Влияние пространственного заряда

Другие возможные причины расхождения эксперимента с теорией 1) ограничения в принятой в теории электрической задаче, которая введена с помощью граничных условий, выписанных после уравнения (2) 2) влияние пространственных зарядов, которые в уравнении (2) принимались равными нулю, и 3) влияние диффузии ионных слоев на поверхности. [c.330]

Единственным ответом на эти возражения является то, что во многих случаях искажение поля делается существенным только при достижении точки неустойчивости. Из опытов следует, что разность между величиной электрического поля, при которой становится заметным влияние пространственного заряда, и максимальной величиной поля, отвечающей пробою, настолько мала, что условие (7.6) является хорошим приближением для пробоя в газах даже при высоких давлениях. [c.187]

Влияние пространственного заряда [c.212]

ВЛИЯНИЕ ПРОСТРАНСТВЕННОГО ЗАРЯДА 213 [c.213]

При плотности тока 10 а/см в воздухе при 1 атм Д1 /1 (, 10 . Для Д1/< 0 вольт-амперная характеристика темного разряда с учетом влияния пространственного заряда изображена на рис. 107 штриховой линией, а влияние начальной ионизации показано пунктиром (точками). Сплошная кривая представляет действительную зависимость. [c.214]

С участка поверхности катода, равной по площади отверстию, попадают на участок анода с такой же и точно определенной площадью. Иа экранирующую перегородку с центральным отверстием подавался положительный потенциал, достаточный для того, чтобы избежать влияния пространственного заряда и обеспечить на аноде ток насыщения нужной силы. Определив зависимость силы анодного тока от температуры катода и замедляющего потенциала анода, можно точно установить работу выхода для обоих электродов. [c.152]

Основная роль нространственных зарядов в газовом разряде только в некоторых случах сводится к ограничению тока пространственным зарядом. В общем случае существенное влияние пространственных зарядов на явления электрического разряда в газах заключается в искажении электрического поля между электродами по сравнению с полем между ними в высоком вакууме. Это искажение обусловлено не только изменением плотности пространственного заряда р вследствие ионизации нейтральных частиц газа в разряде, но и тем, что слои пространственного заряда нередко экранируют обширные области разрядного промежутка от полей, созданных электродами. Можно без преувеличения сказать, что иространственные заряды во многих случаях определяют распределение потенциала в разрядном промежутке в значительно большей степени, чем потенциалы и форма электродов. Это имеет, например, место в тлеющем разряде, в начальных стадиях искрового разряда, в коронирующем слое коронного разряда. [c.158]

Задачу о движении заряженной частицы в высокочастотном электромагнитном поле, сделав ряд допущений, можно решить приближенно. Для этого следует предположить, что амплитуда высокочастотного потенциала сетки в мала по сравнению с ускоряющей ионы разностью потенциалов Ыаб- Поэтому влиянием переменного поля на время прохождения иона между сетками б и г можно пренебречь. Кроме того, в расчетах не учитывается влияние пространственного заряда на движение частиц. [c.209]

Расхождение между вычисленным и наблюдённым временем завершения пробоя. Учёт влияния пространственных зарядов был предпринят Роговским с целью обойти это противоречие. Однако Роговский указал только на возможное объяснение короткого времени пробоя и полной картины явления не дал. Его теория также не дала ответа и на вопрос, может ли пробой быть вызван одиночной лавиной, развившейся при благоприятных условиях как следствие появления одного свободного электрона около катода, или нет. [c.548]

Из уравнения (9) и рис. 3 определяется эффективная энергия активации процесса переноса ионов в стекле. Для исследуемого калиевого стекла энергия активации составляет 0,85 эв. При повышенных напряжениях и больших плотностях тока необходимо учитывать влияние пространственного, заряда, возможность возникновения которого может иметь место на границах раздела. [c.98]

Исследована работа Аг-микродетектора в области тока насыщения и в области усиленных электрическим полем токов. Полученные расчетные ф-лы для сигнала детектора в зависимости от конц-ции в-ва и нулевого тока проверены на собственном и лит. эксперимент, материале. Рассмотрено влияние пространственного заряда, вторичной эмиссии и нагрузочного сопротивления на чувствительность и линейность детектора. Показано, что при увеличении чувствительности в области усиленных электрическим полем токов сокращается динамический диапазон детектора. [c.170]

Газоразрядная плазма в ячейке Пеннинга удерживается радиальным электрическим и продольным магнитным полями, существующими в полости электродной системы. В торцевых областях электрическое поле имеет также продольную компоненту. Такая конфигурация полей определяется геометрией разрядного промежутка и влиянием пространственного заряда, имеющего в центральной области ячейки, как показано ниже, отрицательный знак. Под действием продольной компоненты электрического поля электроны продолжительное время колеблются между катодными пластинами вдоль оси г время их жизни в разряде Tg обратно пропорционально молекулярной концентрации. Электроны участвуют также в движении по циклоидальным траекториям в плоскости гв вокруг магнитных силовых линий и в радиальном дрейфе к аноду вследствие соударений с молекулами газа. При достаточном потенциале анода L a эти соударения приводят к ионизации молекул. [c.176]

Исследование распределения потенциалов" в ионизационной камере было проведено Брубэкером [283, 284], который рассмотрел влияние пространственного заряда на это распределение. Был исследован эффект пространственного заряда ионизирующих электронов, а также заряда положительных ионов и показано, что для заданной геометрии ионного источника и энергии ионизирующих электронов возможно построить универсальные кривые, которые выразят потенциалы и потенциальные градиенты как функцию давления образца и отношения электронного тока к выталкивающему напряжению. Знание такой зависимости необходимо также для понимания оптических свойств данного ионного источника. [c.117]

А1 = (А1 о/0) + З(е/А1), то к будет выражаться уравнением (76). Показатель е в уравнении (64), апроксимирующем закон роста (бЗг), представлен на рис. 9 как функция 1п [Х1А). Анализ вопроса, приведенный в этом разделе, пдказывает, что теория Мотта дает возможность обосновать многочисленные эмпирические законы роста, когда слой окисла настолько тонок, что влиянием пространственных зарядов можно пренебречь. Так, например, при окислении Си до Си. О закон роста непрерывно изменяется от параболического до кубического по мере увеличения толщины слоя окисла. Однако эта теория применима только в тех случаях, когда толщина слоя окисла удовлетворяет условиям и Ах- Такое ограничение озна- [c.476]

Рис. 5. Распределения пространственного заряда р, поля X и потенциала V в газонаполненном конденсаторе с плоскими электродами при равномерноп ионизации газа. Иллюстрация влияния пространственного заряда. Ос и aVQ— катодное и анодное падения потенциала. Охц и — соответственно области, в Которых происходят ЭТИ падения. Уц— приложенный потенциала. Пунктирными линиями обозначена Зависимость X х) и V х) для случая о = 0.

При 1/ = 3000 6= 10 GSE, /- = 2.10-" г =1см, In ( , // д) 4 и заметного влияния пространственного заряда можно ожидать, когда р = 5 GSE или V 10 сл . Поэтому учитывать действие пространственного заряда следует, когда N начинает превышать 10 — 10 см . [c.265]

В случае положительных ионов энергетическая неоднородность электронного пучка начинает заметно сказываться лишь при работе в области, близкой к потенциалам ионизации молекул, а при энергии электронов О—2 эВ влияние пространственного заряда и градиента поля в источнике ионов столь значительно, что исключает возможность образования ионов путем резонансного захвата электронов. Для получения моноэнерге-тического пучка электронов были разработаны различные приемы, обеспечивающие сужение распределения электронов по энергиям до 0,1 эВ [3] и возможность получения отрицательных ионов резонансным захватом электронов. [c.13]

Измерения электропроводности представляют значительные трудности не только электрического характера, связанные с проблемой контакта и влияния пространственного заряда [199], но и из-за опасности захвата примесей 93, 201 ]. Грёнишер и сотр. [199] использовали зонную плавку, а Конуэй [91]—предварительный электролиз чистой дистиллированной воды на ртутном катоде (см. также Джаффе [202]). Данные по электропроводности, приведенные в табл. 12, различаются не больше чем на полпорядка [c.144]

Для высокочастотного высоковольтного искрового пробоя можно предложить следующую схему в единичном акте пробоя непосредственно в кратере анода или из капли в соответствии с моделью Дэвиса в Бионди (1968) испаряется около 10" г материала. Давление в образовавшемся облаке может быть много больше нескольких атмосфер. Поскольку напряжение на этой стадии еще не снижается до минимального значения, автоэлектроны полностью ускоряются и образуется значительное количество многозарядных ионов. Под влиянием пространственного заряда ионов облако пара быстро расширяется (Плютто, 1960), заполняя объем зазора ( 10 см ). При этом давление падает до нескольких миллиметров ртутного столба. К этому времени напряжение падает до нескольких вольт, в то время как ток достигает сотен миллиампер. Смесь электронов низких энергий (куда входят и тепловые электроны) образует из атомов и молекул положительные и отрицательные ионы. Процесс расширения пара все еще продолжается. Большая часть нейтральных частиц и ионов конденсируется на обоих электродах. Значительная их доля попадает и в вакуумированное околоэлектродное пространство. Быстрое уменьшение плотности частиц предотвращает дальнейшие столкновения. [c.36]

Если для формирования тонких слоев толщиной меньше Хо основным было влияние электрического поля, то в обсуждаемом здесь случае роста защитных слоев толщиной больше Хо миграция частиц определяется главным образом градиентами концентраций. Однако Фромхольд [32] рассмотрел эту задачу в деталях с учетом влияния пространственного заряда и распределения электрического потенциала в растущем слое окисла. [c.311]

Что касается криволинейного участка АВ. го путём теоретического расчёта было показано, что появление его может быть вызвано не только процессами объёмной ионизации положительными ионами или у-процессами [1229], причём те и другие процессы приводят к одной и той же кривой (если положить т = —), но и искажением поля пространственными зарядами. Этот вывод подтверждается экспериментально [1221]. При уменьшении начального фототока h (что достигается уменьшением освещённости катода) точки криволинейного участка зависимости 1п/ = /(х) лежат ближе к продолжению прямой ОА, чем при большом I. При достаточно малых значениях п,лотности тока г.), устраняюищх влияние пространственного заряда, из криволинейной части кривой рисунка 178. молшо определить значение коэффициента т- [c.420]

Дан кол-венный анализ работы 2-элект-родного микроаргонового детектора Лавлока с использованием метода моделирования. Выведено ур-ние, позволяющее вычислить сигнал детектора в зависимости от конц-ции в-ва. Изучено влияние пространственного заряда на линейную характеристику сигнала детектора. [c.168]

Фарвитрон предназначен для измерения давлений в диапазоне 1 10 — 1 -Ю" мм рт. ст. Нижний предел измеряемых давлений определяется уровнем шумов, а В1рхний ограничен влиянием пространственного заряда в измерительной трубке и уменьшением средней длины свободного пробега. [c.553]

Влияние пространственного заряда. Теперь возвратимся к задаче из 3.3 о частицах, вращающихся в однородном магнитном поле, создаваемом аксиально-симметричными линзами. Мы нашли, что в системе координат, вращающейся с ларморовой частотой СО = еВ/2т, движение частицы описывается уравнением [c.135]

Используя не зависящий от времени гамильтониан вида (4.126),. можно рассмотреть различные проблемы. Например, Нильсен и Сесслер [20] рассчитывали влияние пространственного заряда на продольное движение частиц в ускорителях. Однако таким образом не всегда удается рассмотреть коллективные явления, так как обычно они не соответствуют не зависящему от времени гамильтониану Я. Несмотря на общую трудность при рассмотрении коллективных явлений, этим методом были изучены некоторые неустойчивости. Нильсен, Сесслер и Саймон [21] рассматривали продольные неустойчивости, а Нейл и другие [19] использовали этот метод для изучения неустойчивостей в присутствии других возмущающих сил. Большая часть этих явлений поддается также анализу без привлечения гамильтонового формализма. [c.179]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология