Зависимость длины двойника от нагрузки

Рис. 3-2L Зависимость длины двойника от нагрузки в ограниченном кристалле

Зависимость длины двойника от нагрузки. Зависимость длины упругого двойника от нагрузки описьшается соотношениями (3.17), (3.46). Из них следует, что связь L пР в обп ем случае должна быть нелинейной, что и подтверждается в наших экспериментах [77, 183] ). График соот- [c.93]

Рис. 4.3. Проверка применимости соотношения (3.47) к описанию зависимости длины двойника от нагрузки

На рис. 38 показана кинетика роста длины двойников в зависимости от величины нагрузки и продолжительности травления. Видно, что при нагрузке [c.126]

Любопытно отметить, что эта величина в точности совпадает с длиной гистерезисного участка на кривой зависимости тол щины двойника от нагрузки Р - Рг = Рт - Рк (рис. 3.16 см. также рис. 3.15). Гистерезисный участок ДР - Рщ - Р на кривой Ь = 1 Р) существенно зависит от длины двойника. В простейшем случае, когда Р Ь ) = РС(1), из (3,25) и (3,41) вытекает следующее выражение для этой величины [c.76]

Рис. 3,14. Зависимость длины двойника от нагрузки на началыюм этапе двойникования

Легко покЪать, что если длина двойнйка может возрастать цо Ь = (1, то требование (3.50) обязательно нарушается, во всяком случае при длинах двойника, мало отличающихся от толщины образца (й - Ь <(Г) Из условия Р (1) = О следует, что при й Ь график функции Р Ь) имеет вид горизонтальной прямой Р 1) = Дс/), которая пересекает кривую б о J L) при значениях Р (Г), немного превышающих значение 5о. Используя поведение функции в обсуждаемой области (3.49),легко найти зависимость длины двойника от нагрузки [c.82]

Вначале опишем нахождение величин 5о и М, основанное на измерении зависимости длины двойника от нагрузки. Схема их определения была такМ. Полученные в эксперименте значешя нагрузок и соответствующие им длины двойников подставлялись в (3,46). После этого для каждой пар.1 величин Р и Ь записью алось соотношение (3.47). Совместный анализ большого числа полученных таким образом соотношений для разных двойников позволяет довольно точно определить 5о и Ж [c.96]

После возш1кновения двойника характер дальнейшего его роста с увеличением нагрузки определяется видом функции F(L). Если F(L) -монотонная функция I, то длина двойника плавно увеличивается с ростом Р. При немонотонной зависимости Р Ь) от своего аргумента может наблюдаться скачкообразное удлинение двойника. Все качественные выводы для двойников в этом случае совпадают с вьшодами теории трещин [168]. Поэтому мы не будем на них подробно останавливаться. [c.73]

Гистерезисные явления. Количественные измерения гистерезиса при упругом двойниковании кальщ1та были проведены в работе [183]. На рис. 4.4 представлена экспериментальная кривая, изображающая зависимость отнооттельной длины двойника от макроскопической нагрузки. [c.93]

Р и с. 4.4- Зависимость относительной длины двойника, образованного винтовыми дислокациями, от макроскопической нагрузки в процессе нагружения и разгруже-ния кристалла светлые кружки - экотериментальные точки на первой гисгерезис-ной петле, темные — на повторной [c.93]

На рис, 4.5 показана экспериментальная кривая зависимости относительной длины двойника, образованного краевыми дислокациями, от макроскопической нагрузки, приходящейся на единицу площади лопереч-ного сечения образца. Поскольку теоретическое рассмотрение краевого двойника в ограниченном кристалле провести не удается, то определить о для краевой дислокации нельзя, но сравнение гистерезисных участков на рис. 4.4 и 4.5 дает косвенное указание на то, что сила сухого трения краевой дислокации больше,.чем таковая для винтовой. [c.94]

Сравним полученные результаты с зкспериментальными данными Купера [198]. Наблюдавшиеся скорости роста двойника соответствовали таковым, при которых имеет место вязкое торможение дислокаций. На рис. 4.15 отложена теоретическая зависимость безразмерной длины двойника Ь14 от безразмерного времени /г. Точками обозначены экспериментальные данные Купера для случая практически не изменяющейся во времени внешней нагрузки. Рисунок показывает, что соотношение (4.34) правильно описывает кинетику развития упругого двойника в ограниченном кристалле. На основании данных Купера оценим адС/ 10 Н/см, (1 I см, а также, оценивая В 10" Пз, Ь 10 см, получаем, согласно (4.34), для полного времени пробивагая полосы т 10" с. Экспери- [c.112]

Зависимость L Ь(Р) будет несколько иной, если допустить, что мнотонная функция F L) убьшает с ростом своего аргумента быстрее, чем J(L). Такая штуация, безусловно реализуется прт сдвигообразовании (S < So) под действием сосредоточенной нагрузки. Тогда для возникновения двойника также необходимо повьппение пороговой нагрузки Р. Уравнение (3.17) имеет в этом случае только одно решение (устойчивый двойник), и двойник начинает расти с нулевой длины. [c.72]

Рис. 4.5, Зависимость относительной длины упругого двойника, образованного краевыми дислокациями, от нагрузки светлые кружки - эi пepимeнтaльныe точки на первой гистерезисной петле, темные - на повторной

По-видимому, прогресс на пути последовательного описания сверхупругости возможен при использовании дислокационных представлений, как это сделано в случае мартенситных превращений. Во всяком случае, многие выводы, полученные при использовании дислокационных представлений для описания упругого двойникования [83, 386], могут быть использованы при истолковании гистерезисных кривых, демонстрирующих сверхупругость сегнетоэластиков. Это утверждение становится особенно убедительным при сравнении петли гистерезиса длины отдельного упругого сегнетоэластического домена в кристалле молибдата гадолиния, подвергшегося деформации кручением (рис. 7.6), и петель гистерезиса длины упругого двойника в кальците (см. рис. 4.4 и 4.5). Не случайно авторы [383] отмечают, что зависимость, представленная на рис. 7.6, во многом аналогична подобным зависимостям, известным для классических упругих двойников, развивающихся под действием сосредоточенной нагрузки [386]. [c.193]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология