Движение жидкой частицы

Многие процессы химической технологии (отстаивание, перемешивание жидкостей и др.) связаны с движением твердых частиц в жидкости или газе. В ряде процессов происходит движение жидких частиц (капель) в газе или жидкости, а также движение пузырьков газа в жидкости. [c.171]

Движение жидкой частицы [c.58]

ДВИЖЕНИЕ ЖИДКОЙ ЧАСТИЦЫ [c.59]

Действительно, из результатов гл. 1 непосредственно следует, что линии тока, ограничивающие систему внутренний диффузионный пограничный слой — внутренний диффузионный след, проходят на расстоянии порядка Ре 1/ от задней критической точки. В самой внутренней области задней критической точки изменение кон--центрации за счет диффузии будет порядка Ре / . Жидкая частица находится в области в течение времени порядка 1п 5 (в качестве масштаба времени, как и в 2, выбираем а 1] 8 — безразмерное расстояние, отсчитываемое от задней критической точки внутрь капли вдоль ее оси). Следовательно, за время пребывания частицы жидкости в области концентрация изменится на величину порядка 1п 5. Поэтому при переходе из области диффузионного пограничного слоя, где 8 = 0 (Ре / ), в область следа за пределами где 8 = 0 (1), изменение концентрации будет порядка Ре 1п Ре. Аналогичным будет и изменение концентрации при дальнейшем движении жидкой частицы в область передней критической точки. Эти изменения меньше, чем те, которые возникают при движении в следе (в О (Ре / /1п Ре) раз). На основании изложенного можно заключить, что концентрация во внутреннем следе будет постоянной с точностью до величины порядка Ре" / и совпадающей с концентрациями во внутренних областях задней и передней критических точек. [c.291]

Понятие средней массовой скорости используется в тех случаях, когда в систему уравнений рассматриваемой задачи включено уравнение движения смеси, в которой под скоростью движения жидкой частицы как раз и понимают среднюю массовую скорость, т. е. w = wp. Вопрос об эквивалентности средней массовой скорости смеси и скорости как кинематического понятия в механике жидкости и газа подробно рассмотрен в [1.3] на базе функции распределения по скоростям для данного - вида молекул [c.31]

Теорема Коши — Гельмгольца. Движение жидкой частицы в общем случае можно разложить на переносное движение вместе с некоторым полюсом, вращательное движение с угловой скоростью (о((0х, ( >у, ш- вокруг мгновенной оси, проходящей через этот полюс, и деформационное движение, которое заключается в линейных деформациях со скоростями Вхх, Еуу, 1г И уГЛОВЫХ деформациях со скоростями йху=йух 8уг = [c.14]

Из (6.19) следует, что С остается постоянной в процессе движения жидкой частицы. Если в толще потока С = Со, а на поверхности С , = О, то не существует решения уравнения (6.19), удовлетворяющего этим условиям. Поэтому по аналогии с теорией вязкого пограничного слоя возле поверхности должен существовать тонкий диффузионный пограничный слой толщины 5д, в котором концентрация изменяется от Со до С ,. Внутри этого слоя производные по нормали (ось у) много больше производных по касательной (ось х) к поверхности. [c.96]

Тейлору и его последователям удалось объяснить особенности продольного рассеяния примеси, исходя из общих соображений о движении жидких частиц в трубах и каналах. В [59] проведено преобразование уравнения конвективной диффузии при ламинарном течении в трубах [c.295]

Отставание движения жидких частиц бензина может повлечь за собой нарушение однородности смеси и неравномерное ее распределение по цилиндрам. Это явление особенно ярко при работе многоцилиндровых моторов на богатых смесях. [c.84]

Очень часто в неспециальной литературе, в частности физико-химической, при характеристике турбулентного движения подчеркивают его вихревой характер. Турбулентное движение обычно действительно вихревое, но может быть и потенциальным (хотя при этом оно имеет заметное затухание). Ламинарное течение вязкой жидкости также имеет вихревой характер. Отличительная особенность турбулентного режима состоит в хаотическом резко нестационарном характере движения жидких частиц, а не в том, что турбулентное движение является вихревым. [c.30]

При указанном направлении коэффициент скорости Л при переходе через ударную волну не возрастает. При приближенном рассмотрении ударных волн в слабо сверхзвуковом потоке приращение энтропии при переходе через ударную волну оказывается пренебрежимо малым. В этом случае в качестве индикатора направления движения жидких частиц через ударную волну вместо возрастания энтропии берется убывание Л. [c.20]

Левая часть уравнения (3.7) представляет собой субстанциональную производную от плотности, т. е. производную по времени вдоль пути движения жидкой частицы. Значит, уравнение (3.7) может быть переписано следующим образом [c.78]

Течение жидкости в центробежной форсунке характеризуется особенностями, обусловленными действием момента количества движения жидких частиц (относительно оси сопла). Эти особенности проявляются прежде всего в том, что коэффициент расхода и корневой угол факела в случае центробежных форсунок существенно отличаются от коэффициента расхода и угла факела для струйных форсунок. При этом особенно важно, что указанные параметры можно регулировать в широком диапазоне в зависимости от соотношения 36 [c.36]

Кроме этого, на изменение скорости в разных точках поперечного сечения потока влияет также изменение направления потока. Наблюдения над подкрашенными струйками показывают, что отдельные струйки, отражаясь сначала от внешней стенки закругления, направляются к внутренней, а затем отражаются также и от нее, не оставаясь в плоскости искривления, и перемещаются по спиральной и винтовой линии вокруг искривленной оси канала. Движение жидкой частицы происходит под влиянием внешних сил и собственного веса. Оно имеет часто весьма сложный характер. [c.45]

Наличие гидравлических потерь в одновинтовом насосе (при этом весьма значительных) можно объяснить интенсивным перемешиванием жидкости и враш ательным движением всего жидкостного потока, обуславливаемым вращением вала, муфты, рабочего винта и характером самих спиралевидных траекторий движения жидких частиц. [c.117]

Если плотность сплощной фазы р меньше, чем плотность дискретной фазы рд (т. е. частица тяжелая и р<1), то частица будет двигаться в направлении действия массовой силы и векторы скорости частицы и и напряжения массовой силы а будут направлены в одну сторону. Внешняя сила, вызывающая движение жидкой частицы, [c.89]

Так как жидкость имеет вязкость, то часть количества движения жидких частиц передается частицам, которые находились вне узкой части струи. Эти частицы, под действием импульса начинают перемещаться в направлении движения потока, расширяя зону жидкости, находящуюся в движении. Таким образом, постепенно происходит расширение струи, вышедшей из узкого сечения. При установившемся движении масса жидкости, вышедшая из сечения I—/, равна массе, вышедшей из сечения [c.48]

Если сохраняется момент количества движения жидкой частицы, первоначально находившейся на радиусе и имевшей скорость 0ф1, то при достижении частицей радиуса Го будет справедливо соотношение [c.76]

Сняв в масштабе кривую и ( )/р, = f ) для движения частид в газообразной среде под действием постоянной силы и сравнив с полученной кривой для движения жидкой частицы в жидкой среде, [c.157]

Рис. 5.6. Движение жидких частиц в бегущей волне (а) и (б) в стоячей волне (показано стрелками). Сплошная линия показывает свободную поверхность в некоторый начальный момент, а штриховая линия показывает положение этой поверхности через некоторое малое время. Стрелки показывают перемещения частиц за это время. Для стоячей волны траектории частиц являются прямолинейными отрезками, ориентация которых зависит от положения относительно гребней. Для бегущей волны траектории частиц суть эллипсы, которые приобретают вид окружностей для больших хЯ и вид прямолинейных отрезков для малых хЯ. В каждом случае возмущенное давление является наиболее высоким под гребнем и наиболее низким под впадиной.

При движении жидкой частицы МКЫЯ (рис. 2.12) с вращением форма ее в общем случае изменяется. Пусть через малый промежуток времени йх грани МЕ и МК займут положение МЕ и МК. Перемещение частицы в целом, определяемое поступательной скоростью, в данном вопросе не имеет значения. Определим угловые скорости вращения точек Е ш К относительно точки М. Если составляющие скорости в точке М обозначить через [c.101]

Движение жидкой частицы, плотность которой не меняется во времени (т. е. dp/dT = О, divW = 0), называется изохорическим. Так как несжимаемость жидкости — достаточное условие изохо-ричности движения, можно определить несжимаемую жидкость как среду, способную совершать только изохорические движения [18]. Следствием уравнения неразрывности является равенство [c.82]

Великолепный обзор ранних работ по теории турбулентного пограничного слоя содержится у Прандтля ). Следуя представлению о том, что течение в турбулентном пограничном слое в противоположность макроскопически упорядоченному движению жидкости в ламинарном пограничном слое в значительной мере представляет собой чрезвычайно хаотическое случайное движение жидких частиц, Прандтль подходит к описанию ранней работы Рейнольдса по турбулентному течению, к понятию турбулентной вязкости, длины перемешивания и теории подобия и к эмпирическим формулам коэффициента сопротивления для течений в трубах и около плоских пластин. Поскольку представленное здесь исследование гиперзвукового реагирующего или нереагирующего турбулентного пограничного слоя является развитием многих концепций, сформулированных Прандт-лем, мы рекомендуем серьезному читателю ознакомиться с исследованиями Прандтля, с тем чтобы глубже понять все изложенное в этой главе. [c.236]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология