Четность состояний

На рис. 70 видно, что при четности состояния отражение через центр молекулы не меняет знака волновой функции, [c.129]

Т.е. четность состояния задана и равна (-1). [c.19]

Вследствие коммутации оператора инверсии с оператором Гамильтона четность состояния является интегралом движения. Таким образом, инвариантность оператора Гамильтона по отношению к преобразованию инверсии приводит к установлению закона сохранения четности. [c.84]

Правила отбора. Спины и четности обменов, связанных с синг-летной и триплетной функциями расхождения, ограничены правилами отбора. Полный угловой момент и четность определяются из связи орбитального углового момента пары NN (Д Ьг = 0) со спином 5. Поэтому четность состояния равна (-1) . [c.99]

Четность состояний. Волновые функции И [c.36]

При четном значении / у состояние т четно, при нечетном— нечетно. В данном случае орбитальный момент электрона не определен. Тем не менее удобно характеризовать четность состояния индексом /, который при заданном значении / принимает [c.296]

В символе НП следует также указать четность состояния, имея в виду, что все состояния с четным I четны, а с нечетным I нечетны, т. е. 5, d, g,... — четные состояния ар,/,...— нечетные ( ) ) [c.40]

В квантовой механике можно показать, что при преобразовании инверсии волновая функция системы либо остается неизменной, либо изменяет знак. В соответствии с этим волновые функции и соответственные состояния называются четными или нечетными. Тогда правило отбора для переходов удобно сформулировать следующим образом. При поглощении или испускании света запрещены переходы, при которых не изменяется четность состояния, т. е. запрещены переходы из четного состояния в четное нли из нечетного в нечетное.—Прим. перев. [c.105]

Получены данные о двух изотопах с массовым числом 146. Значения спина и четности состояния, равные 3— и 4—, соответствуют изотопу с = 700 дней основное состояние О принадлежит изотопу с Тч = 14—18 дней. На рис. 47, а изображена схема распада первого изотопа, полученного облучением обогащенного Ыс протонами с энергией 30 Мэе [453]. В работе [489] изучали Рт (71/з = 700 Дней), полученный по реакции Рт (п,2п). Найдена величина отношения атомов Рт /Рт 4 , равная 6,9-10 . Этот же изотоп был обнаружен во фракции прометия, выделенной из продуктов деления,итепловыми нейтронами [489]. Изотоп Рт Ту — 14—18 дней) обнаружен нами в продуктах ядерных реакций, вызванных частицами высокой энергии (см. табл. 22). [c.115]

Координатные волновые функции элект) на при этом классифицируются по (21 + 1)-мерным неприводимым представлениям (НП) группы 80 (3), что соответствует заданию квантовых чисел / и ш, и по одномерным НП группы С(, что соответствует заданию четности состояния. Квантовое число I, определяющее величин квадрата орбитального момента импульса, нумерует НП I) группы О (3). Каждому значению / соответствует 21 + 1) различных значений т, т.е. (21 + 1) равно размерности НП Таким обра- [c.79]

Для ионов лантанидов спин-орбитальное взаимодействие сильное, и / остается хорошим квантовым числом, даже если ионы включены в кристалл. Для ионов переходных металлов это не имеет места, и в приближении сильного поля орбитальное движение d-электронов подавлено . Однако остается в силе спиновое квантовое число 5 = 2г г. Угловой момент благодаря только спину представлен также аксиальным вектором. Такой вектор не изменяет знака при инверсии в начале координат. Таким образом, для точечных групп с центром инверсии спиновые состояния всегда принадлежат типу g gerade). Для полного спина S — 1 существуют три подуровня, заданных проекциями Ais = О, 1, симметрию этих состояний можно определить из табл. IV-1 заменой I на Ms, причем подстрочные индексы должны быть g. Типы спиновых состояний для некоторых других точечных групп также приведены в приложении. Симметрия электронных состояний для случая, промежуточного между приближениями слабого и сильного поля, всегда может быть получена как произведение представлений спиновых и орбитальных волновых функций. Но по правилу умножения получаем gX g = g, gX = uX g = Щ поэтому соответствующий подстрочный индекс типа всегда определяется значением орбитального квантового числа (см. также приведенное выше обсуждение четности состояний). [c.104]

Существует еще одна характеристика, которую можпо использовать для строгой классификации атомных состояний — это четность состояния. Поскольку атом обладает центром симметрии, волновые функции должны быть или неизменны или менять знак при инверсии в центре симметрии. Состояния, функции которых не изменяются при инверсии, называют четными состояния, функции которых меняют знак в результате инверсии, называют нечетными и отмечают значком (о) справа вверху у символа терма. Чтобы найти четность состояния, надо перемножить четности всех занятых электронами орбиталей (произведение двух орбиталей с одинаковой четностью дает функцию четного состояния, а с разной — нечетного) или, что проще, вычислить сумму всех орбитальных момен- [c.169]

Для молекул азота (а впоследствии и для ряда других двух- и трех-атомпых молекул — СО, N0, СО2, О2 [37] и др.) первоначально с помощью электронных ловушек [30], а затем более совершенным методом — электронным спектрометром с двойной монохроматизацией электронов [38—41]—были измерены большие сечения (> 10 см ) колебательного возбуждения электронами в области энергии последних от 1,7 до 4,0 эв, имеющие тонкую резонансную структуру (рис. 2). Большая величина сечений и наличие тонкой резонансной структуры объясняются тем, что процесс колебательного возбуждения происходит через образование промежуточного нестабильного отрицательного молекулярного иона, который распадается с образованием, в частности, и колебательно возбужденных молекул. Прямым доказательством существования промежуточного отрицательного иона является тонкая резонансная структура сечений, а также угловое распределение рассеянных электронов (рис. 3), которое определяется четностью состояния отрицательного иона С И..) и описывается выражением [42—43] [c.11]

Кроме того, для спонтанных автоионизационных и предиссоциационных переходов существуют правила отбора, следующие из закона сохранения момента количества движения, полного спина, симметрии и четности состояний (в случае гомоядерных двухатомных молекул). При переходе АВ т ) [c.176]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология