Дискретная структура

Широкие и интенсивные полосы получаются при переходе электрона с внутреннего незавершенного 4/-подуровня на внешние уровни. На этих уровнях электрон находится под сильным и нерегулярным воздействием электронных полей молекул растворителя, что ведет к образованию широкой полосы поглощения. При возникновении узких полос 4/-электрон не покидает своего подуровня, меняется лишь его взаимодействие с другими электронами. Хорошая защищенность 4/-электронов от внешних воздействий приводит к тому, что спектры поглощения растворов солей редкоземельных элементов в некоторой мере сохраняют дискретную структуру, похожую на структуру спектров этих атомов в газообразном состоянии. Различия в строении 4/-подуровней у отдельных редкоземельных элементов обусловливает индивидуальный характер их спектров поглощения. [c.9]

При развитии модели строения атома водорода Бору необходимо было преодолеть прежде всего внутренние противоречия, которые имели место в планетарной модели атома. По представлениям классической электродинамики вращающийся электрон должен непрерывно излучать энергию в виде электромагнитных волн. Отсюда следует, что электрон должен упасть на ядро, а также при непрерывном излучении спектр водорода должен быть сплошным, т. е. содержать линии, отвечающие всевозможным длинам волн. Однако, как известно, атом водорода устойчив и спектр его имеет дискретную структуру (рис. 3.5). Отсюда можно было заключить, что механические и электрические свойства макроскопических тел не могут служить моделью для такой микросистемы, как атом водорода (а также вообще микросистем). Бор вынужден был искать новую модель, которая не противоречила бы известным фактам. [c.53]

Вихрь, запертый в каверне, образует основной элемент этой дискретной структуры — ячейку идеального смешения. Последний термин указывает на интенсивность перемешивания в основном объеме ячейки смешение потока в ячейке может, однако, и не быть полным вследствие задержки вещества в застойных зонах, образования мелких вихрей и пр. Тем не менее, и в этих более сложных случаях сохраняется дискретность ячеек, степень же перемешивания потока внутри ячеек можно учесть, введя функцию распределения времени пребывания в ячейке, вид которой будет определяться процессами конвективного и диффузионного переносов, протекающими в различных частях каверны-ячейки. [c.217]

В уравнениях (У,14), (У,15) произведения могут содержать общие множители Хт, поэтому для них необходимо сделать преобразования, описанные в п. 2 для случая дискретной структуры, в результате которых получим [c.208]

Здесь нам придется сделать пробежку по тому пути, которым шло реальное познание дискретной структуры материи на этапе осмысления химического элемента и установления понятийной субординации между химическим элементом и атомом. [c.93]

В свете изложенного выше, все многообразие так называемых надмолекулярных структур в полимерах можно разделить на флуктуационные и дискретные. Уже по определению дискретные структуры относятся к категории организованных и характери- [c.46]

Поэтому классификация полимерных структур и их описание требует по.меньшей мере двойного усреднения в пространстве и во времени, что вполне соответствует эргодическим принципам статистической физики. Лишь при соблюдении этого условия удается найти подход к расшифровке НМО — надмолекулярной организации некристаллических полимеров (где нет дискретных структур) и корреляциям НМО с физическими свойствами. Само понятие дискретности структурного элемента становится физически однозначным лишь после того, как принимается во внимание фактор времени дискретный при кратком наблюдении структурный элемент, если он флуктуационного происхождения, должен размазаться при длительном наблюдении. [c.72]

Структуры, термодинамически стабильные ниже температуры фазового перехода, могут сохранять некоторую кинетическую стабильность выше этой температуры, что проявляется в сохранении кинетической памяти . Так, если закристаллизованный полимер нагрет выше Гпл и время существования расплава меньше соответствующего X, то при снижении температуры до Гкр исчезнувшие дискретные структуры появляются в том же виде и на тех же местах. Существование флуктуационных структур объясняет особенности реологического поведения и высокую вязкость расплавов полимера. [c.24]

С самого начала бурного развития атомной физики, т. е. с конца прошлого столетия, многое указывало на то, что атомы, из которых построена материя, в свою очередь также имеют дискретную, структуру и состоят из элементарных частиц . Большую роль при этом сыграло открытие дискретной природы электричества и доказательство существования свободных электронов. Уже Гельмгольц, основываясь на законах электролиза Фарадея, высказал предположение о том, что частицы обладают зарядом, кратным некоторому элементарному заряду . Электрон был первой элементарной электрически заряженной частицей, для которой определены заряд и масса, а также ис- [c.23]

Неточность физических представлений заключалась в том, что пренебрегали дискретной структурой зарядов, образующих заряд ионного облака, и не учитывали изменения диэлектрической проницаемости вблизи иона. Вообще же основной недостаток теории Дебая — Хюккеля заключается в том, что электролит рассматривался с молекулярной точки зрения, а растворитель — с макроскопической, в качестве некоторой непрерывной среды, в которой распределены ноны. [c.83]

Причина расхождений теории и опыта — в тех упрощениях, которые были использованы при описании колебаний в кристалле согласно модели Дебая. Прежде всего. это предположение о гармоническом характере колебаний. Как было показано выше, постоянство теплоемкости кристалла при высоких температурах (классическое значение v = 3R) вытекает из формул гармонического приближения самого общего вида и не связано с предположением о характере распределения частот. Объяснить зависимость v Т при высоких температурах удается только при учете ангармоничности колебаний. Далее, в теории был сделан ряд допущений относительно вида спектральной функции g (v). Дискретность структуры кристалла при этом не была учтена. Рассмотрение колебаний атомов как колебаний непрерывной упругой среды обосновано лишь для длинных волн (Я Ro), т. е. для области малых частот. В теории Дебая спектр упругих колебаний экстраполируется также и на высокие частоты. На примере вольфрама (рис. 47, б) можно видеть, в каком отношении находятся колебательный спектр кристалла по Дебаю и спектр, рассчитанный значительно более строго, с учетом дискретности структуры (теория [c.331]

В первых двух главах дискретная структура материи обсуждалась с привлечением классической физики, которая на исход прошлого века составляла фундамент теоретической химии. Однако на пороге следующего столетия произошел грандиозный переворот в основах физики, обусловленный появлением квантовой теории и теории относительности. Эти события повлияли и на развитие химии, хотя и получили должную оценку только в последнее время, после создания квантовой химии. Ушло время, когда химику достаточно было иметь общее представление о строении атома, ограничивая себя моделью Бора. В гл. 2 были сделаны два предположения, которые, как теперь известно, принципиально неверны [c.24]

Дискретность структуры кристалла несущественна, когда длина упругой (звуковой) волны Л много больше постоянной решетки — среднего расстояния между ближайшими атомами в кристалле. Отсюда легко понять, что модель Дебая хороша для колебаний с малыми частотами (большими длинами волн). [c.73]

Предположение о равномерно размазанном заряде, будучи справедливым для металлической обкладки двойного слоя, не всегда оказывается приложимым к его ионной обкладке. В этом проявляется дискретный характер адсорбированных ионов. Поэтому для сопоставления с выводами, вытекающими при учете дискретной структуры двойного слоя, необходимо несколько подробнее остановиться на свойствах поверхностей с равномерно размазанным зарядом и напомнить некоторые сведения из области электростатики. [c.102]

Подобные графические изображения позволяют дискретную структуру электромагнитного поля ядра, например, для первых четырех квантовых энергетических уровней представить следующим образом [c.38]

Как мы уже указывали, комплексные соединения во многих случаях проявляют высокую каталитическую активность. Специфичность каталитических функций зависит от того, что, попадая в реакционное пространство комплекса, молекула оказывается не только поляризованной в определенном направлении, но и поставленной в определенные пространственные отношения со своими партнерами по реакции. Этими партнерами могут быть соседние лиганды, и тогда реакция происходит внутри комплекса — его первой координационной сфере. Возможна активация молекулы и ее последующая реакция с частицами внешней — второй — сферы или ионами и молекулами среды. Комплексный ион способен генерировать и радикалы, развязывая таким образом цепной процесс. Важнейшее свойство комплексов в этом смысле заключается в том, что их жесткая дискретная структура является фактором отбора, стимулирующим определенные реакции и направляющим химическую эволюцию по некоторым особым путям. [c.231]

Э. Резерфорд (1871- 1937) показал, что под влиянием магнитного поля радиоактивное излучение дифференцируется на сх-, Р и у-излучение. Неоспоримым фактом было то, что радиоактивное излучение связано со сложным процессом — расщеплением атомов. Это свидетельствовало о том, что атом неделим только химически, физически же делим и имеет дискретную структуру. Такой вывод еще более подкреплялся дальнейшим изучением катодных лучей, приведшим к открытию электрона, составной части атома. [c.28]

Согласно законам развития питтингов [45], туннель вдоль оси дислокации не может устойчиво развиваться длительное время, поскольку углубление питтинга возможно не более чем до величины, соизмеримой с его диаметром. В таком случае вклад растворенного объема плохого кристалла в общий баланс растворения металла из всей области поля упругих напряжений дислокации (порядка 100—200 А в поперечнике) будет ничтожным (порядка нескольких атомных объемов), и поэтому следует рассматривать лишь область х 2Ь (т. е. область вне ядра). Тогда деформационный прирост тока Аг с площади, ограниченной радиусом X = 2Ь Гс, с учетом дискретности структуры кристалла будет приближенно равен величине тока с площади кольца радиусом 2Ь и шириной Ь (с учетом Аф 10 мВ < Ь) [c.61]

Следует, однако, помнить, что и плотность, и диэлектрическая проницаемость являются макрофизическими характеристиками веществ, так что необходима определенная осторожность при их использовании для описания свойств адсорбционных слоев. Дискретность структуры последних, геометрическая неоднородность подложки и ряд других факторов, проанализиро- [c.34]

Характер течения суспензий при разных концентрациях дисперсной фазы иллюстрирует рпс. VII. 12. Кривые течения представлены для водной краскн — охры (природный глинистый пигмент желтого цвета, обусловленного содержанием оксидов и гидроксидов железа). Обращают на себя внимание кривые для суспензий с содержанием охры 9,1 и 17,7% (об.), разграничивающие качественно различные состояния системы. При концентрациях меньше 9,17о водные суспензии охры проявляют ньютоновское течение, которое может наблюдаться только при практическом отсутствии структуры. Прн концентрации от 9,1 до 17,7% характер точения системы соответствует течению структурированных жид-кообразиых тел. Такое течение обычно отвечает концентрациям дисперсной фазы, меньшим критической, при которой наблюдается свободная упаковка частиц, т. е. существует постоянный контакт между частицами [для данной системы эта концентрация равна 17,7% (об.)]. В указанных пределах (от 9,1 до 17,7% ) наблюдается дискретность структуры в системе находятся отдельные структурные элементы (агрегаты), не связанные между собой. [c.376]

При нормальном давлении длина свободного пробега молекул составляет миллионные доли сантиметра. При понижении плотностп газа длина свободного пробега молекул возрастает обратно пропорционально плотности, и если она становится соизмеримым с характерными размерами потока, то дискретная структура газа начинает сказываться на законах газовой динамики и теплообмена. [c.132]

Флуктуационные структуры всегда термодинамически нестабильны и характеризуются конечным временем жизни т. Поэтому они и противопоставлены дискретным если в мысленном эксперименте фотографировать полимерную систему в течение времени t, то дискретные структуры могут изменить свое положение, но при этом останутся неизмененными, а флуктуационные — размажутся, как, собственно, и положено любым гомофазным или гетерофаз-ным флуктуациям субкритических размеров [18, гл. VII]. [c.47]

Выше уже говорилось, что дискретная структура материи, понятие об атоме и молекуле лежат в основе научных представлений современной химии. Важнейшее свойство материи — движение — рассматривается кинетической теорией, развитой во второй половине XIX в. Клаузиусом, Максвеллом и Больцманом , главным образом кинетической теорией газов. Было постулировано, что элементарные частицы материи — атомы и молекулы — находятся в постоянном движении. Рассмотрим сначала посгупательное движение молекул в идеальном газе, подчиняющееся законам классической механики. [c.18]

Таким образом, максимальной частоте vмaк соответствуег по порядку величины минимальная длина волны Ямин= и, следовательно, (П1.82) учитывает в какой-то мере атомную структуру тела. В самом деле, в дискретной структуре не могут существовать волны, длина которых меньше наименьшего расстояния между атомами. [c.77]

При X>2d решение отсутствует и дифракция не происходит, что наблюдается для световых волн (они не чувствуют дискретности структуры кристалла для световых волн кристалл однороден). Для jj рентгеновских лучей и пучков нейтронов K<2d. Определяя углы, при которых h fjT, происходит дифракция, по-, i i - т. г лучаем информацию о меж-плоскостных расетояниях в [c.175]

Спектральная функция (IV. 82), как было отмечено, относится к колебаниям с низкими частотами. На колебания с высокими частотами (малыми длинами волн) влияет дискретность структуры кристалла. Приближение Дебая состоит в том, что функция (IV. 82) экстраполируется и на область высоких частот— до некоторой частоты Vmax, на которой, функция обрывается (см. рис. IV. 13, а). Частота Vmax находится из условия нормировки спектральной функции (IV. 80) [c.187]

Колебания с малыми частотами (большими длинами волн) представляют собой звуковые волны, и их можно описывать как колебания непрерывной упругой среды. Область длин волн, в которой дискретность структуры кристалла несуш,ественна, определяется условием X > где ки — расстояние между ближайшими атомами в кристалле. Приближение Дебая состоит в том, что спектральная функция, соответствующ,ая низким частотам, экстраполируется на область высоких частот во всей области частот колебания атомов кристалла опи- [c.325]

Отметим однако существенные отличия. Во-первых, наш метод позволяет локализовать дискретные структуры. Во-вторых, точность локализации протяженных а-спиралей и р-структур достига-90% (табл.II,12). Отметим, что окончательная локализация [c.123]

ГРАФОВ ТТ 6РИЯ в химии, область конечной математики, изучающая дискретные структуры, наз. графами применяется для решения различных теоретич. и прикладных задач. [c.610]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология