Ферромагнитное упорядочение

Различие величин Н и Я о показывает, что до намагничивания напряженность локальных полей была приближенно в 2-3 раза больше, чем после намагничивания. Именно таким это различие и должно быть, если первоначальная структура представляет собой систему антиферромагнитно упорядоченных магнитных моментов (рис. 3.74, а), а после намагничивания — ферромагнитно упорядоченных магнитных моментов (рис. 3.74, б). То и другое состояние устойчиво по отношению к слабым возмущениям ориентации магнитных моментов частиц. Ферромагнитное упорядочение при локализации частиц в узлах кубической решетки эквивалентно системе параллельных цепочек, намагниченных в одном направлении вдоль одной из осей решетю . Анти- [c.666]

При ферромагнитном упорядочении шести ближайших соседей каждой частицы (2 вдоль цепи и 4 в соседних цепях) суммарная напряженность локального поля равна нулю. Тем не менее, напряженность локального поля Я/ кубической ферромагнитной решетки отличается от нуля и совпадает с направлением намагниченности благодаря вкладу 8 соседних частиц, расположенных на диагоналях кубической решетки. Этот вклад, согласно формуле (3.9.56), описывется следующим выражением [c.666]

Ферромагнитному упорядочению соответствует Д >0, антиферромагнитному — Д <0. [c.45]

Рассмотрим сначала высокотемпературную окрестность точки перехода и определим главные эффекты, свидетельствующие о наступлении ферромагнитного упорядочения. При первом из способов определения точки перехода на систему налагается малое магнитное поле Н и измеряется индуцированная им средняя намагниченность М. При малых Н она имеет вид М = величина Хд (которую не [c.300]

Рассмотрим сначала высокотемпературную окрестность точки перехода и определим главные эффекты, свидетельствующие о наступлении ферромагнитного упорядочения. При первом из способов определения точки перехода на систему налагается малое магнитное поле Н и измеряется индуцированная им средняя намагниченность М. При малых Н она имеет вид М = где величина Хд (которую не следует путать с параметром взаимодействия Флори) называется восприимчивостью. зависит от температуры и стремится к бесконечности, когда величина е = (т — т )/т становится очень мала [c.300]

Основное состояние систе- / мы с /<0 соответствует ферромагнитному упорядочению все диполи ориентиро- / ваны одинаково. Основное состояние двукратно вырождено по направлению диполей. [c.17]

Ферромагнитному упорядочению соответствует / > О, антиферромагнитному — / < 0. [c.97]

I q I 0. Кроме того, можно показать, что величина спин исчезает для ферромагнитной конфигурации спинов, а во всех других случаях отрицательна. Это означает, что взаимодействие с решеткой препятствует ферромагнитному упорядочению спинов. [c.312]

НО обычно пишут 8 ЫФ. По этим же причинам периодические граничные условия должны привести к 6 = О, а для ферромагнитно-упорядоченных на границе спинов —1. [c.337]

Глава 12 МАГНИТОУПОРЯДОЧЕННЫЕ СТРУКТУРЫ 12.1. Ферромагнитное упорядочение [c.283]

В макроскопических образцах материалов с ферромагнитной упорядоченной структурой даже при температурах, много меньших температуры Кюри-Вейсса, измеряемая полная намагниченность значительно меньше суммы магнитных моментов ионов. [c.293]

Рпс. 10.5. Ферромагнитное упорядочение в объемноцентрированной структуре а-Рс, грапецентрироваиной структуре N 1 и гексагональной плотноупако- [c.138]

С этой целью была определена угловая зависимость интенсивности магнитного рассеяния нейтронов в бинарных ферромагнитных соединениях марганца. Нейтронограммы порошковых образцов МпАз, Мп5Ь, МпВ( снимались выше точки Кюри сплавов и при температурах, лежащих в области ферромагнитного упорядочения. Нейтронограммы одного из исследованных сплавов — антимонида марганца, приведенные на рис. 1, дают представление о характере изменения интенсивности линий при изменении температуры от 130°К до температур, превышающих точку Кюри. [c.128]

Рис. 1. Нейтронограммы антимонида марганца, снятые в области существования ферромагнитного упорядочения при температурах

При охлаждении нанокластеров ниже температуры блокования Тв, показанной стрелками, в нулевом поле наблюдается максимум намагниченности. Ниже этой температуры образуется спиновое стекло с разупорядоченным расположением магнитных моментов кластеров. При охлаждении наносистемы во внешнем магнитном поле сохраняется ферромагнитное упорядочение. Температура блокования составляет, по данным рис. 16.2 а, величину Тв = 58 К, что дает при среднем размере кластера кобальта 6 нм константу анизотропии К = 2,4 Дж/м и находится в хорошем согласии с данными К = 2,7 Дж/м для гранецентрированной решетки массивного кобальта. На рис. 16.2 б необходимо отметить [c.526]

Этот результат позволяет предположить, что ГМС в области перехода керамики из полупроводникового в металлическое состояние возникает за счет появления флуктуирующих областей нанометрового размера, обладающих ферромагнитным упорядочением. Размер этих областей увеличивается с понижением температуры. Увеличение размера области перехода керамики из полупроводникового в металлическое состояние сопровождается возрастанием времени суперпарамагнитной релаксации и конечным переходом в магнитоупорядоченное, ферромагнитное состояние. Температурный интервал, в котором происходит этот магнитный переход, растянут на десятки градусов, но именно в нем за счет изменения времени релаксации магнитного момента, расстояния между флуктуирующими кластерами и их размеров происходит изменение рассеяния электронов проводимости и возникает эффект ГМС. Этот эффект можно прокомментировать тем, что при температурах ниже температуры фазового перехода форромагнитные наноблоки отсутствуют, а при высоких температурах отсутствует металлическая проводимость. [c.550]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология