Поляризуемости и энергии связей бора

Аналогичным образом можно показать, что у остальных щелочных металлов их основные орбиты должны обладать побочным квантовым числом к = i (s-орбиты). С позиций волновой механики (в соответствии с которой представления об орбитах в смысле теории Бора — Зоммерфельда, конечно, не могут оставаться в силе) приходят к тому же результату, если принимают во внимание поляризующее действие электрона внешней оболочки на остов атома. Это влияние поляризации на энергию связи электрона можно, между прочим, использовать для расчета из спектроскопических данных поляризуемости щелочных ионов. [c.196]

Все эти соотношения аналогичны соотнопгениям, выведенным для соответствующих электрпческих систем, где вместо магнитного ноля Н, магнитного момента М и парамагнитной восприимчивости к рассматривались электрическое поле Е, электрический момент fi и поляризуемость а. Полученные соотношения применимы к данным о парамагнетизме окиси азота N0, кислорода О2 в газовой фазе нри низком давлении и к катионам редких земель и переходных элементов в разведенных растворах. В обоих случаях парамагнетизм обязан своим происхождением электронам незаполненных слоев, а опытные значения магнитных моментов оказались того же порядка, что и магнетон Бора, с которым их можно количественно связать через спиновые квантовые числа электронов [27]. Из уравнения Ланжевена видно, что предельное значение магнитной энергии Ед, достигаемое в очень сильных полях, равно —NMH, так как, если г/велико, thi/ стремится к единице, а 1/г/ — к нулю. Но магнитная энергия пропорциональна намагничеиности /, так что [c.89]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология