Рентгеновские лучи максимальная энергия

Тормозное излучение и собственное излучение. Как известно, рентгеновские лучи возникают, когда быстрые катодные лучи, т. е. электроны с очень большой скоростью движения, встречая на своем пути твердые вещества (антикатод в рентгеновской трубке), внезапно задерживаются, как бы тормозятся. Максимальная энергия испускаемого при этом отдельным электроном луча определяется соотношением [c.252]

Для эффективного использования фотоэлектрического поглощения в аналитических целях необходимо обеспечить максимальное различие в поглощении рентгеновского излучения контролируемым элементом и наполнителем. Это достигается соответствующим выбором энергии излучения и толщины слоя анализируемого образца. При заданной энергии рентгеновских лучей (см. рис. 2) лучше, если 2 контролируемого элемента и Z наполнителя будут находиться на одном из непрерывных участков кривой зависимости т от Z, например на первом непрерывном участке, расположенном слева от /С-скачка поглощения. Если эти элементы будут находиться по разные стороны от скачка поглощения, то даже большая разница в атомных номерах не всегда обеспечит достаточное различие в поглощении рентгеновского излучения. Так, из рис. 2 видно, что при к — 0,056 нм различить цинк на фоне неодима невозможно, поскольку их массовые коэффициенты поглощения практически равны. [c.25]

Быстрые электроны в сущности единственный промышленно интересный вид излучения, генерируемый ускорителями. Быстрые электроны можно использовать для получения рентгеновских лучей, но максимальная эффективность конверсии при обычных энергиях не превышает 10% и стоимость соответственно возрастает. Стоимость облучения быстрыми электронами определяется главным образом стоимостью аппаратуры и ее мощностью. Три основных типа аппаратуры — генератор Ван-де-Граафа, линейный ускоритель с бегущей волной и резонансный трансформатор — несомненно конкурируют друг с другом. [c.305]

Для рентгеновских лучей с максимальной энергией 220 кэв все остальные измерения проводились с у-лучами Со . [c.354]

На рис. 4-10 показано в относительных единицах глубинное распределение поглощаемой энергии для рентгеновских, лучей, электронов и дейтонов [9]. Из рисунка видно, что электромагнитные излучения характеризуются сравнительно равномерным распределением поглощаемой энергии. Глубинное распределение потерь энергии корпускулярными видами излучений менее равномерно. При этом максимальное поглощение энергии достигается не сразу, а на некотором расстоянии от поверхности облучаемого материала. Это расстояние тем больше соответствует пробегу частицы, чем тяжелее частица и чем выше ее заряд. При равных энергиях пробеги тяжелых заряженных частиц на 2—3 порядка меньше, чем пробеги электронов. [c.358]

Можно показать далее, что обычный пучок рентгеновских лучей с мощностью дозы 50 рад/сек и максимальной энергией кванта 1 Мэе эквивалентен кратковременному скачку температуры 10 °К. При воздействии таким пучком в течение нескольких минут облученному объему сообщается количество энергии, действие которой сравнимо с эффектом впрыскивания сильного реактива, при котором концентрация его ориентировочно достигает 10-= М. [c.10]

Состав продуктов превращения иона перхлората и выходы продуктов его превращения зависят от концентрации хлорной кислоты [1, 2, 3]. При концентрации хлорной кислоты ниже 4М (у-лучи °Со 2]) или 6М (рентгеновские лучи с максимальной энергией 60 кэв [3]) наблюдается образование только понов хлората (основной продукт) и хлора. При более высоких концентрациях кислоты появляется двуокись хлора. Ее образование в концентрированных растворах кислоты было также отмечено в работах [4, 5]. [c.156]

При бомбардировке антикатода электронами большой энергии из атомов элемента, нанесенного на антикатод, вырываются электроны даже с самых близких к ядру орбит. На освободившиеся при этом места переходят электроны с более удаленных орбит. Такие переходы сопровождаются излучением рентгеновских лучей, обладающих наибольшей частотой и наименьшей длиной волны среди атомных спектров. Рентгеновские спектры состоят из нескольких серий. Переход электронов на ближайшую к ядру орбиту сопровождается излучением так называемой /(-серии, на вторую орбиту — излучением L-серии, на третью орбиту — уИ-серии и т. д. (рис. 10). Каждая серия состоит из многих линий. Так, в /С-серии переход со второй орбиты на первую дает линию /С, с третьей на первую —/< 3, с четвертой на первую — Кг и т. д. Возбуждение К-, L- и М-серий рентгеновских спектров показано на рис. 10. В каждой серии есть граничная — максимальная — частота, отвечающая захвату свободного электрона соответствующей орбитой. Эти максимальные частоты особенно просто связаны с атомным номером элементов Z, например, максимальная частота в /С-серии ч- тлл = R Z — 1)2, где R — постоянная величина, определенная задолго до появления планетарной [c.27]

Мрад/с. Установка оборудована защитными экранами для поглощения электронов больших энергий и рентгеновских лучей в процессе ее эксплуатации. Она заключена в камеру размером 2,4X3,6X3,9 м, имеющую лабиринтный вход. Образующийся при ионизации воздуха электронами озон удаляется вентиляционной системой, обеспечивающей полный обмен воздуха в камере за 40 с. Для эффективного использования энергии излучения провод с полиэтиленовой изоляцией многократно проходит по роликовому устройству, пересекая пучок электронов дважды (огибая ролик сверху и снизу). Специальное устройство перемещает провода через все участки конического пучка электронов с максимальной плотностью по оси конуса. При этом обеспечивается получение изоляцией на всех участках одинаковой поглощенной дозы излучения. Экранирующий эффект токопроводящей жилы устраняется конструкцией роликов, предусматривающей некоторое вращение провода вокруг своей оси. Провода большого сечения, при облучении которых трудно осуществить подобный поворот, заправляются через каждую пару роликов в виде восьмерки, что позволяет равномерно облучить всю поверхность провода. Для охлаждения провода применяется сухой очищенный воздух. [c.203]

Для получения практического эффекта использования заряженных частиц для процессов сушки требуется максимально ослабить связи полярных молекул с молекулами вещества. И если вблизи полярной молекулы будет двигаться заряженная частица, она сравнительно легко вырвет молекулу из вещества. Следовательно, в таких условиях молекула с большим дипольным моментом легко адсорбируется на отрицательно активной молекуле или на ионе. Таким образом, если только в окрестности дипольной молекулы имеется соответствующая заряженная частица, то в результате их взаимодействия образуется новое соединение — комплексная молекула. Эта комплексная молекула может быть унесена потоком движущегося воздуха (в который могут входить активные молекулы) из объема сушилки либо может распадаться на отдельные более мелкие частицы и затем выбрасываться из объема потоком газа. Все это говорит о том, что в присутствии заряженных частиц процесс обезвоживания может протекать более интенсивно, что и подтверждается рядом проведенных экспериментов. Что касается использования этих положений в конкретных условиях, то эта задача решается в каждом отдельном случае в зависимости от природы высушиваемого вещества и природы растворителя. Рассмотренные явления справедливы не только для процесса сушки, а имеют общее значение. Изменения в макромолекулах под действием ионизированного излучения наблюдаются и в полимерах [44], где обнаруживается заметное изменение физико-химических свойств при слабо выраженном химическом превращении. При действии ионизированного излучения, под которым понимают рентгеновские лучи, -излучение, поток электронов, протонов, дейтронов, а-частиц и нейтронов, наблюдаются такие процессы в полимерах, как сшивание молекулярных цепей, деструкция и распад макромолекул с образованием летучих продуктов и молекул меньшей длины (вплоть до превращения полимеров в вязкие жидкости) и ряд других изменений. Все эти процессы, как правило, могут протекать одновременно, но скорости соответствующих изменений обусловливаются химической природой полимеров и определяют суммарный эффект изменения свойств полимеров в результате излучения. Как показывают исследования, радиационно-химические эффекты в полимерах, по-видимому, не зависят от типа радиации, а определяются главным образом химическим строением полимера и количеством поглощенной энергии. [c.176]

Ядро, возбужденное за счет поглощения мессбауэровского у-кванта, переходит в основное состояние путем испускания либо у-лучей, либо конверсионных электронов и рентгеновских квантов. Энергии рентгеновского и гамма-излучения, с которыми приходится иметь дело при мессбауэровских экспериментах, колеблются от 3,4 кэв (рентгеновское -излучение 1 5п) до приблизительно 200 кэв (до настоящего времени максимальная энергия перехода, на котором наблюдался эффект Мессбауэра, равняется 155 кэв). Для регистрации этих излучений применяются детекторы различных типов. [c.105]

При падении ультрафиолетового света или рентгеновских лучей на металлы наблюдается эмиссия электронов этими металлами. Электроны испускаются с различными скоростями, но при действии монохроматического излучения наблюдается некоторый максимум, зависящий от частоты излучения, причем большая часть электронов движется со скоростью, немного меньшей, чем максимальная скорость. Найдено, что кинетическая энергия, соответствующая максимуму скорости, дается уравнением [c.38]

У некоторых радиоактивных изотопов, например у изотопа железа Ре с периодом полураспада 4 года, радиоактивный распад заключается в захвате -электронов ядром, а не в эмиссии р-частиц. Г-захват может вызывать как образование характеристического мягкого рентгеновского Г-излучения, так и эмиссию электронов Ожё, тоже обладающих низкой энергией. В измерениях такого излучения применяется в основном та же методика, что и для мягких Р-лучей. Здесь имеется только одно существенное отклонение. Массовый коэффициент поглощения мягких рентгеновских лучей пропорционален примерно четвертой степени атомного номера поглощающего вещества, в то время как в случае р-излучения этот коэффициент почти не зависит от атомного номера. Таким образом, если требуется максимальная проницаемость для рентгеновских лучей, то применяют окна из веществ, обладающих минимальным атомным номером. На практике таким веществом обычно является бериллий. Промышленностью выпускаются специальные счетчики Г.—М. для рентгеновских лучей, обладающие квантовой эффективностью в области 1,5А порядка 70—80%. [c.188]

Энергия радиации от рентгеновского генератора распределена в некоторой области значений вплоть до максимума, соответствующего эффективному ускоряющему напряжению. Однако максимальная эмиссия всегда наблюдается при более низкой энергии, чем номинальная оценка энергии по напряжению. В противоположность этому изотопные источники испускают гамма-лучи одного или нескольких дискретных значений энергии. [c.298]

Величину ЛПЭ рассчитывают с помощью формул тормозной способности. В случае рентгеновских и у лучей вторичные электроны имеют энергию, изменяющуюся от некоторого максимального значения до нуля. Обычно вычисляют среднее значение ЛПЭ или находят полное распределение величин ЛПЭ. [c.23]

Полимерные материалы очень часто подвергаются воздействию рентгеновских и у-лучей в виде тонких пленок и пластинок. При этом необходимо учитывать характер распределения вторичных электронов, посредством которых эти виды излучения передают свою энергию облучаемой среде. Согласно данным теории (69, 74] в тех случаях, когда поток квантов, обладающих высокой энергией, выходит из одной среды через некоторую поверхность раздела в другую среду, которая отличается от первой величиной атомного номера, отношение числа первичных квантов к числу вторичных электронов во второй среде быстро меняется вплоть до глубины, равной максимальному пробегу вторичных электронов в этой среде. Вместе с тем, быстро изменяется плотность потока вторичных электронов, а следовательно, и величина дозы в отдельных точках пограничного слоя. Когда толщина слоя второй среды становится больше максимального пробега вторичных электронов, достигается состояние, которое принято называть [c.46]

Мэв 2,32 иона/100 эв. С. Таймути и др. [141] определили выход СеЗ+ для -у-излучения Со и быстрых электронов энергий 1, 8, 10, 18 и 24 Мэв. Было показано, что для этих энергий в пределах экспериментальной ошибки 0(Се +) равен 2,5 иона/100 эв. Согласно [132], 0(Се +) для рентгеновских лучей с максимальной энергией 200 кэв равен 3,15 иона/100 эв. Однако по данным М. Лефора [138], 0(Се +) для рентгеновских лучей с энергией 10 и 8 кэв равен 2,7 и 2,9 иона/100 эв, соответственно. Согласно [143], 0(Се +) в случае [З-излучения трития равен 2,84 иона/100 эв. [c.361]

Если вся энергия электрона поглощается за одно столкновение, происходит максимальная передача энергии и энергетический спектр ограничивается со стороны коротких длин волн величиной Ямиш а соответствующая энергия рентгеновских лучей будет равна энергии зонда Eq. Интенсивность спектра растет с увеличением Z и Е, при этом спектр смещается в сторону коротких длин волн. [c.221]

Мотт и Герни [2П показали, что для термического освобождения электрона из /-центра в галогенидах щелочных металлов нужна энергия порядка 1,9 эв. Поэтому время, в течение которого электрон остается в /-центре, должно при комнатной температуре быть равным примерно 10 сек, если для частотного фактора принимается максимальное значение, а именно 10 сек . Следовательно, если бы /-центр мог разлагаться только термическим путем с переходом электрона в зону проводимости, то при комнатной температуре нельзя было бы ожидать обесцвечивания кристаллов. Тем не менее в кристаллах, окрашенных путем облучения рентгеновскими лучами, часто наблюдается [60] заметное обесцвечивание при температурах [c.113]

При достаточно совершенной кристаллической структуре объекта на электронограмме будут присутствовать не только точки (результат упругого рассеяния и дифракции электронов от точечного источника), но и дополнительная сложная картина светлых и темных поле (результат дифракции электронов пучка, претерпевших неупругое рассеяние в объеме объекта при малых потерях энергии. Интенсивность рассеяния электронов максимальна в направлении падающего пучка и с увеличением угла рассеяния а резко уменьшается. Пусть где-то внутри кристалла находится источник диффузно рассеянных электронов. В направлении ti и 2 рассеянные электроны встречают плоскости HKL кристалла, от которых отражаются в соответствии с законом Вульфа— Брегга. В связи с тем, что интенсивность диффузно рассеянных электронов, в направлении ai меньше, чем в направлении 2 (поскольку а <Са2), интенсивность отраженных лучей А/г>A/i. Следовательно, добавление к интенсивности фона [-fA/2 в направлении ai больше, чем убыль интенсивности —А/ь и, наоборот, убыль интенсивности —Д/2 в направлении 2 больше, чем добавление +A/i- В итоге в определенных направлениях должна возникать избыточная интенсивность фона, а в других недостаток интенсивности (рис. 20.31). Эти направления соответствуют образующим конусов, осью которых является нормаль к отражающим плоскостям HKL и HKL, и угол при вершине равен (180°—2 ). Геометрия дифракции электронов, источник которых располагается внутри самого кристалла, та же, что и геометрия псевдо-Косселя для дифракции рентгеновских лучей (см. гл. 9). В связи с малостью углов О пересечения конусов с плоскостью экрана или фотопластинки в случае дифракции быстрых электронов картина имеет вид прямых линий (вместо гипербол при рентгеновской дифракции). Картины линий Кикучи очень чувствительны к изменению ориентировки кристалла. Как видно на рис. 20.31,6, след отражающей плоскости точно проектируется посередине расстояния между соответствующими темной и светлой линиями Кикучи и представляет собой гномоническую [c.474]

Двоякое поведение жидкой воды следует также из большого числа других экспериментальных данных. Так, зависимость плотности воды от температуры и понижение температуры максимальной плотности жидкости с возрастанием давления можно хорошо объяснить, если учесть возможность самоперехода объемной структуры воды в более плотную форму. Таким же образом вызываемые давлением разрушения объемной структуры с образованием в жидкости менее плотных компонентов можно объяснить влиянием температуры на вязкость воды, находящейся под высоким давлением [33]. Данные по поглощению ультразвука водой также согласуются с развитыми представлениями о пребывании воды в виде двух отличающихся по состоянию жидкостей. Минимум, наблюдаемый при 55° на кривой поляризуемость электрона — температура, объясняется термическим разрушением структурных пустот и степенью заполнения этих пустот ближайшими молекулами воды [35]. Кроме этого, близкие значения энергии активации диэлектрической релаксации, ламинарного потока и самодиффузии (4,6 ккал/люль) также позволяют предположить, что лимитирующей стадией для всех этих процессов является разрушение структуры [36]. Количественная обработка такого двойственного поведения воды дает возможность определить степень разрушения водородных связей, которая меняется в зависимости от выбранной модели от 0,1 до 70% при 0° [37]. Очевидно, эти величины относятся к различным моделям или к различным степеням разрушения водородных связей. Как следует из данных по дисперсии рентгеновских лучей, многие физические свойства воды, которые свидетельствуют о ее существовании в двух жидких состояниях, можно объяснить, используя существенно отличающиеся друг от друга модели [29, 38]. Следовательно, точное определение природы менее связанного плотного состояния воды представляет значительную трудность, [c.15]

Растворение кислорода или воздуха в воде заметно повышает как начальную скорость образования перекиси водорода, так и ее стационарную концентрацию при облучении рентгеновскими лучами вместе с тем присутствие кислорода не оказывает заметного влияния на результаты бомбардировки ь.-луча-ми [92]. Джонсон, Шолс и Вейс [99] сообщили, что в присутствии кислорода число молей перекиси водорода, образующейся в начальном периоде при рентгеновском облучении в расчете па единицу поглощенной энергии, не зависит от pH в интервале 1—12 и что скорость образования перекиси резко падает при потреблении всего кислорода. С другой стороны, Луазлёр [100] сообщил, что снижение pH увеличивает образование перекиси водорода под действием рентгеновских лучей. В последних работах [92] сообщалось, что при рентгеновском облучении льда, приготовленного из насыщенной кислородом воды, количество перекиси водорода, образующейся на единицу поглощенной энергии, падает с понижением температуры в интервале от О до — 116° и при температуре ниже — 116° перекись вообще не обнаружена. Вода, насыщенная кислородом при 0°, образует значительно больше перекиси водорода, чем лед при этой же температуре, и выход перекиси возрастает с повышением температуры до 20°, т. е. до максимальной из изученных температур. Для а-излучения этого влияния температуры не обнаружено, но все же было показано заметное различие в выходе перекиси водорода при переходе воды в лед. Выше мы уже останавливались на начальных реакциях, которые были приняты для ионизированных молекул и электронов. Если присутствует также растворенный кислород, то за начальную реакцию принимается следующая [c.63]

Исследования многих авторов показали, что 0(Ре +) явля- ется постоянной величиной в весьма широком диапазоне энергий рентгеновского и у Излучений и быстрых электронов. Д. Кормак и др. [34] нашли, что отличия в величине 0(Ре +) для у-излучения Со ° и рентгеновского излучения с энергией 23 Мэв лежат в пределах экспериментальной ошибки. Аналогичные результаты были получены В. Синклером и Р. Шалеком [39]. Однако последние обнаружили, что 0(Ре +) для рентгеновских лучей с максимальной энергией 200 кэв несколько ниже (14,4 иона/100 эв). Разницы в величинах 0(Ре +) для рентгеновских лучей с максимальной энергией 180 кэв и 23 Мэв не наблюдали Г, Фриц-Ниггли и Дж. Шмидлин [49]. А. Сваллоу 50] получил значение 0(РеЗ+) = 14,6 иона/100 эв для рентгеновских лучей с максимальной энергией 220 кэв. [c.346]

Некоторое доказательство образования ионов Н в шпорах недавно было представлено Д. Смитом и У. Стевенсом [11]. Эти авторы исследовали радиолиз нейтральных водных растворов диэтилацеталя под действием рентгеновских лучей с максимальной энергией 50 кэв. Диэтилацеталь очень легко гидролизуется в присутствии ионов Н+ [c.12]

Поэтому следовало ожидать, что в том случае, если в шпорах действительно имеет место реакция (5), то при достаточно высоких концентрациях диэтилацеталя выход ацетальдегида должен быть равен начальному выходу радикалов 1 ОН. Так это и оказалось. 11ри концентрациях диэтилацеталя, равной или превышающей 4-10 М, выход ацетальдегида достигает предельного значения около 2 молек/ЮО зв. Рентгеновские лучи с максимальной энергией 50 кэв имеют величину ЛПЭ, равную примерно 0,15 эв/А. По данным [12, 13], начальный выход радикалов ОН для этого вида излучения равен 1,5—2,0. [c.13]

Интересно познакомиться с более современными данными измерений физической адсорбции, расширившими исследования Брунауэра и Эммета. Адсорбционные изотермы и получаемые на основании их термодинамические величины, так же как и прямые калориметрические измерения теилот адсорбции, послужили материалом для открытия заметной степени неоднородности всех тех поверхностей, для которых характерны типичные изотермы БЭТ. Превосходным подтверждением первоначальных идей Ленгмюра, получивших развитие в работах Хилла [1] и Хэлси [2], было установление фактов, что в случае энергетически однородной поверхности изотермы, получаемые при температуре жидкого азота, обнаруживают ступенчатый ход, соответствующий последовательным слоям физически адсорбируемых газов, таких, как аргон, криптон и азот, а не гладкий сигмоидный, характерный для исследований по БЭТ. Здесь следует упомянуть о прекрасных и трудных измерениях, проведенных Орром [3] в лаборатории Ридиела с кристаллами хлористого калия, тщательно расщепленными для получения большой однородной поверхности. Начальное снижение теплоты адсорбции указывало на присутствие участков с более высокой энергией, но далее при заполнении значительной части монослоя наблюдалось постоянство теплоты адсорбции и повышение до максимального значения при завершении монослоя, причем оба последних наблюдения впервые охарактеризовали поведение однородной непористой поверхности при физической адсорбции. После исследований Орра такие же явления были описаны в работах Родина [4] при адсорбции газов на различных поверхностях монокристаллов и в многочисленных современных работах с графитизированной сажей. В процессе графитизирования сажи при последовательно повышающихся температурах (1000, 1500, 2000 и 2700°) обнаруживается изменение от гетерогенной поверхности исходной сал<и к поверхности, замечательной своей гомогенностью при изучении не только с помощью рентгеновских лучей и электронного микроскопа, но и по кривым диффе- [c.13]

Изотоп Z распадается с испусканием -частиц, переходя преимущественно в первое возбужденное состояние нуклида (Z -Ь 1) . -Ветвь малой интенсивности с максимальной энергией 0,9 Мае приводит непосредственно в основное состояние нуклида (Z+i) . Изотоп (Z -Ь 2) , распадаясь полностью путем захвата электрона с К-обо-лочки, переходит в первое возбужденное состояние изотопа (Z -Ь 1) . Образцы двух радиоактивных нуклидов исследуют методом совпадений с помощью сцинтилляционных счетчиков с кристаллами антрацена ( j) и Nal (Сг). Образцы помещают в определенном положении между двумя счетчиками и при всех измерениях вводят между образцом и детектором (С г) медную пластину толщиной 0,5 г/сж для поглощения -частиц, испускаемых изотопом Z , и характеристических рентгеновских лучей ЛГ-оболочки изотопа (Z -Ь 1). Получены следующие результаты [c.446]

Рис. 7.7. Рентгеновский спектр мелкой гранулы эноцита (А) и аморфной гранулы жировой клетки ( ). По оси абсцисс-энергия рентгеновских лучей, по оси ординат-число регистрируемых импульсов на канал. Амплитуда максимального пика-256 импульсов. Видны пики, характерные для железа, меди, кальция, фосфора и хлора (А) и меди, серы и хлора ( ). Пик меди происходит из сетки, пик серы, по-видимому,- из гранулы, а пик хлора-из заливочного полимера.

Предыдущий пункт приводит прямо к обсуждению минимально возможного размера зонда для рентгеновского анализа. Для каждого типа источника и напряжения, как детально показано в гл. 2 (рис. 2.16), для любого заданного размера зонда существует максимальное значение тока. Для обычных источников из вольфрама ток зонда изменяется пропорционально диаметру луча в степени 8/3 И имеет при 20 кВ типичные значения Ю А для зонда диаметром 20 нм (200 А), 10 А — для 100 нм (1000 А) и 10 А —для 1000 нм (10000 А). В спектрометре с дисперсией по энергии три помощи детектора диаметром 4 мм, находящегося на расстоянии 1 см от образца из чистого никеля, можно получить скорость счета около 10 имп./с для угла выхода 35° при диаметре зонда 20 нм (10 А) и 100%-ной квантовой эффективности. Как следует из рис. 5.33, скорость счета 10 имп./с является слишком высокой для реализации максимального энергетического разрешения, так что оператор должен либо отодвинуть детектор, уменьшить постоянную времени спектрометра с дисперсией по энергии, либо уменьшить ток зонда, перейдя к пятну меньшего размера. С другой стороны, соответствующая скорость счета для спектрометра с дисперсией по длинам волн составляла бы около 100 имп./с, что слишком мало для практического использования. Для массивных образцов (толщиной более нескольких микрометров) пространственное разрешение при химическом анализе не улучшается при использовании зондов с диаметром значительно меньше 1 mikm, поскольку объем области генерации рентгеновского излучения определяется рассеянием и глубиной проникновения электронов луча, а не размером зонда. Это демонстрируется на рис. 5.54, где показана серия расчетов рассеяния электронов и распределения генерации рентгеновского излучения, выполненных по методу Монте-Карло для зонда диаметром 0,2 мкм и гипотетического включения ТаС размером 1 мкм в матрицу пз Ni — Сг. Легко видеть, что траектории электронов и, следовательно, область генерации рентгеновского излучения, особенно при высоком напряжении, заметно превышают 1 мкм или 5- кратный диаметр зонда. Предельное значение диаметра зонда при исследовании таких образцов ниже нескольких сотен нанометров, поэтому полный анализ можно выполнить при форсированпи тока зонда до 10 нА и использова- [c.262]

Если исследуемый материал можно приготовить в виде пленок толщиной в несколько микронов, как например вирусы, то удобно пользоваться рентгеновыми лучами с большей длиной волны (1—10 А), так как с помощью сравнительно простой аппаратуры их можно получить достаточно большой интенсивности. Кроме того, использование этих луч ей дает значительные преимущества для последующих вычислений, поскольку они могут быть получены практически монохроматическими. Волны длиной 1,54 4,15 и 8,32 А (см. табл. 2) были выбраны, исходя из указанных соображений. Рентгеновы лучи такой длины волны теряют половину своей энергии при прохождении через слой воды толщиной 695, 34,6 и 4,9 мк соответственно. Более проникающее излучение можно получить с помощью обычной рентгеновской трубки, применяемой в рентгенотерапии и дающей целую полосу длин волн. Если известно максимальное напряжение, приложенное к трубке, то наиболее короткая из испускаемых ею волн может быть определена при помощи соотношения [c.12]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология