Механика (классическая и квантовая) электрона проводимости

Поскольку восприимчивость диамагнитных металлов, как правило, не зависит от температуры, то, по Дорфману, не должен зависеть от температуры и парамагнетизм электронов проводимости. Количественное объяснение этого важного опытного факта оказалось возможным лишь после появления квантовой механики. Если бы электроны проводимости в металлах подчинялись законам классической физики, то парамагнетизм электронов был бы в основном аналогичен парамагнетизму газов, т. е. восприимчивость должна была бы резко зависеть от температуры по закону Кюри (545), чего в действительности не наблюдается. [c.303]

МЕХАНИКА (КЛАССИЧЕСКАЯ И КВАНТОВАЯ) ЭЛЕКТРОНА ПРОВОДИМОСТИ [c.27]

Особенности классического и квазиклассического движения электрона сформулированы в терминах его закона дисперсии. Последовательно используя зонные представления (представление, в котором квазиимпульс — число), строится квантовая механика электрона проводимости. Это создает возможность в принципе решить любую задачу о движении электрона проводимости во внешних полях. [c.27]

В квантовой механике есть один фундаментальный принцип, имеющий существенное значение для большинства вопросов, относящихся к основным состояниям молекул. Этот принцип лежит в основе концепции резонанса. Состояние системы изображается в квантовой механике волновой функцией, обозначаемой обычно ф. Это функции координат, которые употребляются в классической теории (вместе с сопряженными с ними моментами) для описания системы. Методы нахождения волновых функций для частных случаев изложены в курсах квантовой механики. В нашем рассмотрении природы химической связи мы ограничимся, главным образом, основными состояниями молекул. Стационарные квантовые состояния молекулы или системы характеризуются определенными значениями полной энергии системы. Эти состояния обозначаются квантовым числом п или набором из двух или более квантовых чисел, каждое из которых может принимать определенные значения. Система в п-ном стационарном квантовом состоянии имеет значение энергии W и описывается волновой функцией ф . Если известно, что система находится в п-ном квантовом состоянии, то, пользуясь волновой функцией, можно делать предсказания относительно поведения системы. Но эти предсказания,. которые относятся к ожидаемым результатам будущих экспериментов, проводимых над системой, в общем случае не могут быть однозначными, а имеют только статистический характер. Невозможно, например, предсказать точное поло- % жение электрона (относительно ядра) в атоме водорода в основном состоянии, вместо этого может быть найдена [c.19]

Принцип построения книги следующий. После рассмотрения структуры электронного энергетического спектра в первой части излагается механика (классическая и квантовая) электрона проводимости. Вторая часть посвящена статистической термодинамике электронного газа выясняются тепловые и магнитные свойства металлов в равновесных услоьиях. В третьей части исследуются кинетические свойства, причем главное внимание уделено гальваномагнитным явлениям. В четвертой асти изучаются высокочастотные, в частности, резонансные явления. [c.26]

Во избежание недоразумений подчеркнем еще раз электрон проводимости — несомненно квантовомеханнческий объект, т. е. его законы движения могут быть получены только на основании квантовомехапического рассмотрения. В частности, только квантовая механика позволяет объяснить свободу электрона — его способность перемещаться в кристаллической решетке на макроскопические расстояния, позволяет сформулировать такие понятия, как квазичастица, квазиимпульс, закон дисперсии и т. п. Однако, поскольку такие понятия уже сформулированы и можно говорить об электроне в металле как о частице со сложным законом дисперсии, возникает возможность решать ряд задач чисто классически. Мы не будем сейчас останавливаться на тех условиях, которые долм ны быть для этого выполнены (они достаточно подробно обсуждались во введении). Отметим только, что классическое рассмотрение движения электрона с заданным законом дисперсии во внешних по отношению к кристаллу полях возможно только в тех случаях, когда размеры траектории электрона значительно больше межатомных расстояний. Это, другими словами, означает, что внешние поля должны быть малы по сравнению с внутри- и межатомными. [c.46]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология