Изохорическое движение

II пр О не С С. Изохорический процесс с отнятием тепла. Газ, объем которого остается равным V2, ттри одновременном движении поршней А и Б проталкивается через регенератор Я. При прохождении через охлажденный регенератор температура и давление газа понижаются. Конечная температура равна Т . Процесс изохорического охлаждения газа изображается вертикалью 2—3. [c.170]

IV процесс. Изохорический процесс с сообщением тепла. Прн одновременном движении поршней Л и Б вправо газ при сохранении постоянным объема Иг проталкивается через регенератор и ему сообщается некоторое количество тепла. Давление н температура газа повышаются и достигают первоначальных значений. При расширении газа создается холод при неизменной температуре. [c.170]

Изохорическое движение. Движение газа называется изохорическим, если в этом движении плотность р тождественно постоянна [c.88]

При изохорическом движении нормального газа должно быть, кроме того, Вр = /зВЗ = О, т. е. давление должно сохраняться в частице. Добавление к (17) уравнения Вр = О приводит к системе уравнений изотермического движения газа (6). [c.88]

При переходе от идеального цикла Стирлинга к рабочему циклу ГХМ необходимо подчеркнуть следующее обстоятельство. Прерывистое движение поршней А п В технически осуществить трудно, поэтому целесообразно использовать схему с гармоническим движением поршней, приводимых от шатунно-кривошипного механизма. В этом случае движение поршней следует сместить по фазе на угол ф с опережением по объему расширения Ур. Прн такой схеме несколько нарушается изотермический характер процессов расширения и сжатия и изохорический теплообмен, а р—У-диаграмма становится плавной непрерывной кривой без резкого перехода между отдельными процессами. Рассмотрим зависимость объемов Ус и Уе, полного объема У и давления р от угла поворота коленчатого вала (рис. 29). Анализ такой схемы показывает, что гармоническое движение поршней не ухудшает качества цикла. [c.73]

Несущественность изохорического характера процессов в фазах II и IV можно показать следующим образом. При прерывистом движении поршней процессы в фазах II н IV можно считать не изохорическими, а, например, изобарическими. Такая схематизация оставляет в силе все полученные выводы. Во многих случаях фазы II и IV цикла с гармоническим движением поршней могут рассматриваться как промежуточные между изохорическим и изобарическим процессами. [c.16]

Процесс IV — нагревания 4—1 протекает при постоянном объеме при этом за счет нагревания газа в насадке регенератора его температура повышается от величины Т = Т до Т = Т , а давление —от р до р . Газ проходит через насадку регенератора, двигаясь уже в обратном направлении, и нагревается в ней благодаря движению обоих поршней слева направо с сохранением между ними одинакового расстояния. При таком движении поршней осуществляется изохорический процесс нагревания газа. Насадка регенератора, нагревая газ, охлаждается от температуры Т до Tq. Таким образом газ приходит вновь в состояние 1 и его процессы повторяются. [c.117]

Движение жидкой частицы, плотность которой не меняется во времени (т. е. dp/dT = О, divW = 0), называется изохорическим. Так как несжимаемость жидкости — достаточное условие изохо-ричности движения, можно определить несжимаемую жидкость как среду, способную совершать только изохорические движения [18]. Следствием уравнения неразрывности является равенство [c.82]

Однако установление указанного температурного перепада не только является регулятором скорости роста находящегося в пересыщенном растворе кристалла. Наиболее важная роль этого фактора заключается в том, что если в пределах объема кристаллизационной среды для части диаграммы растворимости с положительным значением ТКР область растворения шихты с температурой 7 и область роста кристаллов с температурой Т2 соединить в единую изохорическую систему так, чтобы при сохранении условия 72—7, область роста была расположена вертикально над областью растворения, то при этом возникает свободное конвективное движение среды, при котором массы среды с температурой 7 начинают всплывать вертикально вверх, а вышележащие массы с температурой Т2 устремляются вниз. В результате под действием архимедовой силы создается замкнутый контур свободной конвекции. Возникает конвективный массоперенос, обеспечивающий непрерывное поступление среды с концентрацией полезного компонента С, в область роста, где при температуре 7г создается постоянное пересыщение С, обеспечивающее кристаллы непрерывным притоком свежего питательного материала. Для сохранения постоянной величины конвективного массопереноса 3 Заказ М 1И 33 [c.33]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология