Капельные жидкости плотность и удельный вес

Считая капельные жидкости практически несжимаемыми, можно в дальнейшем при всех выводах принимать, что плотность их и удельный вес с изменением давления не изменяются. [c.22]

V — вектор скорости движения жидкости с компонентами Vi (г = 1, 2, 3) Hi — соответствующий метрический коэффициент (коэффициент Ламе) / —абсолютная (тензорная) производная компоненты Vi по координате q,-, р — давление Т — температура qi — координата у — абсолютная производная тензора касательного напряжения трения по координате qf, Ср — удельная изобарная теплоемкость жидкости (для капельных жидкостей Ср = О <1 — вектор плотности теплового потока q — объемная плотность внутренних источников теплоты. [c.6]

Правда, через колесо центробежных компрессорных машин (рис. 236) протекает не капельная жидкость (у которой плотность — величина постоянная), а газ, поэтому рассматриваемые нами процессы несколько усложняются в результате изменения плотности газа при изменении его давления. Однако существующие внутри колеса разности давлений так малы, что расчет можно вести по среднему удельному весу. [c.363]

Удельный вес и плотность капельных жидкостей обычно опре- [c.33]

Насколько известно из литературы, автору впервые удалось показать наличие зависимости между удельными весами и температурами кипения жидкости и ее температурными коэфициентами расширения. Эти зависимости даны на диаграмме рис. 27, позволяющей определить плотность капельной жидкости при температуре / с точностью до 0,2%, если плотность жидкости подчиняется линейному закону [c.162]

Стационарный режим, осуществляемый указанными выше способами для слоев, ожижаемых капельной жидкостью, имеет свои особенности. Конструктивное оформление экспериментальной установки при непрерывной подаче в поток жидкости и выгрузке материала связано с решением особых уплотняющих узлов. Поскольку для капельной жидкости характерны ббльшие теплоемкость и плотность, введение в слой различных нагревательных или охладительных устройств связано с необходимостью использования больших источников энергии. Чтобы с достаточной точностью изучить теплообмен между частицами и капельной жидкостью (а также газом), оптимальным является вариант, обеспечивающий постоянно действующие источники или отводы тепла, равномерно распределенные по объему кипящего слоя. Это возможно путем индукционного на>рева, позволяющего свободно, в широком диапазоне, регулировать тепловыделения в слое, имитировать аппараты, работающие в действительно стационарном режиме с высокими значениями объемного удельного потока тепла, направленного от частиц к среде. [c.46]

Плотность и удельный вес капельных жидкостей значительно выше, чем соответствующие характеристики упругих жидкостей (газов) и сравнительно мало изменяются под действием давления или при изменении температуры. Плотность газов с большей или меньшей степенью точности может быть рассчитана на основе уравнения состояния для идеальных газов [c.24]

Сжимаемость. Уменьшение объема жидкости при повышении давления на ее поверхность на 1 отм называют коэффициентом сжатия. Капельные жидкости считаются практически несжимаемыми, их плотность и удельный вес с повышением давления не изменяются. [c.9]

Плотность и удельный вес капельных жидкостей [c.11]

Плотность и удельный вес капельных жидкостей незначительно увеличиваются с повышением давления и обычно несколько уменьшаются с возрастанием температуры. [c.89]

Плотность и удельный вес различных веществ определяют экспериментально с помощью высокоточной аппаратуры, а затем эти значения даются в виде таблиц или графиков. Ниже приведены соответственно плотность р (в кг/м ) и удельный вес у (в Н/м ) некоторых капельных жидкостей и газов. [c.13]

Обр аботку опытных данных проводили по обобщенным уравнениям [2], при пользовании которыми необходимо знать величины поверхности контакта фаз и среднего диаметра капель. Однако в настоящее время нет достаточно точных экспериментальных или расчетных методов для определения этих величин. В данной работе сделана попытка определить величину поверхности контакта фаз методом Хатта [3] на системе едкий натр — двуокись углерода. Оказалось, что при капельном режиме с увеличением скорости газа величина поверхности контакта фаз не меняется, а зависит исключительно от величины удельного орошения. При изменении величины удельного орошения от 1,8 до 19 м / м -ч) величина поверхности контакта фаз менялась в пределах от 9 до 52 м /м . Эти исследования подтвердили наше предположение, что при постоянной плотности орошения с увеличением скорости газа уменьщается запас жидкости на тарелке, что фиксируется [c.219]

При изохоричехком процессе (постоянный удельный объем, т. е. постоянная плотность), типичном для гидравлики капельных жидкостей, как уже указывалось, [c.29]

Заметим, что при е 0,6 и Ф = 0,8 получим значение множителя перед fQY2gH в уравнении (Х.23), примерно равное 0,67, что соизмеримо с величиной р,р для капельной жидкости (воды). Отмеченной аналогии не противоречит то обстоятельство, что в отличие от формулы (X. 24) для капельной жидкости, где в принципе отсутствует значение удельного веса жидкости, в формуле (Х.23) плотность твердого материала отражена разностью (1—е). Дело в том, что при изменении порозности от 0,5 до 0,7 величина У — отличается от средней величины 1/0,6 примерно на 10%, что находится в пределах отклонения экспериментальных точек от коррелирующей линии. Следовательно, уравнение (X. 23) может быть представлено в виде [c.395]