Взаимодействие пиона с двумя нуклонами

Мы подчеркивали в разделе 5.9 тесную связь между g и параметром Ландау, определяющим длинноволновые свойства ядерных спин-изоспиновых корреляций при низкой энергии. Необходимо помнить однако, что g в пионных атомах соответствует р-волновому jrN-взаимодействию при о) шл, определяемому системой AN, в то время как параметр Ландау соответствует статическому взаимодействию между нуклонами (при со О). Поэтому совсем не обязательно эти два параметра должны быть одинаковы. [c.227]

Появление 5-функции в потенциале ОПО есть проявлени точечноподобной пион-нуклонной связи. В действительности лКН-взаимодействие размазано в конечной области пространства так, что возникает необходимость замены -функции на протяженную функцию источника. В области малых расстояний, где эта функция источника отлична от нуля, во взаимодействие дают вклады различные сложные механизмы. С этой точки зрения нет смысла обсуждать нуклон-нуклонный потенциал в области малых расстояний только на основе ОПО. Часто используемая модель заключается в том, что два нуклона разделены сильным отталкиватель-ным взаимодействием на малых расстояниях. Их относительная волновая функция поэтому сильно подавлена вблизи г = 0, и таким образом -функция становится несущественной. [c.60]

Основной механизм сильного поглощения пиона в ядрах может рассматриваться по аналогии с соответствующей реакцией в дейтроне, описанной в разделах 4.5 и 4.6. Так как кинематическое подавление однонуклонного поглощения почти так же эффективно в ядре, как и в дейтроне, то в процессе должны участвовать по крайней мере два нуклона. Это наводит на мысль, что в ядрах работают те же короткодействующие механизмы, поэтому поглощение пиона в ядре происходит предпочтительнее на дейтроноподобной паре нуклонов, находящихся на малом расстоянии друг от друга. Тогда взаимодействие пропорционально произведению средних нейтронной и протонной плотностей в точке поглощения рп(г) -рр(г). [c.221]

Одной из наиболее харакгерных особенностей элементарных частиц является возможность их рождения, уничтожения и взаимных превращений в результате взаимодействий. Так, фотоны рождаются при изменении характера движения электронов в атомах или протонов в атомных ядрах. При столкновении нуклонов большой энергии рождаются пионы. Нейтрон, излучая электрон и антинейтрино, превращается в протон. С другой стороны, прогоны, входящие в состав атомных ядер, испуская нейтрино и позитрон, могут превращаться в нейтрон. Нейтральный пион превращается в два фотона заряженный пион превращается в нейтрино и мюон. Фотоны в поле ядра могуг превратиться в электрон и позитрон и т. д. [c.234]

Однако когерентное приближение не работает для состояний с высшими I. В случае 55 s предсказываемый Зс1-сдвиг слишком мал — в 30 раз меньше — и даже имеет неправильный знак для 92U предсказываемый 4Г-сдвиг на два порядка меньше экспериментальной величины. Следовательно, высшие парциальные волны в пион-нуклонном взаимодействии, такие как d- и f-волны, не могут объяснять сдвиги состояний с / > 1. Они обусловлены s-и р-волновыми jrN-взаимодействиями в протяженном, а не в точечном ядре, что мы сейчас и обсудим. [c.216]

Удобная основа для обсуждения з-волнового пион-нуклонного рассеяния на пороге представляется ст-моделью, которую можно считать моделью-прототипом, описывающей систему взаимодействующих фермионов и пионов и обладающую киральной симметрией. Ее основные свойства приведены в Приложении 14. Лагранжиан (Г-модели может быть переведен в особенно удобное нелинейное представление, где нужные низшие яN-aмплитyды получаются уже в первом порядке теории возмущений. В нашем случае мы отождествляем фермионы с нуклонами, вспоминая, что в мягкопионном пределе их внутренняя структура остается неразрешенной. Согласно уравнению (П14.26), ст-модель В ее нелинейной форме имеет два следующих вида эффективной пион-нуклонной связи. [c.370]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология