Движение жидкости в центробежном насосе. Теоретический напор

Уравнение Эйлера в виде выражения (3.26) или (3.27) широко используется при анализе работы лопастных нагнетателей. Особенность этого уравнения состоит в том, что оно получено в предположении, что все струйки в рабочем колесе движутся одинаково. Это возможно только тогда, когда рабочее колесо нагнетателя имеет бесконечное число лопаток, между которыми существует бесконечно малое пространство. В действительности рабочее колесо например центробежного насоса, имеет всего шесть — восемь лопаток, следовательно, существует значительное межлонастное пространство, в котором поток деформируется. Проанализируем влияние конечного числа лопаток на величину теоретического напора, воспользовавшись методом Стодолы — Майзеля. Для анализа установившегося движения в рабочем колесе необходимо рассматривать течение жидкости в относительном движении, т. е. в системе координат, связанной с рабочим колесом. Кинематика потока жидкости в рабочем колесе несколько изменится в этой системе координат. Остановимся подробнее на этом вопросе. Представим себе цилиндр, заполненный идеальной жидкостью и жестко соединенный со стержнем в точке 1. Внутри цилиндра поместим невесомую крестообразную пластину (рис. 3.7), на которой заметим точку 2. Начнем вращать с угловой скоростью соо стержень с цилиндром в направлении, указанном стрелкой. Точка 1 в этом случае переместится в положение Г, а точка 2 вследствие инерционности пластины и отсут- [c.56]

Характеристики центробежных насосов. Теоретический напор Нт (в м), развиваемый лопатками колеса (на основе уравнения Бернулли и с учетом сложного движения струек жидкости в криволинейных каналах вращающегося рабочего колеса) [c.93]

При помощи одноразмерной теории центробежного насоса в предыдущем параграфе было выведено уравнение теоретического напора в предположении, что движение жидкости струйное и одинаковой скорости (при одном и том же г) и направления. [c.132]

Теоретически возможный напор Яг, создаваемый центробежным насосом, определим следующим образом. Рассмотрим движение жидкости между лопатками рабочего колеса (рис.3.20). При работе насоса каждая частица жидкости движется вдоль лопатки с относительной скоростью V/, перемещаясь одновременно вместе с рабочим колесом по касательной к окружности (нормально к радиусу) с окружной (переносной) скоростью и. Абсолютная скорость частицы жидкости с равна геометрической сумме м> тл и. Обозначим Wl н W2 — относительные скорости жидкости при входе на лопатку и на выходе с лопатки и / 2 — внутренний и внешний радиусы колеса соответственно для окружностей входа жидкости в рабочее колесо и выхода из него (О — угловая скорость вращения колеса и и Ы2 — окружные скорости на радиусах Ку и 2. Очевидно, = о/ , 2 2- А абсолютные скорости с и С2 на входе и на выходе с лопатки рабочего колеса определяются из параллелограммов скоростей (см. рис.3.20). [c.298]

Выражение для теоретического напора центробежного насоса получают применением закона момента количества движения к массе жидкости, протекающей через каналы колеса. Этот закон устанавливает, что изменение по времени момента количества движения [c.36]

Уравнение центробежных насосов, позволяющее определить теоретический напор, выводится на основании уравнения моментов количества движения, которое для установившегося потока формулируется так изменение момента количества движения массы жидкости, протекающей в 1 с при переходе от одного сечения к другому, равно моменту внешних сил, приложенных к потоку между этими сечениями. В центробежном насосе внешние силы прикладываются к потоку под действием лопаток рабочего колеса. [c.16]

При работе центробежных насосов на воде (vн 0,1 10 м с) действительная характеристика Q — Н отличается от теоретической на величину потерь напора в каналах колеса Н . Движение жидкости в каналах колеса носит сложный характер и поэтому потери энергии невозможно определить непосредственно, пользуясь основными дифференциальными уравнениями гидромеханики вязкой несжимаемой жидкости. Однако аналитические связи потерь энергии с гидромеханическими параметрами насосов можно найти путем обработки опытных данных. [c.41]

Далее жидкость поступает во входное отверстие рабочего колеса 2 диаметром Оо, а затем в. межлопастные каналы, вращающиеся с угловой скоростью (0. В результате взаимодействия потока жидкости с вращающейся системой лопастей проявляется действие центробежных сил и сил Кориолиса и происходит изменение момента количества движения масс жидкости, определяемое треугольниками скоростей на диаметрах и Ог. Теоретический напор, создаваемый рабочим колесом насоса (напор без учета потерь в насосе), может [c.17]

Основное уравнение центробежного насоса, позволяющее определить развиваемый им теоретический напор, мож1Ю вывести, используя теорему о моменте количества движения. Применительно к движению жидкости в канале рабочего колеса насоса эта теорема формулируется так приращение момента количества движения 1 кг массы жидкости за время прохождения межлопастного пространства равно моменту импульсов всех внешних сил, приложенных к потоку от входа в канал до выхода из него за тот же промежуток времени t. [c.14]

Основная доля энергии, передаваемой жидкости в шнекоцентробежном насосе, обеспечивается центробежным колесом. Поэтому изучение процесса передачи энергии в центробежном колесе определяет пути повышения эффективности шнеко-центробежного насоса. При определении приращения энергии жид- кости в центробежном колесе обычно используют теорему о моменте количества движения для абсолютного течения потока, на основании которой получают уравнение Эйлера, связывающее теоретический напор центробежного колеса со скоростями потока и колеса на входе и выходе [c.49]