Кюри Вейса закон

Таким образом, используя простое предположение о температурной зависимости произведения па о и формулу Лорентца для внутреннего поля, мы легко приходим к выводу о существовании сегнетоэлектрического перехода (см. ниже) и к закону Кюри— Вейса для всякого сегнетоэлектрика, испытывающего переход второго рода, существует такая температура Г = 0 (температура Кюри—Вейса), при которой его сегнетоэлектрические свойства исчезают. [c.274]

Выше мы говорили, что спонтанная поляризация у сегнетоэлектриков в отличие от пироэлектрика существует в определенном температурном интервале. Температура, при которой происходит исчезновение спонтанной поляризации, получила название сегнетоэлектрической температуры Кюри Тс- При температуре Тс, отмечающей фазовый переход, наблюдается максимум диэлектрической проницаемости е. Выше температуры Кюри, или, как говорят, в параэлектрической фазе, температурная зависимость удовлетворяет закону Кюри—Вейса (498). Следует различать температуру Кюри—Вейса 0 и температуру Кюри Тс-У сегнетоэлектриков, испытывающих переход второго рода, 0 совпадает с Тс, тогда как у сегнетоэлектриков, еход первого рода, эти температуры различны [19]. [c.277]

Уравнение (11.21), где С = Ид /4к, а 0 дает поправку на ненулевую величину отсекаемого отрезка, представляет собой математическое выражение закона Кюри — Вейса. Для систем, которые магнитно не разбавлены (т. е. для чистых твердых парамагнитных соединений), обычна ненулевая величина отсечения. В этих системах межионные или межмо- [c.136]

Закон Кюри—Вейса. Соотношение (496) может быть переписано в виде [c.274]

Для всякого ферромагнетика (как и сегнетоэлектрика) существует такая температура Г == 9 (парамагнитная температура Кюри), при которой его ферромагнитные свойства пропадают. При температурах, лежащих выше 9, ферромагнетик ведет себя как обычное парамагнитное тело и его коэффициент намагничивания изменяется с температурой по закону Кюри—Вейса [c.288]

Полученное соотношение называется законом Кюри—Вейса (см. выше). [c.309]

Мы получили выражение, формально аналогичное закону Кюри—Вейса (564), с той разницей, что постоянная С вдвое больше постоянной С. [c.310]

Для большинства ионных кристаллов температурная зависимость X описывается законом Кюри - Вейса (установлен П. Вейсом в 1907) [c.623]

С ростом т-ры Т магн. восприимчивость П. х убывает по закону Кюри х = С/Г или по закону Кюри — Вейса X = i/(r—Д), где С, i и Д — константы в-ва. Магн. восприимчивость щелочных и щел.-зем. металлов от т-ры практически не зависит. [c.422]

Если постепенно размельчать ферромагнетик, приводя его в состояние мелких частиц, то, как это следует из экспериментальных [5] и теоретических работ [6], его магнитные свойства будут сильно изменяться. Последнее связано с тем, что при переходе к более и более мелким частицам постепенно исчезают процессы, характерные для намагничивания компактного ферромагнетика. При переходе к мелким частицам сильно возрастает доля поверхностных атомов, для которых затруднен обмен -электронами из-за отсутствия нормального числа соседей т. е. из-за возрастания доли атомов с координационным числом меньшим, чем координационное число решетки. Если размельчение продолжить и прийти к частицам, размеры которых уже сравнимы с размерами элементарных кристаллов, то для таких образцов следует ожидать появления температурной зависимости магнитной восприимчивости, которая может быть выражена законом Кюри — Вейса [c.143]

I — постоянные в законе Кюри—Вейса [c.605]

Закон аддитивности справедлив при отсутствии спин-спинового взаимодействия между соседними ионами. Наличие или отсутствие спин-спинового взаимодействия можно обнаружить путем измерения магнитной восприимчивости при различных температурах. Если магнитное взаимодействие имеет место, изменение магнитной восприимчивости с температурой подчиняется закону Кюри—Вейса [%т=С/(Т+ + 6)], причем на основании значения постоянной 9 можно судить о степени спин-спинового взаимодействия. [c.176]

ХОДЫ которых описываются как выше чем второго порядка и которые не имеют точки Кюри [231]. Ферроэлектрические переходы могут происходить при любых температурах от близких к 10° К до нескольких сот градусов. Наблюдаемые энтропии переходов варьируются от нескольких сотых до приблизительно 4 кал-град -моль . Как и следовало ожидать, диэлектрическая восприимчивость обычно имеет пик в точке перехода и следует закону Кюри — Вейса для неполяризованной фазы. Аномалии найдены также в пьезоэлектрических, упругих и электрооптических свойствах. Механизм по крайней мере некоторых ферроэлектрических переходов включает, по-видимому, небольшие изменения объема и энергии и очень незначительную перестройку атомного скелета, а поэтому можно полагать, что это характерно для веществ, имеющих непрерывный переход типа перехода, определенного Уббелоде (см. раздел У,2). [c.112]

В таблице магнитных свойств точки Кюри и Нееля приведены по абсолютной величине, хотя в некоторых источниках точка Кюри дается со знаком минус, как в законе Кюри-Вейса [c.12]

Другое доказательство ковалентного связывания можно установить из антиферромагнитного поведения некоторых ионных соединений, в большинстве случаев окислов УО, МпО, ЕеО, СоО и N 0. Эти вещества подчиняются закону Кюри и Кюри—Вейса при высоких температурах, но ниже определенной температуры — [c.421]

Однако не у всех парамагнитных веществ восприимчивость подчиняется закону Кюри. Некоторые соединения обнаруживают более сложную зависимость парамагнитной восприимчивости от температуры (закон Кюри—Вейса). [c.280]

Окись меди СиО, черная. Восприимчивость этого вещества не следует закону Кюри — Вейса, причем в действительности окись меди является типичным магнитно-концентрированным соединением с восприимчивостью, почти равной восприимчивости массивной кристаллической окиси меди. С другой стороны, голубой гель, часто называемый водной гидроокисью меди, имеет нормальный магнитный момент 1,7 и весьма умеренную константу Вейса. Этот случай, очевидно, является одним из наиболее показательных примеров применения магнитных методов к изучению структурных изменений. Хорошо известно, что в присутствии небольшого количества щелочи в этой системе наблюдается самопроизвольный переход от голубой формы к черной. [c.452]

I от Т вблизи точки Кюри. Можно видеть, что при Тс не происходит резкого падения / до нуля, и по мере повышения температуры / снижается довольно медленно. Причина этого заключается в том, что большинство веществ, которые при низких температурах являются ферромагнитными, выше Те следует закону Кюри — Вейса. Вблизи Тс множитель (7 +А) стремится к нз лю, вследствие чего х становится весьма большой и может стать в некоторой степени зависимой от Я. Несколько произвольно за Тс обычно принимают точку перегиба, как это показано иа рис. 37. Этот способ на практике оказывается удовлетворительным. [c.457]

Если У кТилиТ Г , восприимчивость подчиняется закону Кюри — Вейса, т.е. [c.154]

Формула Р(1 Рс1Гб для этого трифторида не только соответствует этим наблюдениям, но п согласуется с почти постоянной октаэдрической координацией атомов палладия [57] и с величиной магнитного момэнта [ .эфф= 2,83 магнетона Бора, рассчитанного исходя из молекулы Рс12Гв]. Магнитная восприимчивость подчиняется закону Кюри— Вейса (0 = —14°) в интервале температур 77—298°К, что указывает на отсутствие антиферромагнитного или магнитного взаимодействий. Исходя из этого, катион Рс будет иметь электронную конфигурацию е или с [c.422]

Обозначения 0 ,парамагнитная точка Кюри — постоянная закона Кюри—Вейса Рэ. ) — эффективный магнит1[ый момент [c.592]

Магнитная восприимчивость парамагнетиков изменяется с температурой по закону Кюри (хлгЦТ ) или закону Кюри — Вейса л 1/(Г + 6), где 0—парамагнитная точка Кюри. При точных расчетах необходимо корректировать экспериментальные значения магнитной [c.171]

Соль Рочелла образует ромбические кристаллы при 300° К, которые в интервале ферроэлектрического перехода преобразуются в моноклинную форму. При электрическом поле в кристаллографической плоскости yz диэлектрические свойства при всех температурах нормальны. Однако при направлении поля вдоль оси х восприимчивость около 296° К подчиняется закону Кюри — Вейса. Между 255° и 296° К в направлении х имеется спонтанная электрическая поляризация порядка 0,2 микрокулон на 1 см . Ниже 255° К спонтанная поляризация исчезает и восприимчивость снова подчиняется закону Кюри — Вейса, но с другой постоянной Кюри — Вейса. Данные Вильсона [783 показывают небольшой отрицательный энтальпий-ный инкремент в нижней точке Кюри и положительный — в верхней точке Кюри. С другой стороны, Рустергольц нашел аномалию в теплоемкости при 296° К, которая в пике, имеющем характерную ламбда-форму, имеет зиачеяяе 6кал-град -моль , но он не исследовал нижнюю точку Кюри [592]. [c.113]

Температурная завискмость магнитной вссприимчиЕости подчиняется или закону Кюри (уос 1/Т), или закону Кюри—Вейса [/схс1/(7 —6)]. Постоянная Вейса 0, определяемая как точка пересечения оси Т с графиком зависимости у от Т, часто принимается за меру межмолекулярного взамодействия, хотя конечное значение 9 может быть следствием и других причин, например спин-орбитального взаимодействия в основном состоянии Т) мономерного комплекса Кз[Мп(СК)б] [32]. [c.337]

Фосфаты обладают интересными магнитными, спектральными и другими свойствами, а некоторые из них даже уникальными. Так, в работах [42—44] измерена магнитная восприимчивость ортофосфатов Gd, ТЬ и Dy в пределах температур 78—800 К. Используя метод Фарадея, авторы нашли, что эти соединения являются антиферромагнетиками с температурами Нееля 225, 415 и 505К соответственно. Выше этих температур магнитная восприимчивость подчиняется закону Кюри—Вейса. Результаты исследования спектральных свойств позволяют отнести ряд фосфатов к оптически активным материалам. Авторы [45] указали на интересные спектральные свойства ортофосфатов Се и (Се, La), активированных тербием. [c.103]

Диамагнитная восприимчивость существешю не зависит от температуры парамагнитная же восприимчивость часто описывается законом Кюри у -Т = С, где Т есть абсолютная температура, а С — константа Кюри. Более часто восприимчивость пара-мапнитных веществ может быть довольно точно описана законом Кюри — Вейса у. (Г+ Д) =С, где Д представляет собой некоторую эмпирическую константу, значение которой будет показано ниже. [c.392]

Ниже будет сделана попытка объяснить форму изотермы вос-приимчив сюти системы окись хрома — окись алюминия на основании вышеприведенных рассуждений. Если закон Кюри—Вейса [c.408]

То, что закон Кюри— Вейса применим к этим системам, хорошо доказывается на рис. 10, где вычерчена зависимость величины, обратной восприимчивости, от абсолютной температуры для нескольких характерных концентраций хрома. Во всей области концентраций вплоть до 30—40% хрома и во всем температурном интервале от —190° до 100° нет ощутимых отклонений от этого закона. Таким образом, для каждого из этих нескольких образцов катализаторов можно рассчитывать как константу Кюри, так и константу Вейса. Вместо непосредственной величины константы С удобнее пользоваться выведенным выше магнитным моменгоад 1 - = 2,84 V С, так как эта величина более очевидным образом связана со степенью окисления хрома. На рис. 11 даны как. и, так и д как функции концентрации хрома. Сразу же отметим, что у- остается почти постоянным, а Д заметно зависит от концентрации хрома. [c.408]

Анализ этих данных обнаруживает некоторые неожиданные различия по сравнению со структурой, установле11Ной для системы окись хрома — окись алюминия. Закон Кюри — Вейса описывает эти данные должным образом только примерно до 6% никеля, а выше этой концентрации отклонения столь существенны, что становится бесполезной всякая попытка рассчитать момент или константу Вейса. [c.426]

При содержании меди ниже примерно 10% восприимчивость меди в нескольких образцах точно следует закону Кюри — Вейса, что позволяет рассчитать константу Вейса и магнитный момент, Существен1Ю, что характерные линии окиси меди на рентгенограмме получаются при уменьшении концентрации меди до [c.438]

Величины магнитной восприимчивости кристаллической и гелеобразной двуокиси марганца для значительного интервала температур изображены на рис. 32. По рисунку видно, что разница между кристаллическим веществом и гелем велика. У геля обратная атомная восприимчивость меняется с температуро11 вполне линейно, чем он резко отличается от кристаллического пиролюзита, обнаруживающего большие отклонения от закона Кюри — Вейса. [c.448]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология