальные и теоретические результаты (изотермический анализ устойчивости по Ляпунову), из которых следует 1) полимерные расплавы ведут себя при формовании волокна так же, как при однородном продольном течении 2) для полимеров, у которых продольная вязкость т]+ t, ) возрастает с увеличением времени или деформации (см. рис. 6.16), характерно устойчивое формование волокна без проявления резонанса прп вытяжке, и при высоких степенях вытяжки они разрушаются по когезионному механизму (примером полимера, демонстрирующим такое поведение, может служить ПЭНП) 3) для полимерных расплавов с уменьшающейся продольной вязкостью характерно проявление резонанса уже при малых степенях вытяжки и упругое разрушение (после образования шейки ) при высоких степенях вытяжки (типичными полимерами, которые можно отнести к этой категории, являются ПЭВП и ПП). [c.566]

Сравнение значений осевой скорости, вычисленных по формуле (100), с результатами измерений скорости в сверхзвуковых нерасчетных струях газа представлено на рис. 7.26 и 7.27. Экспериментальные данные, приведенные яа рис. 7.26, получены для сопла, рассчитанного на число Маха Ма= 1,5 (Ха = 1,37), ири следующих значениях параметра нерасчетности ТУ = 0,8 1 2 5 10. Опытные значения скорости на рис. 7.27 соответствуют истечению из сопла, рассчитанного на число Маха Ма = 3, при = 1 ж N = 2. Из рассмотрения этих рисунков следует, что теоретические результаты в первом приближении удовлетворительно согласуются с опытными данными, хотя в отдельных случаях наблюдается заметное количественное расхождение между ними. Отмеченное несоответствие может являться следствием иопользо- [c.405]

На рис. ХП.6 приведены теоретические результаты расчета относительных интенсивностей двух крайних компонентов (2, мессбауэровского спектра в структурном отражении (440) в зависимости от ориентации монокристалла для двух возможных направлений магнитного упорядочения магнитных моментов на атомах железа в структуре ГеЗн. Вопросы, связанные с возможностью определения упорядочения магнитных моментов атомов в кристаллической решетке по характеру упорядочения ядерных магнитных моментов, обсуждаются в работе [10]. [c.240]

Зиая количество нрисоедииеипого озоиа. рассчитывают не-иредельность каучука в процентах как отношение найдепиого количества озона к теоретическому. Результаты записывают в таблицу ио форме табл. У.З. [c.89]

Смотреть страницы где упоминается термин Теоретические результаты: [c.308] [c.127] [c.19] [c.76] [c.293] [c.299] [c.299] [c.319] [c.219] [c.40] [c.84] [c.68] [c.128]

Смотреть главы в:

Строение расплавленных солей -> Теоретические результаты

Строение расплавленных солей -> Теоретические результаты

Конвекция Рэлея-Бенара Структуры и динамика -> Теоретические результаты

~~ПОИСК~~

Справочник химика 21

Химия и химическая технология