Гаскелла уравнение

При выводе уравнения Гаскелла [уравнение (2)] используется система координат, приведенная на рис. 6,2. Вместо зазора между валками/г в исходные уравнения входит расстояние от оси X до поверхности валка t. Величины д, и соответствуют тем же сечениям, что и йд, /I] и Далее вводятся безразмерные переменные , и о [c.453]

Несимметричное каландрование . Выведете уравнение распределения давления при каландровании ньютоновской жидкости между валками разного диаметра, но с одинаковой окружной скоростью. Примите те же упрощающие допущения, что и при выводе модели Гаскелла (разд. 10.5). [c.364]

Интегрируя уравнение (5.28) и используя замену переменных, введенную Гаскеллом [c.121]

Уравнение (5.29) решено в квадратурах для случая п = 1 Гаскеллом и для случая п = /3 В. А. Немытковым. Для других случаев оно решается численным методом. Уравнение (5.29) может быть записано в виде [c.122]

Для п = 1 и Л = 2 уравнение (5.37) решено, соответственно, Гаскеллом и В. А. Немытковым. Для других же случаев мощность может быть получена численным интегрированием. Когда х Ф щ мощность привода может быть определена по формуле [c.124]

Т. е. уравнение типа уравнений Ардичвили или Гаскелла. [c.235]

Уравнение Гаскелла. Гаскелл, исследуя гидродинамику процесса каландрования, исходил из предположения, что каландру-емый материал обладает свойствами ньютоновской жидкости. Он указал, что давление, возникающее при прохождении материала через зазор между валками, действует и после его выхода из зазора независимо от того, является материал упругим или нет. Гаскелл показал, что можно получить уравнения, описывающие поведение материала при его течении через зазор, которые применимы не только к ньютоновской жидкости, но и к телу Бингама. [c.435]

Вывод уравнения (2) приводится в приложении к этой главе переменные, входящие в это уравнение, графически представлены на рис. 6,2. Однако практическое использование такого громоздкого уравнения затруднено. Кроме того, оно обладает рядом недостатков, обусловленных упрощающими предположениями. Уравнение (2) хорошо описывает поведение материала на выходе из зазора, но оно не учитывает местоположения входного сечения и для большинства значений не удовлетворяет граничному условию р=0. Поэтому описываемый ниже упрощенный метод расчета более удобен для практических целей. Однако использование современных вычислительных методов позволит, по-видимому, настолько усовершенствовать метод Гаскелла, что он сможет полностью вытеснить упрощенный метод Ардичвили. [c.436]

Уравнение Ардичвили. Воспользовавшись граничным условием р=0 при Х==0 (расположение осей координат см.на рис. 6,2), Ардичвили вывел дифференциальное уравнение профиля давлений, которое довольно просто интегрируется. Получаемое решение позволяет вычислить величину распорного усилия. Уравнение Ардичвили можно считать частным случаем уравнения Гаскелла, причем вычисления по этим двум уравнениям дают довольно близкие результаты. При выводе уравнения предполагается, что диаметры обоих валков и скорости их вращения одинаковы, пластическая масса обладает свойствами ньютоновской жидкости, а процесс каландрования протекает изотермически. Считается также, что скольжение на поверхности валков отсутствует, а перемещением материала в направлениях осей У и 2 можно пренебречь. Кроме того, предполагается, что силы инерции незначительны и что завихрение потока отсутствует. [c.436]

Уравнение для расчета крутящего момента можно получить, воспользовавшись гидродинамическим подходом Гаскелла. Аналогично можно выразить мощность в виде произведения крутящего момента на угловую скорость. [c.451]

При выводе уравнения Гаскелла используются по существу те же предположения, что и при выводе уравнения Ардичвили, но единственное различие состоит в определении длины рабочего участка валка, так как считают, что материал заполняет зазор между валками до сечения з не до сечения 1 , как это принимает. Лрдичвили. [c.453]

КЛИН материала, который одновременно сжимается и проталкивается через зазор между валками. Находящиеся на расстоянии 2/гд друг от друга валки радиусом вращаются со скоростью и. Толщина клина на входе равна 2/г . и на выходе 2/г,. Гидродинамическая теория этого процесса была разработана Гаскеллом > который показал, что линии тока получаются при интегрировании уравнения функции тока [c.466]

Несимметричное вальцевание как процесс смешения. Выше рассматривались симметричные вальцы, у которых скорости и температуры валков—одинаковые. При этом некоторая часть материала, проходя через зазоры, не подвергалась смесительному воздействию. На практике для увеличения интенсивности скеиекия. скорости и температуры валков намеренно делают различными-Уравнения, описывающие течение в зазоре между валками, вращающимися с различными скоростями, можно получить, ПОЛЬ, зуясь методом Гаскелла. Единственное различие состоит в том-что двойное интегрирование уравнения (3) производится в пределах [c.469]

Гидродинамический анализ процесса каландрования, развитый в предыдущем разделе, следуя работе Гаскелла , обобщается для случая неньютоновского течения. Начнем с проекции на ось л уравнения движения, которое после введения тех же [c.238]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология