Мультиплеты пространство

Изотопический спин I определяет число частиц в одном зарядовом мультиплете. Сильные взаимодействия элементарных частиц обладают свойством инвариантности относительно величины изотопического спина. Слабое и электромагнитное взаимодействия нарушают симметрию в изотопическом пространстве, поэтому изотопический спин перестает быть строгим квантовым числом. [c.810]

Это соотношение носит название правила интервалов Ланде. Как уже отмечалось в 7, постоянная мультиплетного расщепления А может быть обоих знаков, вследствие чего встречаются нормальные и обращенные мультиплеты. Из (19.4) следует также, что энергия расщепления не зависит от /И, что имеет простой физический смысл — энергия изолированного атома не может зависеть от ориентации его момента J в пространстве. Кратность вырождения уровня 8и по М равна 2У+1. Легко показать, что имеет место соотношение [c.205]

Унитарная симметрия элементарных частиц может рассматриваться как обобщение симметрии в изотопическом пространстве. Основой изотопической симметрии является инвариантность сильных взаимодействий относительно преобразований в пространстве изотопического спина. Близость масс изотопических мультиплетов, различающихся только значением гиперзаряда У, позволяет сделать предположение, что сильное взаимодействие состоит из собственно сильного взаимодействия и умеренно сильного взаимодействия. Собственно сильное взаимодействие допускает более высокую симметрию — унитарную симметрию элементарных частиц, которая включает в одну группу (супермульти-плет) элементарные частицы, относящиеся к разным значениям / и У. Умеренно сильное взаимодействие нарушает унитарную симметрию, снимая вырождение по массам внутри супермультиплетов. [c.811]

А трех мультиплетов, возникающих с основного терма а F Ti II, были обнаружены в нескольких звездных спектрах (С/). Все четыре линии возникают с очень низкого уровня В тех же самых мультиплетах более сильные линии других уровней, которые выше упомянутого лишь на несколько сотых эв, не наблюдаются вовсе это показывает, что в межзвездном пространстве атомы Т1II, безусловно, находятся только на самом нижнем энергетическом уровне. [c.70]

Одной из простых моделей, позволяющих оценить структуру и размеры сухих кластеров, а также характер их распределения в пространстве, является модель Дрейфюса [18]. В модели предполагается идеальная гибкость полимерных цепей. Единственным фактором, сдерживающим рост плотности скопления ионогенных групп (объединенных или нет в мультиплеты), являются физические размеры самих полимерных цепей. При условии наиболее плотной упаковки сегментов цепей в кластеры, сумма поперечных сечений всех цепей, выходящих радиально из кластера на расстоянии р от его центра, равна площади поверхности сферы с радиусом р (рис. 1.1). Используя это условие, Дрейфюс [18] нашел радиальное распределение ионогенных групп в кластере как функцию расстояния между ионами в ионной паре, числа диполей в мультиплетах и площади сечения сегмента полимерной цепи (рис. 1.2). Радиус кластера при этом может быть определен как такое значение радиальной координаты (/ о), при превышении которой концентрация ионогенных групп становится меньше некоторой пороговой величины с . Сравнивая расчетное значение / о с результатами экспериментов по малоугловому рентгеновскому рассеиванию, автор [18] нашел, что наиболее вероятным числом ионных пар в отдельном мультиплете является 2, а радиус сухого ионного кластера Го составляет 1-2 нм. [c.11]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология