Поперечные эффекты

Напряжение на выходе преобразователя при поперечном эффекте Холла [c.119]

Рассмотрим уравнения переноса, определяющие наклонные течения. Теперь выталкивающая сила В имеет две составляющие— тангенциальную Bt и нормальную Если величину силы обозначить В, то Si = fi eos 0 и Вп = В sin 0. Составляющая Bt является движущей силой тангенциального движения, скорость которого и. В то же время составляющая В создает поперечное течение. Оно проявляется прежде всего в появлении градиента движущего давления в поперечном направлении. Величина поперечных эффектов зависит от угла 0. При больших 0 отношение Вп к Bt возрастает. Наличие поперечных эффектов, вообще говоря, приводит к усложнению теоретического анализа по сравнению со случаем вертикальных поверхностей. Но во [c.209]

Предположение о двумерном возмущении, форма которого задается уравнениями (11.2.26) и (11.2.27), накладывает жесткое ограничение на допустимые механизмы неустойчивости. В рассматриваемых течениях, очевидно, возможна в какой-то степени тепловая неустойчивость вследствие неблагоприятной стратификации жидкости. Из-за отсутствия какой-либо зависимости формы возмущения от поперечной координаты 2 исключаются некоторые моды неустойчивости, возникающие в результате этой неблагоприятной стратификации жидкости. Таким образом, нельзя считать абсолютно надежным метод, в котором допускаются только возмущения, зависящие от х, у, т. Действительно, некоторые экспериментальные данные показывают, что на ранних стадиях процесса неустойчивости естественной конвекции около наклонной поверхности важную роль играют поперечные эффекты и продольные вихри. [c.123]

Рассмотрим влияние магнитного поля на распространение упругой волны в предварительно изотропной среде. Вызванное волной движение электрических зарядов приводит к появлению поперечного эффекта Холла. Задача сводится к решению системы уравнений Максвелла совместно с модифицированным уравнением движения, учитывающим силу, которая действует со стороны магнитного поля на поперечный ток Холла. Запишем в компонентной форме необходимые при рассмотрении данной проблемы уравнения Максвелла и уравнения связи [c.88]

В Ае и В1 кроме необычной температурной зависимости поперечный эффект зависит еще и от магнитной индукции. При низких температурах наблюдается осцилляция эффекта Холла (эффект Де Гааза — ван Альфе-на). Периодическая зависимость коэффициента Холла от обратной магнитной индукции представлена в следующем виде [c.475]

Для продольного эффекта (Н, I [113]) Д/ // 0,6 в поле Н П Тл, а для поперечного эффекта (Н [100], / [И1]) Д/ /Ло 3= 1,6 в том же поле. В обоих случаях измерения проводились при температуре 307,7 К. [c.84]

В ранних работах по эффекту Зеемана производились наблюдения продольного эффекта (излучение вдоль гЬ 3 ) и поперечного эффекта (излучение в направлении, перпендикулярном Ж). Они обнаружили общее явление, что линии, поляризованные перпендикулярно Ж. при поперечном наблюдении, оказывались поляризованными по кругу при продольном наблюдении, а линии, которые при поперечном наблюдении поляризованы параллельно Ж, при продольном наблюдении вовсе отсутствовали. Так как поперечное наблюдение дает полную группу линий и более удобно экспериментально, то в новейших работах употребляется именно это расположение. [c.371]

В поперечных эффектах Гэф — поляризация, перпендикулярная вызывающей ее деформации растяжения (сжатия), она определяется пьезомодулями [c.253]

Из табл. 43 видно, что коэффициент поперечного эффекта НЭ увеличивается по мере повышения температуры осаждения пиролитических графитов. Он возрастает также при понижении температуры измерения. Отмеченные факты свидетельствуют о том, что в обоих случаях рост Q обусловлен увеличением подвижностей носителей заряда. [c.241]

Экспериментальные результаты, полученные при изучении поперечного эффекта Нернста— [c.242]

Эта формула выражает так называемый поперечный эффект Доплера. Он существен только при очень больших скоростях движения частицы, отражающей свет. Даже при и=1000 м/с [c.70]

Отрицательный знак коэффициента поперечного эффекта у атомного полупроводника в области примесной проводимости может наблюдаться при рассеянии носителей тока на ионах примеси. В области [c.51]

Получены формулы, позволяющие измерять поперечный эффект Холла на профилированных монокристаллах разных форм, а не на специальных образцах, как это делалось обычными традиционными способами. Решен вопрос о измерении эффекта Холла на данных образцах, когда в однородном магнитном поле находится лишь часть образца. [c.181]

Для удобства рассмотрения поперечных эффектов выберем декартову систему координат с осью 2, направленной вдоль магнитного поля. Тогда электрическое поле будет лежать в плоскости ху и выражения (591а) перепишем в виде [c.327]

Из выражения (53) следует, что деформация кристалла вдоль оси X не зависит ст размеров кристалла и определяется только прг1Ложенным напряжением. Деформация вдоль оси у, обусловленная поперечным эффектом, будет тем больше, чем больше отношение длины пластины в направлении оси у к длине в направлении оси X. [c.73]

С помощью эффекта Мёссбауэра наблюдался гравитационный сдвиг энергии гамма-квантов [15]. Эти опыты Паунда и Ребки стали хрестоматийной работой по проверке общей теории относительности. В работах [16, 17] гравитационное поле было заменено кинематическим ускорением вращательного движения. При этом наблюдаемое изменение энергии гамма-квантов можно описать также в терминах поперечного эффекта Доплера, который также предсказывается общей теорией относительности. Подтверждает наличие поперечного эффекта Доплера и факт сдвига энергии и увеличения ширины мёссбауэровской линии. Это происходит вследствие теплового движения атомов в кристалле. Данное явление впервые было замечено Паундом и Ребкой как посторонний эффект при измерении гравитационного красного смещения гамма-квантов и лишь потом было ими проанализировано и понято [18 [c.108]

Первой экспериментальной работой в этой области явилась работа Маклен-нана и Шрума2) о зеленой линии северного сияния. Как выяснилось в разделе 5 гл. XI, эта линия вызывается переходом — в нормальной конфигурации 2р нейтрального кислорода. Первые измерения эффекта Зеемана производились в продольном направлении. Как следует из результатов раздела 6 гл. IV, в этом направлении составляющие с Д/И = 2 и АМ=0 отсутствуют, так что зеемановская группа линий подобна дипольной. Измеренные расстояния между линиями дали = откуда вытекало, что линия носит синглетный характер. Поперечный эффект на этой линии был изучен Фрериксом и Кемпбеллом ), установившими, что а-составляющие имеют удвоенное против нормального смещение, соответствующее Д/И == 2, а -составляющие, отвечающие Д/И = г 1, имеют нормальное смещение, причем все линии одинаковы по интенсивности в согласии с теорией. [c.379]

Кроме рассмотренных гальваномагнитных явлений, в графите изучались и термомагннт-ные явления [57—59]. Главным образом исследованию подвергался поперечный эффект Нернста—Эттингсгаузена в пиролитических графитах. [c.241]

В работе автора и Пашнина [83] приведены результаты исследования поперечного эффекта Нернста — Эттингсгаузена в углеграфитовых телах. Оказалось, что коэффициент Нернста—Эттингсгаузена прессованных образцов и порошков имеет отрицательный знак. Коэффициент Нернста — Эттингсгау- [c.248]

Поперечный эффект Нернста — Эттингсгаузена. Этот эффект заключается в появлении поперечной разности потенциалов при внесении полупроводника, вдоль которого имеется градиент температуры в поперечное магнитное поле. Этот эффект считается положительным, если при положительном градиенте температуры в направлении оси X и магнитного поля в направлении оси г возникает электрическое поле Еу в направлении оси у. Знак поперечного эффекта Нернста-Эттингсгаузена не зависит от вида носителей тока. [c.51]

Холловская подвижность электронов в монокристаллах окиси цинка порядка 1000, а в прессованных образцах не превышает 100 смЧв-сек. Подвижность носителей тока, найденная из поперечного эффекта Нернста-Эттингсгаузена для поликристаллов, не отличается от подвижности монокристаллов, что объясняется малой чув- [c.164]

Температурная зависимость подвижности дырок в ZnSb подчиняется закону р Знак продольного и поперечного эффектов Нернста — Эттингсгаузена соответствует преимущественному рассеянию носителей тока на акустических колебаниях решетки. Все это позволяет сделать вывод о преимущественно ковалентном характере химической связи в ZnSb. [c.216]

В области собственной проводимости коэ ициент поперечного эффекта Нернста — Эттингсгаузена Q [c.216]

Иногда с целью придания однородности неравномерно структурированному потоку массы такие подпорные зоны устраивают по обе стороны дорнодержателя, т. е. также между концом шнека и дорнодержателем (рис. 211). В случае осуществления экструзионных процессов, для которых имеет значение только хорошее сваривание продольных швов, меры такого рода вполне достаточны, по крайней мере для того, чтобы устранить отрицательное действие швов на эксплуатационные свойства готовых изделий. Однако в тех случаях, когда описанные дефекты имеют более решающее значение, как, например, при изготовлении полиэтиленовой рукавной пленки, одно лишь изменение сечения потока массы оказывается, как правило, недействитель 1ым. Эго становится понятным, если учесть, что указанные меры всегда влияют лишь на характер изменения давления на пути к выходной щели и на параллельный оси формующего инструмента вектор скорости, но никогда не могут создать постоянный поперечный эффект, требующийся для смазывания швов и разводов. [c.261]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология