Правило отбора механики волново

В квантовой механике существует весьма простое правило отбора, в основу которого положены представления пространственной симметрии волновых функций [7]. Эти функции, а также состояния, описываемые ими, подразделяются на четные и нечетные в зависимости от того, остается функция неизменной при операции инверсии или [c.27]

В квантовой механике можно показать, что при преобразовании инверсии волновая функция системы либо остается неизменной, либо изменяет знак. В соответствии с этим волновые функции и соответственные состояния называются четными или нечетными. Тогда правило отбора для переходов удобно сформулировать следующим образом. При поглощении или испускании света запрещены переходы, при которых не изменяется четность состояния, т. е. запрещены переходы из четного состояния в четное нли из нечетного в нечетное.—Прим. перев. [c.105]

Согласно классической электродинамике при излучении какой-либо истемы всегда происходит изменение дипольного электрического момента системы. На основании так называемого принципа соответствия между выводами волновой механики и подсчётами интенсивности излучения, представляемого атомом осциллятора методами классической физики, изменение дипольного момента непременно должно иметь место и при квантовом излучении атома. С этим связаны те правила отбора, которым, согласно квантовой механике, подчиняются условия спонтанного перехода атома из одного состояния в другое. С этой же точки зрения объясняются и наблюдаемые в определённых условиях нарущения этих правил. Имеющая место, хотя и очень малая, вероятность спонтанных переходов из метастабильных состояний соответствует изменению кваД рупольного электрического момента. [c.427]

Действительное значение частоты зависит от постоянной В,. которая является характерной для данной молекулы, так как включает ее момент инерции, а также от двух квантовых чисел 7 и Именно в связи с последним обстоятельством рассмотрение вероятностей переходов методами волновой механики ведет к простым, но важным результатам. Подставляя в уравнение (27.3) соответствующие собственные функции для жесткого ротатора, выведенные в параграфе 11 для верхнего и нижнего состояний, и принимая, конечно, что [Ад. не р 1вен нулю, найдем, что Р,г (х> будет отлично от нуля только в том случае, если J — У"= 1. Другими словами, дозволены только те вращательные переходы, которые включают увеличение или уменьшение на единицу вращательного квантового числа. Правила отбора для вращательных переходов могут быть записаны в виде [c.185]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология