Температура в ударной волне при одномерном

Пример 10-5. Одномерное течение сжимаемого газа. Градиенты скоростей, температур и давлений в стоячей ударной волне. Рассмотрим адиабатическое течение идеального газа через неравновесную область внутри канала постоянного поперечного сечения (рис. 10-4). Предположим для простоты, что профиль скоростей в канале является плоским. В неравновесной области течения скорость, температура и да- [c.309]

Можно показать [5], что в определенных условиях реализуется такой режим течения газа, при котором практически все изменения скоростей, температур и давлений происходят в пределах крайне узкой области пространства, называемой ударной волной (рис. 10-5). В указанных условиях принятые выше допущения о постоянстве поперечного сечения канала и о плоской форме профиля скоростей становятся излишними, поскольку совершенно очевидно, что решения уравнений сохранения в узкой области, которая представляет собой область резкого изменения скоростей, температур и давлений, должны быть одномерными (если, конечно, границы области, занимаемой ударной волной, перпендикулярны линиям тока). [c.309]

Задача заключается в том, чтобы, исходя из общих уравнений сохранения, сформулировать условия, при которых возможно существование ударной волны, и найти распределения скоростей, температур и давлений внутри нее. Данную задачу требуется решить в рамках предположения о стационарном одномерном течении идеального газа. Изменения величин ц, Я, и Ср с изменением температуры и давления при этом можно не учитывать. [c.309]

Схема детонационной волны. Детонация представляет собой явление самоподдерживающегося распространения ударной волны в горючих средах, при котором ударная волна повышает температуру среды и инициирует быструю химическую реакцию с выделением тепла. Часть этого тепла преобразуется в кинетическую энергию продуктов реакции за волной и тем самым идет на поддержание детонации. Модель одномерной стационарной детонации с передним ударным скачком и последующей зоной экзотермической химической реакции в гомогенной (односкоростной) среде разработана Я. Б. Зельдовичем, Д. Нейманом и [c.260]

Чрезвычайно показательно, что кинетическая модель реакции и описанное поведение системы в области атмосферных давлений и температур 1000 К в реальных условиях в значительной мере определяет гидродинамический механизм воспламенения и горения газа в детонационных волнах. Многочисленные экспериментальные наблюдения и теоретический анализ течения газа в зоне химической реакции, инициируемой нагревом газа за ударным фронтом плоской детонационной волны, показывают, что одномерная и стационарная схема течения в такой зоне неустойчива. На практике реализуется локально нестационарная и многофронтовая модель детонационного горения 1119, 1521, в которой термическое состояние ударно нагретого газа варьируется в достаточно широких пределах — от 900 до 3000 К вместо 1800 К, характерных для стационарной детонационной волны Чепмена — Жуге. Это изменение температуры обычно представляется в виде непрерывного распределения вдоль искривленного [c.305]

По сравнению с реагирующим потоком в ударной трубе пламена, стабилизированные на горелках, обладают очень важным преимуществом стационарности реакции. Ламинарный, плоский и одномерный поток, получаемый на плоской горелке, чрезвычайно удобен для кинетических измерений по всей длине зоны горения. Исследования, проведенные на плоских горелках на разных расстояниях от ее среза, показали, что обычная структура таких пламен может быть разделена по меньшей мере на три зоны зону предварительного подогрева газовой смеси, собственно зону реакции и зону сгоревших газов. Последние две зоны представляют наибольший интерес для кннетиков. Одномерный характер потока на расстоянии в несколько сантиметров от горелки, профиль температуры и скорости очень легко лоддаются проверке по сравнению с параметрами потока за волной в ударных трубах. [c.126]