Молекул как гармонический осциллятор

В этом разделе мы обсудим взаимодействие двух двухатомных молекул [1, 2]. Допустим, что каждая из них обладает ди-польным моментом, и будем рассматривать эти молекулы как гармонические осцилляторы. На рис. 17.1 изображено несколько вариантов симметричного расположения взаимодействующих осцилляторов. Прежде всего рассмотрим линейную модель (рис. 17.1, а). Полная потенциальная энергия такой системы, входящая в уравнение Шрёдингера, слагается из нотенциальной энергии взаимодействия диполей и энергии осцилляторов. [c.483]

Предыдущие расчеты основаны на представлении о молекуле как гармоническом осцилляторе, что получает некоторое обоснование в следующем. Ввиду того что энергия активной молекулы, т. е. энергия, необхо- димая для ее мономолекулярного превращения, распределена между несколькими колебательными степенями свободы (имеется в виду молекула, состоящая более чем из двух атолюв), можно предполагать, что колебательные квантовые числа соответствующих заселенных уровней невелики. Это позволяет приближенно считать колебания активированной молекулы гармоническими. [c.234]

В случае простейшей модели, рассматривающей электрон в молекуле как гармонический осциллятор с собственной частотой колебания получается следующее выражение для электронной поляризуемости в световом поле частоты V [c.13]

Частоту V атомных колебаний можно приближенно вычислить, если рассматривать молекулу как гармонический осциллятор при этом получается следующее выражение [c.87]

Если рассматривать газовые молекулы как гармонические осцилляторы, интенсивность линий, получаемая интегрированием площади под кривой распределения интенсивности, может [c.398]

Для простоты рассмотрим сначала двухатомную молекулу как гармонический осциллятор. Колебательные уровни энергии изолированной молекулы определяются как собственные значения уравнения Шредингера [c.390]

На рис. У.6 показаны эквидистантные уровни полной колебательной энергии молекулы как гармонического осциллятора. [c.106]

Обращаясь к колебательным (или вибрационным) спектрам, будем рассматривать двухатомную молекулу как гармонический осциллятор. Если через г обозначить равновесное расстояние между ядрами, через со —частоту собственных колебаний, то при слабых колебаниях, т. е. когда амплитуда а атомных колебании невелика, зависимость расстояния г от времени большей частью описывается уравнением [c.100]

Гармоническое приближение , т. е. модель молекулы как гармонического осциллятора, не соответствует экспериментальным данным. Экспериментально подтверждаются только условия (правила отбора), соответствующие ангармоническому приближению . [c.341]

При рассмотрении молекулы как гармонического осциллятора для колебательной энергии теорией дается выражение [c.110]

На рис. 8.5 изображен график потенциальной энергии модели колеблющейся двухатомной молекулы как гармонического осциллятора в зависимости от межъядерного расстояния ё. Для простого гармонического осциллятора колебательные уровни энергии расположены на одинаковых расстояниях друг от друга и поэтому в его чисто колеба-тельнохМ спектре должна обнаруживаться только одна линия с энергией г = ку. [c.286]