Коэффициенты видимости

Коэффициент видимых объемных потерь ki приближенно определяется по следующей формуле [ХН1- ] [c.787]

Изменение объема образца при набухании будем выражать через коэффициент видимого изменения объема образца К [c.24]

Рис. 4. Зависимость между коэффициентом видимого изменения объема и пористостью пробы порошка

Где /С — коэффициент видимого расширения ртути в стекле п — длина выступающего столбика ртути, отсчитанная по числу градусов шкалы — наблюдаемая температура 2 — средняя температура выступающего столбика, определяемая вспомогательным термометром, помещенным сбоку, так, чтобы его шарик находился посредине выступающего столбика (см. рис. 1, а). Следует иметь в виду, что значения К для обычного стекла при разных температурах несколько различаются. Так, в интервале О—150°С значение К составляет 0,000158, при 150—200°С — 0,000159, при 200—250 С —0,000161, а при 250—300 °С— 0,000164. [c.11]

При расчете лучистого теплообмена между черными телами под излучение попадает только та часть тела, которая просматривается с излучающего тела. Далее, интенсивность излучаемой энергии максимальна вдоль нормали к поверхности и равна нулю в тангенциальном направлении. Можно учесть взаимное расположение излучателя и облучаемого тела введением коэффициента видимости, учитывающего долю излучаемой энергии, которая попадает на облучаемое тело. [c.169]

Когда столбик ртути в термометре остановится на определенном делении, делают отсчет и записывают показание термометра в журнале. Затем определяется барометрическое давление и в случае необходимости в показание вносится поправка (с учетом того, что температура кипения воды при 760 мм равна 00° , при 733 мм — 99°, а при 707 мм — 98°). В определенное таким образом значение температуры кипения надо также внести поправку на выступающий столбик ртути. Необходимость внесения такой поправки обусловлена тем, что не весь ртутный столбик термометра при перегонке обогревается парами кипящего вещества. Выступающая за пределы колбы часть столбика ртути нагрета, а следовательно, и расширена не так сильно, как ртуть в шарике. Вследствие этого термометр всегда показывает температуру ниже истинной. Исправить показания термометра можно, прибавив к нему величину поправки на выступающий столбик, которая вычисляется по формуле М = Кп 11— г), где Д — коэффициент видимого расширения ртути в стекле га —длина выступающего столбика ртути, отсчитанная по числу градусов шкалы, т. е. длина столбика ртути, не нагреваемая до температуры отгоняющихся паров — наблюдаемая температура (2 — средняя температура выступающего столбика, определяемая вспомогательным термометром, помещенным сбоку так, чтобы его шарик находился посредине выступающего столбика (рис. , а). Следует иметь в виду, что значения К для обычного стекла при разных температурах несколько различаются. Так, в интервале О— 150° значение К составляет 0,000158 при 150—200° — 0,000159, при 200—250° —0,000161, а при 250—300° —0,000164. [c.8]

Как следует из уравнения (29), видимое изменение объема жидкости всегда меньше, чем действительное. Однако температурный коэффициент расширения жидкости значительно больше, чем температурный коэффициент расширения стекла. Так, для ртути температурный коэффициент расширения приблизительно в 10 раз больше температурного коэффициента объемного расширения стекла, для спирта и толуола — приблизительно в 50 раз. Температурный коэффициент расширения стекла существенно зависит от сорта стекла, и, следовательно, коэффициенты видимого расширения одной и той же жидкости в резервуарах, изготовленных из различных сортов стекла, различны. Так, средний коэффициент видимого расширения ртути в резервуарах из стекла разного сорта для интервала О—100°С колеблется в интервале 1,6—1,8-10— град т. е. более чем на 10%. [c.56]

ЛМП приводит к результату ДЯ =6,3(3 os 0 — 1), совпадающему с опытным в угловой части (различие в коэффициенте, видимо, связано с вкладом колебаний). Следовательно, аксиальная симметрия ЛМП является случайным следствием специфического расположения молекул воды в данной структуре. [c.55]

Коэффициент видимых объемных потерь компрессора X,- при депрессиях на всасывании АРо = 0.05 ama и на нагнетании АР = 0,1 ama [c.334]

Значения коэффициента видимого расширения термометрической жидкости в стекле различного сорта приведены в табл. 11. [c.58]

Значения коэффициентов видимого расширения термометрических жидкостей в стекле различного сорта в интервале О—100 °С [c.59]

Как видно из табл. VII.1, расхождения между экспериментальными и расчетными данными не столь велики и кроме общих неточностей в определении коэффициентов, видимо, связаны с недооценкой влияния химической реакции на коэффициент межфазного массообмена [c.310]

Исследуя зависимость изменения коэффициента видимого изменения объема глинистых минералов от об1 ема пор, Ф. Д. Овчаренко показал возможность определения степени набухания К- ) экстраполяцией прямой зависимости до значения объема пор, равного нулю. При этом также исключается полностью иммобилизованная жидкость, что позволяет получать ис1инные значения величины степени набухания К . [c.25]

Поправка на выступаюш,ий столбик ртути. Деления шкалы ртутного термометра наносят в предположении, что при измерении температуры вся находяш,аяся в термометре ртуть принимает измеряемую температуру. Однако в среду с измеряемой температурой обычно погружают только резервуар и часть капилляра термометра, а другая часть капилляра со ртутью находится вне среды. Температура ртути в выступающ,ей части капилляра отличается от температуры ртути в резервуаре, и показания термометра в этом случае уже не соответствуют температуре среды. Для того чтобы узнать действительную температуру среды, иначе говоря, вычислить, какими были бы показания термометра при его полном погружении, необходимо ввести к его показаниям поправку на выступающий столбик ртути. Величина этой поправки пропорциональна длине выступающего столбика и разности между температурой резервуара и температурой выступающего столбика ртути. Коэффициентом пропорциональности является коэффициент видимого расширения ртути а в стеклеЧтобы получить величину поправки на выступающий столбик в градусах данного термометра, в этих же единицах надо выразить и длину выступающего столбика ртути. Таким образом, поправка на выступающий столбик с может быть вычислена по следующей формуле [c.63]

Хотелл произвел расчеты теплообмена для некоторых тел простой геометрической формы. Он ввел коэффициенты видимости, представляющие собой ту долю энергии, излучаемой одной поверхностью, которая попадает на другую поверхность. Так, величина лучистой энергии, передаваемой от черной поверхности 1 на черную поверхность 2, будет равна Е А Р 2, где А — площадь поверхности 1, а Р 2 представляет собой ту часть энергии, излучаемой поверхностью 1, которая попадает на поверхность 2. [c.220]

Для нечерных тел расчеты становятся более сложными. Однако можно рассмотреть простой случай лучистого теплообмена между параллельными бесконечными пластинами. Так как НИ с одной из пластин нельзя увидеть ничего, кроме другой пластины, то коэффициенты видимости равны единице. Однако пластины не абсолютно черные, поэтому часть излучаемой энергии отражается от каждой пластины несколько раз туда и обратно, прежде чем излучение поглощается окончательно. Анализ этого процесса показывает, что общее количество переданного тепла выражается формулой [c.221]

Таким образом, чем меньше производительность одного и того же аппарата, тем выше энергетический коэффициент. Видимо, уравнение (И.ЗО) не в полной мере учитывает все особенности работы поточных теплообменников. Количество тепла = m (ii-ii)He является универсальной характеристикой. Оно может быть юлучено за счет степени нагрева = t или т - массы перекачиваемой жидкости. Для оценки аппарата это не одно и то же. В изложенной теории выпадает [c.62]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология