Пион-ядерное рассеяние и реакции

ПИОН-ЯДЕРНОЕ РАССЕЯНИЕ И РЕАКЦИИ [c.234]

Пользуясь таким методом, можно получить последовательное описание пионных атомов, а также сечений упругого пион-ядерного рассеяния и реакций по всей периодической системе. Как и ожидалось, параметры эмпирического оптического потенциала слабо зависят от энергии. Типичный набор параметров приведен в табл. [c.242]

При малых кинетических энергиях пиона, до Тш 80 МэВ, пион-ядерное рассеяние и реакции можно хорошо описать оптическим потенциалом, т.е. используя идею о том, что пион в ядерном веществе подвергается действию комплексного поля. Параметры этого потенциала плавно экстраполируются от пороговой области, реализуемой в пионных атомах. [c.291]

Большое количество информации и экспериментальных данных по пион-ядерному рассеянию и реакциям можно найти в следующих сборниках трудов конференций [c.292]

В качестве примера рассмотрим случай рассеяния л— 0, для которого имеется точный анализ парциальных волн, основанный на дифференциальных сечениях при кинетических энергиях в лабораторной системе 30 МэВ < Т 340 МэВ. Важное наблюдение из рис. 7.7 состоит в резком уменьшении параметров неупругости / при переходе от низких энергий в область А-резонанса. При Т >150 МэВ волны с < 4 столь сильно неупруги, что парциальные сечения реакции близки к геометрическому пределу (,2Ь + 1)л/д . Большая доля сечения реакции в полном пион-ядерном сечении очевидна также из рис. 7.8 сечение реакции Ог в резонансной области энергий составляет доминирующую часть полного сечения. [c.250]

До сих пор наше внимание было сосредоточено на упругих пион-ядерных процессах и связи с jrN-взаимодействием, лежащим в их основе. Единственное отличие случая неупругого рассеяния от упругого состоит в том, что теперь jrN-амплитуда порождает операторы перехода, связывающие основное состояние ядра с возбужденными состояниями. Это относится также и к реакции однократной перезарядки (лг-,я ). [c.270]

Область низких энергий. При малой энергии средняя длина свободного пробега пиона в ядре, как правило, больше ядерного размера. Тогда естественно использовать при описании процесса ДП метод многократного рассеяния. В главном порядке основным механизмом реакции (я , я") является последовательный процесс, показанный на рис. 7.26. Каждая однократная перезарядка в этом [c.281]

В настоящей главе мы исследовали разнообразные ядерные процессы под действием пионов в широкой области энергий и переданных импульсов упругое и неупругое рассеяние, квазисвободные и абсорбтивные процессы, реакции перезарядки и т.д. Делается вывод, что все эти различные явления могут быть поняты, причем во многих случаях — на количественном уровне, в рамках строго очерченной концепции, основанной на динамике пион-нуклонной системы с ее доминирующими s- и р-волновыми взаимодействиями. [c.290]

Явления, происходящие в пион-дейтронных взаимодействиях, представляют собой нечто среднее между явлениями, характерными для лгМ-взаимодействий и пион-ядерными реакциями [1]. Причина этого заключается в малой энергии связи дейтрона и его большом размере. Так как протон и нейтрон в среднем расположены далеко друг от друга, то ожидается, что в амплитуде пион-дейтронного (лй) рассеяния доминирует когерентное рассеяние на двух одиночных нуклонах. Дополнительные слагаемые с перерассеянием на двух нуклонах в общем случае малы, если главные члены не подавлены. Исключение составляет процесс поглощения лс1 -> NN, который не имеет аналога в пион-нуклонной физике. Он является прототипом поглощения пионов в ядрах. [c.115]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология