Схема факела

Рис. 15. Схема факелов форсунок низкого давления

Сравнение принципиальных особенностей форсунок различных типов, в частности форсунок низкого давления, облегчается сравнением схем-факелов горения. На рис. 28, а показана схема факела прямоструйных форсунок, в которых даже при напоре-воздуха 6—7 кн м (600—700 мм вод. ст.) на расстоянии [c.98]

Фиг. 13-5. Схема факела свечи.

Рпс. 6-6. Схема факела вихревой горелки. [c.124]

Рис. 10-2. Схема факела жидкого топлива.

Рис. 2-1. Схема факела однородной смеси

Рис. 6-21. Схема факела однородной смеси а — прямоструйный факел, б — обращенный факел

Описанная схема факела струи находится в хорошем соответствии с ре- [c.39]

Советский инженер Нейман первый высказал предположение о том, что факел замыкается на землю или на другую точку высокочастотного контура ёмкостным током [2177]. Высокочастотный дуговой разряд, возникающий при поджигании факела между проводом с высоким напряжением и поджигающим изолированным металлическим стерженьком, поддерживается через ёмкость поджигающий стерженёк — земля. После разрыва поджигающей дуги горящий факел представляет собой ионизованный объём газа, обладающий некоторой ёмкостью по отношению к земле. Ионизация воздуха в горящем факеле поддерживается благодаря ёмкостному току, проходящему через эту ёмкость на землю. Эквивалентную схему факела можно поэтому представить схемой рисунка 292. На этом рисунке через У обозначено омическое сопротивление ионизованного газа в пламени факела. С — ёмкость факел — земля, О — точка возникновения факела. [c.654]

Рис. У-8. Схема факела горения одиночной турбулентной струи.

Схема факела горения одиночной турбулентной струи показана на рис. У-8. Он состоит из трех основных зон зоны воспламенения фронта горения (собственно пламени) Стг и зоны догорания 1д. [c.164]

Рис. 2. Схема факела в турбулентной газовоздушной струе.

Рассмотрим схему факела (рис. 2), развивающегося при горении в турбулентной газовоздушной струе. В факеле можно разграничить три области, каждая из которых имеет свои характерные особенности. [c.194]

Рис. 292. Эквивалентная схема факела.

Фиг. 1. Схема факела, распыла, создаваемого диском, частично погруженным в жидкость

II. Расчетные схемы факела [c.8]

Для получения удовлетворительной эффективности смешения чаще всего прибегают к способу сжигания, промежуточному между кинетическим и диффузионным до подачи в топку горючий газ смешивают только в частью воздуха, необходимого для полного сгорания топлива (с первичным воздухом). Остальную часть ( вторичный воздух) подают отдельно, параллельным потоком. Схема факела, образующегося при такой организации процесса, показана на рис. 7.3. Смесь топлива с первичным воздухом 1 подается в топку через [c.162]

Фиг.У.12. Схема факела пламени на срезе трубы

В одной из зон (/), расположенных по обе стороны фронта, находятся газы — топливо и продукты сгорания, во второй II) — окислитель и продукты сгорания. На схеме факела (рис. 1-2) зона [c.13]

Рассмотрим диффузионное горение в области турбулентного смешения двух спутных плоскопараллельных потоков газа — топлива и окислителя. Схема факела аналогична изображенной на рис. 1-2 для ламинарного горения. Она отличается, однако, от ламинарной прямолинейностью фронта пламени. Это следует из приведенного ниже решения, но может быть, как об этом говорилось в предыдущем параграфе, обосновано простейшими соображениями размерности. [c.40]

Рассмотрим условия, при которых возможно стационарное горение на фронте пламени в плоскопараллельном свободном пограничном слое при смешении турбулентной газовой струи (топлива) с неподвижным воздухом (окислителем). Схема факела представлена на рис. 6-1. В соответствии с квазигетерогенной схемой явления примем, что на поверхности бесконечно тонкого фронта пламени протекает химическая реакция с конечной скоростью. Будем считать также, что поверхность горения наклонена под малым углом к оси х, что характерно для горения газа в струйном пограничном слое. [c.109]

Обращаясь к схеме факела на рис. 7-1, легко прийти к выводу, что наиболее вероятным будет расположение турбулентного фронта пламени внутри пограничного слоя — в области смешения, так как среди спектра значений скорости от О до обязательно найдется значение Ыф, удовлетворяющее закону В. А. Михельсона. Такое предположение было высказано впервые Г. И. Абрамовичем [Л. 1]. [c.139]

На рис. 15, в показана схема факела турбулентной форсунки. Испытания одной из таких форсунок, проведенные Оргэнерго-черметом [11], показали, что распыление струи жидкости оказывалось полным на расстоянии /1 + 4 = 100—200 мм от устья форсунки (при напоре воздуха 200—400 мм вод. ст.). Интенсивное завихрение и полное сгорание топлива наблюдались по [c.53]

Рис, 28. Схема факелов форсунок низкого давления а прямоструйные б — встречных потоков в — турбулентные / — зона интенсивного смешмвания топлива и воздуха II — зона неполного смешивания III — зона неиспользуемого воздуха 1 — участок крупного распыления — участок мелкого рлспыления з — догорание топлива 4 —продукты полного сгорания [c.99]

На рис. 28, в показана схема факела турбулентной форсунки. Испытания одной из таких форсунок, проведенные Укрэнергочер-7 [c.99]

Зоны топочного пространства. В сущности, все приведенные выще рассуждения об объеме и длине факела остаются формальными, хотя развитие факела и, в частности, его длина интересовали уже не одного исследователя [Л. 11 и 51]. Дело не только в чрезмерной примитивизации схемы факела, который в реальных условиях вынужденного потока развивается гораздо сложнее, но и в том, что на самом деле активная зона диффузионного факела представляет собой его поверхностную оболочку с весьма небольщой толщиной фронта горения. Поэтому ра спрос 11ранение тепловыделения на весь объем, занимаемый факелом, представляется столь же формальным приемом, как и отнесение этого тепловыделения к объему всей топочной камеры, значительная часть которой совсем не занята процессом горения. К таким частям топочного объема относятся зоны / и III, схематически показанные на фиг. 18-2. Самое горение может происходить только в зоне смесеобразования, т. е. в зоне II, которая сама делится фронтом горения на внутреннюю //д и наружную// . Первая заполнена смесью топливного газа с продуктами сгорания, вторая — смесью продуктов сгорания с воздухом. Для всей толщи фронта горения характерно соблюдение стехиометрических пропорций (в среднем по толще). Таким образом, если представлять себе фронт горения как некоторую поверхность, то она является поверхностью теоретического избытка воздуха (а=1).В связи с этим она является также и поверхностью ма1ксимально развиваемой температуры процесса при данной внешней теплоотдаче факела [c.188]

Рис. 9-6. Схема факела смеси газа с недо- иняется закону диффузионного статочным для горения количеством воз- горения. Таким образом, продуха. странство, занимаемое факелом,.

Схемы факелов на рис. 4-1 для наглядности выделения зон представлены не в масштабе. В действительности вследствие малых скоростей молекулярной диффузии и сравнительно больших скоростей газовых потоков факелы прцобретают сильно вытянутую форму. [c.75]

Сжигание газового топлива в топках паровых котлов. Кинетическое сжигание газового топлива в топках паровых котлов применяют сравнительно редко, потому что смесь горючего газа с необходимым для его полного сгорания воздухом дает в топочной камере слабо светящийся факел, имеющий невысокую излу-Рис. 7.3. Схема факела при сжигании чательную способность. Чтобы горючего газа, смешаииого с частью Интенсифицировать лучистый те-необходимого ДЛЯ горения воздуха плообмен в топке, добиваются [c.162]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология