Сечение упругих столкновений

Первый и третий члены в правой части уравнения (V.181) описывают упругие и неупругие столкновения атомов А друг с другом (сечение упругого столкновения атомов А равно 1 — а), а второй член соответствует упругим столкновениям атомов АиВ. [c.154]

Рис. 20. Зависимость эффективного сечения упругого столкновения д между электронами и атомами от э л

Сечения возбуждения колебательных, электронных уровней и ионизации при столкновениях тяжелых частиц малы по сравнению с сечениями упругих столкновений. [c.68]

У Т) - сечение упругого столкновения, усредненное по максвелловскому распределению [c.93]

Значения усредненного сечения упругого столкновения сТо(Г) частиц /-у рассмотрены в описании моделей 1-Т. 1-1-Т.З, для модели твердых сфер <То(Г) = пЯ . [c.94]

Если сечение упругого столкновения можно аппроксимировать приближенной формулой (е) = с/е / , где с - константа, то частота [c.234]

Vea (е) = Wa 2e/wg (е), са( ) - сечение упругого столкновения электрона с атомами (модели I-T.5-1-T.6, величина Qq e) ). [c.291]

Сечение упругого столкновения Qo( ) [c.21]

Усредненное сечение упругого столкновения (в зависимости от температуры газа Т) [c.21]

Основной характеристикой упругих столкновений является сечение упругого столкновения. Задача о расчете этой величины сводится к задаче рассеяния пучка частиц силовым центром, т.е. к описанию движения частицы в поле центрального потенциала эта задача изучена достаточно подробно, см. [1-9]. [c.47]

Сечение упругого столкновения Р (е) одной частицы (/) с другой (/) характеризуется отношением числа сталкивающихся частиц к плотности потока падающих частиц, и может быть представлено как эффективная площадь препятствия из частиц / на пути исходного потока частиц . Величина сечения Рд(е) определяется в результате решения задачи упругого рассеяния в квантово-механическом или классическом рассмотрении [1-4] или в экспериментах с электронными, атомными или молекулярными пучками. Экспериментальное или рассчитанное методами квантовой механики сечение упругого столкновения из-за уче- [c.47]

В приближении классической механики интеграл, определяющий сечение упругого столкновения для реальных потенциалов взаимодействия частиц, является расходящимся. В простейшем представлении эта расходимость снимается при использовании модели твердых сфер, так что = тгН (Н - газокинетический радиус - см. ниже, модель Т.1). Это приближение часто оказывается достаточным при моделировании процессов неупругого энергообмена и химических превращений в газе и плазме и широко применяется в моделях, представленных в этом томе справочника. При рассмотрении более реальных моделей потенциала взаимодействия частиц для определения сечения упругого столкновения используются транспортные сечения рассеяния с учетом весовых функций, устраняющих особенности при малых углах рассеяния [c.48]

Подробный анализ соответствующих интегралов столкновений и других величин, описывающих процессы молекулярного переноса (диффузию, теплопроводность, электропроводность и др.), проводится в третьем томе справочника. Принимаемое здесь сечение упругого столкновения Рд(е) соответствует диффузионному транспортному сечению рассеяния в классическом приближении. [c.48]

Величины усредненного сечения упругого столкновения о (Т) частиц, зависящего от температуры газа Т (здесь - усредненного диффузионного сечения), и числа столкновений между частицами за единицу времени в единице объема газа или плазмы определяются видом потенциала взаимодействия частиц и спецификой процедуры осреднения [c.48]

Сечение упругого столкновения [c.52]

Сечения столкновения ионов с атомами и молекулами обычно имеют порядок сечений упругих столкновений нейтральных частиц, однако при малых энергиях (десятые доли эВ и меньше) могут заметно превышать их, например - при рассеянии ионов на полярных молекулах. Универсальные оценки дает модель Т.9 - для столкновений иона с атомами и молекулами иного химического состава, и модель Т. 10 -для столкновений иона с нейтральными частицами того же химического состава. В последнем случае наиболее эффективен механизм резонансной перезарядки. Модель Т. И предпочтительнее при высоких энергиях. [c.64]

Вычисление сечения упругого столкновения электронов с атомами при малых энергиях электрона. [c.64]

А. Погрешность модели резко возрастает, если величина Ь известна неточно или если в сечении упругого столкновения проявляются эффекты резонанса - резкие максимумы, как например, для атомов Сз и Hg. [c.66]

Оценка величины сечения упругого столкновения электронов с атомами и молекулами при больших энергиях электронов. [c.67]

Сечение упругого столкновения дд(е) = 2я(ае 2е) 2 [c.67]

Определение сечения упругого столкновения электронов с молекулами при малых энергиях. [c.68]

Другой замечательной особенностью инертных газов (особенно тяжелых — аргона, криптона и ксенона) является их высокая прозрачность для медленных электронов. При понижении энергии электронов от 10 эв до долей электронвольта наблюдается резкое (в десятки раз) уменьшение сечения упругого столкновения с атомами этих газов, т. е. увеличение длины свободного пробега электрона (эффект Рамзауера). Кривые Рамзауера в координатах сечение столкновения — скорость хаотического движения электронов показаны на рис. 20 [21]. Эффект Рамзауера позволяет использовать для детектирования влияние примесей в инертном газе не только на долю или количество теряемой электроном энергии, но и на длину свободного пробега. [c.103]

Оценка сечения упругого столкновенния электронов с неполярными молекулами, обладающими высокими значениями поляризуемости. [c.64]