Спиновые стекла

Установлено, что состав и магнитные свойства продуктов горения изменяются в процессах их очистки от оксидов железа и избытка Сбо, но сохраняется зависимость от соотношения Ре/Сбо в исходной смеси реагентов. Выделен ферромагнитный комплекс РеО(ОН)б Сбо. Уменьшая температуру термического взаимодействия и количество железа в исходной смеси реагентов, нам удалось найти условия синтеза композитов содержащих наночастицы магнетита, включенные в решетку фуллерита-ферромагнетиков, имеющих переход в состояние, подобное спиновому стеклу при 120 50К. [c.86]

Имеется очевидная аналогия конструкции с тем, что изучает физика неупорядоченных систем (кристаллы с дефектами, спиновые стекла и т. п.). [c.39]

Существуют также системы, называемые спиновыми стеклами, которые лучше всего моделировать, предположив, что случайно выбранная часть связей ферромагнитные, а остальные антиферромагнитные. Таким образом, в модели спиновых стекол природа каждой связи должна быть строго определена, как это показано на диаграмме (17.16), где = обозначает ферромагнитную связь, а - антиферромагнитную. [c.224]

Спиновые стекла представляют собой важную концептуальную модель для изучения порядка и беспорядка в веществе [41 ], а также для некоторых новых подходов к оптимизации [39, 40]. В наиболее простых физических системах состояние равновесия при низкой температуре, или основное состояние, уникально. Некоторые системы Изинга, как мы могли заметить в предыдущих разделах, проявляют два различных основных состояния, и этого достаточно, чтобы сделать такие системы заслуживающими внимания. Спиновые стекла проявляют множество основных состояний это их свойство позволяет нетривиальным образом хранить и обрабатывать информацию. [c.224]

Эти данные подтверждают вывод о том, что в полимерных стеклах вращение частиц происходит за счет статического свободного объема, а для поступательной диффузии непременно требуются перестройки ближайшего окружения, т. е. необходимы динамические флуктуации свободного объема. Оба вида движения становятся согласованными лишь в области высоких температур, в которой молекулярные движения макромолекул и ее элементов индуцируют динамические флуктуации и обеспечивают вращательную и трансляционную подвижность спиновых зондов,- [c.131]

Постулат Планка не распространяется на вещества, имеющие дефекты кристаллической структуры, аморфные вещества, стекла, сплавы и твердые растворы. Все эти вещества обладают при абсолютном нуле остаточной энтропией, т. е. 5о>0. При 0°К не становятся равными нулю также такие составляющие энтропии, которые обусловливаются ядерным спиновым и изотопным эффектами. [c.237]

Нетрудно заметить, что константы в растворе и замороженных стеклах заметно отличаются. Кроме того, значения и для радикалов в различных матрицах также отличаются и не равны значениям в монокристалле. Таким образом, каждая матрица по-своему искажает геометрию радикала, вызывая изменение распределения спиновой плотности и спин-поляризационных [c.159]

Эти значения хорошо согласуются с экспериментальными, определенными в стеклах, и подтверждают распределение спиновой плотности, приведенное на рис. VII. 1. Кроме того, сопоставление рассчитанных констант с экспериментальными, определенными в работах [5, 15], вносит ясность в интерпретацию спектров ЭПР монокристаллов и дает возможность выбрать следующие значения констант СТВ (в э) 13,0, Ь = 7,2 [5] и 11,56, 6 = = 8,02 [15]. [c.194]

Вместе с тем основной задачей метода ЭПР, несомненно, является установление спиновой мультиплетности того или иного карбена, релаксирующего при регистрации спектра в низкотемпературных матрице или стекле в основное состояние. [c.39]

При охлаждении нанокластеров ниже температуры блокования Тв, показанной стрелками, в нулевом поле наблюдается максимум намагниченности. Ниже этой температуры образуется спиновое стекло с разупорядоченным расположением магнитных моментов кластеров. При охлаждении наносистемы во внешнем магнитном поле сохраняется ферромагнитное упорядочение. Температура блокования составляет, по данным рис. 16.2 а, величину Тв = 58 К, что дает при среднем размере кластера кобальта 6 нм константу анизотропии К = 2,4 Дж/м и находится в хорошем согласии с данными К = 2,7 Дж/м для гранецентрированной решетки массивного кобальта. На рис. 16.2 б необходимо отметить [c.526]

Стеклообразное аморфное) состояние вещества формируется при затвердевании переохлажденного расплава. Неравновесный переход системы в состояние стеюта происходит при быстром снижении температуры и называется замерзанием (стеклованием). Стекла классифицируют по типу переменных, испытывающих замерзание. Известны стекла структурные (металлические, ковалентные, поли.мерные), спиновые, дипольные, электрические, протонные, сверхгфоводниковые и др. [c.50]

Измерения магнитной релаксации. Времена спин-спиновой и спин-решеточной релаксаций для двух пористых стекол (образцы 2 и 5), описанных в табл. 19.1 при 88- и 100%-ной относительной влажности, представлены на рис. 19.1 в зависимости от обратной температуры. Значение влажности 88 /о было выбрано для того, чтобы сравнить влияние исключения продольной компоненты сигнала пористого стекла в образце 5. Для образцов 2 и 5 количества сорбированной воды при относительной влажнос- [c.318]

Добавление к гидроксильному соединению небольшого количества кислоты или основания способствует быстрому обмену гидроксильных протонов и связанному с ним сужению сигнала этого протона и протонов у углеродного атома, соединенного с гидроксилом. Обычно для сужения сигнала используется добавка сильных кислот — серной или трифторуксусной основания для этого применяются реже. Наоборот, тщательная очистка от примесей веществ кислотного характера и применение ампул из невыщелачивающегося боросиликатного стекла помогает обнаружить спин-спиновую связь гидроксильного и а-протонов. [c.248]

Первые опыты но формированию на внутренней поверхности стеклянных капилляров адсорбционного слоя были проведены Монке и Заффертом [23, 74]. Капилляры из иенского стекла заполняли целиком 12—17%-ным водным раствором аммиака, запаивали и нагревали 30 час. при 170—180° С. Затем вскрывали капилляр, удаляли избыток раствора и, медленно продувая инертный газ, нагревали до 180° С для удаления следов воды и аммиака. Как показали микроскопические исследования, в зависимости от условий обработки на поверхности капилляра образуется слой силикагеля толщиной 5—20 мкм. Такая природа этого слоя была подтверждена также методом ИК-спектроскопии. Обработанная таким образом колонка длиной 80 м позволила осуществить один из наиболее любопытных анализов во всей истории газовой хроматографии — разделить ядерно-спиновые изомеры изотопов водорода (рис. 36). [c.110]

Для надежного определения компонент тензора Т необходимо изучить спектр ЭПР радикалов в монокристалле, в котором они все одинаково ориентированы спектры ЭПР хаотически ориентированных частиц в твердых телах (поликристалл или стекло) часто трудно интерпретировать, и мы не будем их рассматривать. В этой главе наше внимание будет сконцентрировано на определении главных колгпонент тензора Т, но прежде всего нам необходимо изучить энергетические уровни и разрешенные переходы спиновой системы. [c.135]

При помощи метода электронного спинового эха было выяснено геометрическое строение сольватированных электронов в некоторых органических и водных стеклах, полученных замораживанием [246, 247]. В частности, было выяснено расположение молекул воды, метанола, этанола и метилтстрагидрофурана вокруг избыточных электронов в этих стеклообразных матрицах. [c.171]

Анализ констант анизотропного СТВ показывает, что распределение л-электронной спиновой плотности Б ДФПГ в твердых матрицах по сравнению с распределением в ДФПГ в растворах мало изменяется. Этот вывод следует также из того, что и для радикала в жидкости и стеклах отличаются незначительно. Различия H30Tp00Hbfx констант и спин-поляризационных параметров для радикала в растворах и стеклах, по мнению авторов работ [16, 31], вызваны искажением вблизи р-атома азота геометрии радикала в твердой матрице. [c.195]

Константы анизотропного СТВ и главные значения g-тензора радикалов LVIII с R—Ph и R—о-СНзРЬ были определены из спектров ЭПР этих радикалов в стеклах [96]. Анализ спектров проводили в предположении аксиальной симметрии тензора СТВ, считая, что в стеклах и растворах равны. Для двух радикалов были получены одинаковые значения gzr = 2,0028, gxx = = 2,0127 g-yy = 2,0068, 7 2=10,4 э (ось z совпадает с направлением оси я-орбитали неспаренного электрона, ориентация осей х и у в плоскости радикала приведена на схеме LVIH). Значения спиновых плотностей в радикалах приведены в табл. VII. 14. [c.211]

Считалось, что некоторые результаты, в частности для у-облу-ченных гидроокисных стекол [35] и у-облученного фторфосфата кальция ЗСаз(Р0.4)2-СаЕ2 136], объясняются присутствием частицы 0 . В обоих случаях наблюдался спектр, типичный для аксиально симметричного радикала, у которого лшого больше параллельной компоненты gl , почти равной чисто спиновому значению. В гидроокисных стеклах g 2,002, а — 2,07, и они сравнительно нечувствительны к присутствию катионов. Предполагается, что частицы О образуются из сольватированных ионов гидроксида. В этом случае есть основания считать, что анизотропия -тензора возникает из-за наличия кристаллического поля, обусловленного окружающими молекулами воды, которое может отражать симмет- [c.111]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология