Динод коэффициент вторичной эмиссии

Устройство фотоумножителей и их характеристики. Фотоумножитель состоит из светочувствительного катода и ряда вторичных эмиттеров (динодов), расположенных так, чтобы наибольшее число фотоэлектронов, испущенных эмиттером, достигло следующего эмиттера. Эмиттеры изготавливаются из материала с большим коэффициентом вторичной эмиссии, а их форма и расположение задаются выбранным способом фокусировки и ускорения электронов. И то и другое обычно осуществляется с помощью электростатического поля. Оно создается в результате приложения к каждому эмиттеру последовательно возрастающего положительного потенциала. Иногда для фокусировки электронов применяется комбинация электрического и магнитного полей. В последние годы этот метод фокусировки как более громоздкий используется редко. На рис. 12.24 приведена схема, поясняющая устройство и действие фотоумножителя. [c.319]

Электроны, выбитые из катода, попадая на динод, выбивают некоторое количество вторичных электронов. Количество вторичных электронов, выбиваемых из динода одним электроном, характеризуют коэффициентом вторичной эмиссии а. Коэффициент умножения определяется количеством динодов п и коэффициентом вторичной эмиссии х=а". Однако не все выбитые электроны достигают анода, и поэтому общее усиление ФЭУ составляет лишь некоторую часть коэффициента умножения j.. [c.500]

Электронный умножитель для измерения исключительно малых ионных токов применяется уже давно [101], однако очень жесткие требования к коэффициенту усиления и максимальному темповому току умножителя в присутствии различных газов затрудняют его широкое применение из-за нестабильности коэффициента вторичной электронной эмиссии поверхностей динодов. В процессе работы и после напуска атмосферного воздуха в манометрический преобразователь с умножителем чувствительность его снижается и для ее восстановления требуется прогрев умножителя до 450° С. [c.157]

Дробовой шум обусловлен статистикой отдельных импульсов в детекторах при детектировании фотонов (разд. 7.4.1) и источниками темнового тока. Дополнительный шум появляется из-за статистики внутреннего умножения. В случае если М и а% представляют собой среднее значение и дисперсию коэффициента усиления соответственно, то этот эффект можно оценить [36, 44] как увеличение среднего дробового шума в (1 -Ь раз. Дисперсию ст- , в современных фотоумножителях уменьшают путем добавления ОаР в состав первых динодов, что дает коэффициенты вторичной эмиссии в пределах от 30 до 50, т. е. в 20 раз больше, чем у ранее использованных материалов [40]. В случае работы микроканальных пластии при насыщении усиления получают сг- ), сравнимую с величинами, которые дают современные фотоумножители [43]. [c.525]

Коэффициент умножения электронов — отношение числа электронов, вьшетевших с фотокатода, к числу электронов на выходе ФЭУ. Этот коэффициент равен произведению коэффициента вторичной электронной эмиссии на число динодов. [c.71]

Детектирование ионов посредством электронного умножителя основано на эмиссии вторичных электронов в результате столкновения частицы, обладающей определенной энергией, с соответствующей поверхностью. Количество вторичных электронов можно увеличить при бомбардировке ими нескольких последовательных поверхностей. Существуют непрерывные динодные умножители и системы дискретного типа. Дискретный динодпый умножитель состоит из 12-20 бериллиево-медных динодов, связанных посредством резистивной цепи. Непрерывные системы или канальные умножители состоят из покрытой свинцом изогнутой воронкообразной трубки. Напряжение, прикладываемое между концами трубки, создает непрерывное поле по всей ее длине. Вторичные электроны ускоряются в трубке, постоянно сталкиваясь с внутренней Степкой. Типичный коэффициент усиления электронного умножителя составляет 10 . Ток, протекающий через электронный умножитель, усиливается и оцифровывается для последующей обработки системой обработки данных. [c.264]

Другие проблемы, возникающие при использовании электронных умножителей, связаны с тем, что коэффициент усиления для различных видов ионов неодинаков вследствие того, что эффективность эмиссии вторичных электронов из первого динода зависит от массы, заряда, электронной конфигурации и энергии ионов. Халл (1969) использовал общепринятое предположение, что коэффициент усиления обратно пропорционален квадратному корню из массы падающих частиц. Однако следует отметить, что при высоких напряжениях, которые используются для ускорения ионов в масс-спектрометрах с искровым источником ионов, эмиссия вторичных ионов нелинейно зависит от перечисленных факторов, причем в основном эти зависимости недостаточно хорошо изучены (Каминский, 1965 Гоффект и др., 1966). По-видимому, сканирование масс-спектра или переключение пиков (см. ниже) путем измерения магнит- [c.145]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология