Изотопический спин

Известен и ряд других зарядовых дублетов, отвечающих двум компонентам электрического вектора (называемого также изотопическим спином). Кроме того, как показывают данные таблиц, приведенных в последующих разделах, имеется ряд зарядовых триплетов — групп из трех частиц с весьма близкими свойствами, за исключением электрического заряда ( + 1, О и—1). Эти зарядовые триплеты можно считать тремя состояниями одной частицы с электрическим вектором 1, который может иметь компоненту +1, О и —1. Такой триплет образуют три пиона я+, лР, п (разд. 20.9). [c.596]

Изотопический спин I определяет число частиц в одном зарядовом мультиплете. Сильные взаимодействия элементарных частиц обладают свойством инвариантности относительно величины изотопического спина. Слабое и электромагнитное взаимодействия нарушают симметрию в изотопическом пространстве, поэтому изотопический спин перестает быть строгим квантовым числом. [c.810]

Внутренняя четность, изотопический спин, гиперзаряд, странность. Эти свойства стали известны не так давно и связаны с взаимодействием частиц их объяснение выходит за рамки данной книги. [c.37]

Изотопический спин. Зарядовая независимость ядерных сил приводит к предположению, что протон и нейтрон могут рассматриваться как два различных состояния одной частицы — нуклона. Поскольку в этом случае имеется всего два состояния, ситуация аналогична наличию двух спиновых состояний у электрона, и поэтому развитый для системы электронных спинов квантовомеханический формализм был использован для описания зарядового состояния нуклонов. Такая физическая характеристика называется изотопическим спином (Т), причем каждый нуклон имеет полный изотопический спин, равный /2, точно так же как полный спин электрона равен /2. z — компонента изоспина — может равняться либо -Ь /2, либо — /2 состояние -Ь /2 соответствует протону, а — /2 — нейтрону. Сложение вез торов изоспина выполняется вполне аналогично сложению обычных спинов. Система из двух нуклонов может, например, иметь полный изоспин 1 или 0. При Г = 1 изоспин может принимать значение 4-1 (два протона), О (протон и нейтрон) и —1 (два нейтрона) если Г = О, то может быть только О (протон и нейтрон). Следовательно, система, состоящая из протона и нейтрона, должна иметь [c.276]

В основном состоянии дейтрона, например, (простр.) симметрична (смесь 5-и сЛ-состояний), (спин) симметрична (спины параллельны), так что функция г) (изоспин) должна быть антисимметрична, т. е. Г = О (векторы изоспина антипараллельны). Низшее из энергетических состояний дейтрона, в котором спины нуклонов антипараллельны [а з (спин) в этом случае антисимметрична], есть, очевидно, низшее его состояние с Т = 1. Детальное описание концепции изотопического спина и ее приложений содержится в работах [1, 2]. [c.277]

Р и с. 2. Энергии позитронного распада (< р+) и разность энергий состояний с изотопическим спином Т п Т для ядер с нечетными 2 = 2к 1. [c.539]

Заметим, что вылет протонов с возбужденных уровней всех перечисленных изотопов с изотопическим спином Т = /з происходит с изменением изотопического спина АГ = 1, например 81 —> М + р, Г = 3/2, Г=0, Г = 1/2, поскольку энергии распада не хватает на то, чтобы конечное ядро возникало в возбужденном состоянии с изотопическим спином Т — [c.552]

В формулы (3) и (4) входит матрица плотности в общем виде (1). Подставим теперь выражения (2) для волновых функций, ограничиваясь сначала зависимостью от обычного спина. Изотопический спин будет введен дальше. Рассмотрим операторы V, которые могут иметь три вида спиновой зависимости [c.226]

Теперь нетрудно учесть влияние изотопического спина. Б симметричной относительно знака заряда теории этот спин может [c.228]

Таким образом кулоновское взаимодействие входит только при значении переменной изотопического спина, равном двум. Обменный член войдет с коэффициентом Уа по сравнению с прямым из-за обычного спина [ср. (11)]. [c.229]

Квазиклассической может являться только зависимость матрицы плотности от пространственных координат, другие переменные (механический и изотопический спин) всегда остаются существенно квантовыми. Поэтому мы будем сначала рассмат ривать только пространственную координату х и запишем матрицу плотности р, как р(д , х ). В стационарном состоянии матрица р(х, х ) удовлетворяет обычному квантовомеханическому урав-пению [2, 3] [c.235]

Здесь означает совокупность координат нуклона, т, е. его геО метрическую координату, механический и изотопический спин, а V — СОВОКУПНОСТЬ соответствующих собственных значений. [c.237]

Здесь р означает р -Ьр- . Симметричные силы, зависящие от изотопического спина, приводят к выражению [c.238]

Зарядовая независимость, изотопический спин, гиперонный заряд, странность — свойства элементарных частиц, ставшие известными в последнее время, — связаны с взаимодействием между частицами (рассмотрение этих вопросов выходит за рамки этой книги). [c.32]

Унитарная симметрия элементарных частиц может рассматриваться как обобщение симметрии в изотопическом пространстве. Основой изотопической симметрии является инвариантность сильных взаимодействий относительно преобразований в пространстве изотопического спина. Близость масс изотопических мультиплетов, различающихся только значением гиперзаряда У, позволяет сделать предположение, что сильное взаимодействие состоит из собственно сильного взаимодействия и умеренно сильного взаимодействия. Собственно сильное взаимодействие допускает более высокую симметрию — унитарную симметрию элементарных частиц, которая включает в одну группу (супермульти-плет) элементарные частицы, относящиеся к разным значениям / и У. Умеренно сильное взаимодействие нарушает унитарную симметрию, снимая вырождение по массам внутри супермультиплетов. [c.811]

Помимо обычных, разговорных , наименований элементарных частиц, которые приводятся в таблицах в колонке Частица , существует предложенная Чу, Гелл-Маном и Розенфельдом [6] символика мезонов и барионов, обеспечивающая группировку элементарных частиц по изотопическому спину и гиперзаряду. В табл. 36.2 и 36.3 приведены символы барионов и мезонов в зависимости от / и У, объединенных в унитарные супер-мультиплеты. Дополнительные обозначения, которые записываются в виде индексов у символа элементарной частицы, обеспечивают группировку частиц по значению четности и спина, а также связывают частицы, расположенные на одной траектории Редже [7]. Правила, по которым вводится индекс у символов барионов и мезонов, приведены в табл. 36.3. Например, протон и нейтрон, для которых / = /а." У= 1 — [c.812]

Основное место среди перечисленных в табл. 1 идентифицированных излучателей запаздывающих протонов занимают ядра с изотопическим спином Т = /г, X = 2к -г 2, N = 2к — I (к = 2—10), к числу которых относятся и уже упоминавшиеся Si иNe . Именно в этом ряду искал в свое время излучатели запаздывающих протонов Альварец [4, получение изотопов именно этого ряда с помощью ионов Не предлагалось Н. А. Власовым [26]. При р+-распаде таких изотопов и последующем испускании протонов [c.545]

Таким образом, уровни дочерних продуктов Р -распада, с которых происходит испускание запаздывающих протонов, принадлежат к числу метастабильных по соображениям сохранения изотопического спина — типа рассмотренных Я. Б. Зельдовичем [506] — и поэтому их ширина, по-видимому, не превосходит нескольких кэв. [c.552]

Здесь (71 и —операторы спина обоих нуклонов, Т1 и Тг —операторы их изотопического спина. Так как спин и заряд каждого нуклона могут принимать два значения, в системе из двух нукло нов может быть 16 волновых функций. Все эти функции следует выбирать антисимметричными относительно перестановки нуклонов. Мы выбирали волновые функции всегда в виде произведения трех множителей пространственного, спинового и зарядового. В 15 функциях антисимметричен один из трех сомножите лей, а в одной функции антисимметричны все три. Пространственную волновую функцию мы выберем в виде плоской волны. Так как потенциал оказывается почти постоянным и, во всяком случае, меняется очень плавно, пользование плоскими волнами для вычисления обменного интеграла, во всяком случае, здесь более оправдано, чем у атома, как это делал Дирак (см. [4]. 2). Благодаря плавному ходу плотности мы отбросили и поправку Вейцзекера на Уи. ((4], 12). [c.221]

Метод самосогласованного поля в приближении Томаса — Ферми можно вывести из уравнений Фока путем перехода к ква зиклассическому представлению матрицы плотности и гамиль-.тониана [1—3]. Такой переход может быть произведен для коор динатной зависимости матричных элементов, но не для спиновых переменных, так как спину ке отвечает никакая классическая величина. Интересно поэтому найти уравнения для матрицы плотности в том случае, когда силы, действующие между частицами, явно зависят от спина и от изотопического спина. [c.225]

Т1Т2) (815г) должна дать множитель — 9, а (Т1Т2) (8 ) (з А)— множитель —ЗА Единичная матрица в пространстве изотопического спина даст прямое взаимодействие с множителем 2, а обменное —с множителем — 1. Если при этом входит и обычный сиин, прямое взаимодействие исчезает, а обменное получает множитель — 3 или — 1 A [c.228]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология