Воспламенение в ударных волнах

В действительности, для воспламенения в ударной волне, помимо выполнения условия цепного взрыва, необходима также определенная скорость тепловыделения, соответствующая ограниченному времени для реакции. [c.341]

Таблица 36 Температура воспламенения в ударной волне

КИНЕТИКА ВОСПЛАМЕНЕНИЯ В УДАРНЫХ ВОЛНАХ [c.160]

Воспламенение в ударных волнах. Быстрое сжатие горючей смеси может произойти при распространении в ней ударной волны, которая образуется при резких изменениях давления (например, при разрыве диафрагмы, по обе стороны которой давление газов неодинаково). [c.147]

Возможность воспламенения в ударной волне и при адиабатическом сжатии необходимо учитывать при оценке взрывоопасности установок, в которых производится компримирование, а также в случае разрыва или быстрого открывания аппаратуры, содержащей горючую смесь (например, при разбивании вакуумированного сосуда в камере, заполненной горючей смесью, что, по-видимому, связано с нагреванием в отраженной ударной волне смеси, втекающей в разбитый сосуд). [c.147]

Остановимся более подробно на влиянии числа Нуссельта. В табл. 1.2 приведены значения /jgp, Т р (некоторая условная характеристика разогрева частицы, равная температуре перед ее увеличением на порядки) и значение бифуркационного параметра как функции от числа Ки. Отметим, что в экспериментах [10] по воспламенению в ударных волнах при тех же значениях г 1 мкм, Г = 1538 К, = 0.1 мс. [c.38]

Развитие современных методов регистрации быстро протекающих изменений состояния газа открыло возможность непосредственного наблюдения за развитием реакции и воспламенения в ударной волне. [c.340]

Таким образом, для алкано-воздушных смесей минимальная температура-воспламенения в ударной волне расположена в зоне значительно более высоких температур по сравнению с минимальными температурами воспламенения от изэнтропического сжатия. Это соответствует двум различным механизмам воспламенения — высокотемпературному в ударной волне и низкотемпературному от сжатия поршнем (как на рис. 248). [c.345]

Воспламенение в ударной волне. Сжатие в ударной волне приводит к практически мгновенному изменению состояния газа, увеличемию его плотности и температуры. Нагревание при сжатии в ударной волне гораздо больше, чем при аналогичном сравнительно мед-лен ном адиабатическом сжатии, описываемом адиабатой Пуассона. Абсолютная температура газа, сжатого сильной ударной волной, приблизительно пропорциональна давлению в волне. При медленном адиабатическом сжатии конечная температура пропорциональна давлению в степени, равной (у—1)/у, где у= Ср/С — отношение теплоемкостей при постоянных давлении и температуре для воздуха при комнатной температуре (у— —1)/ул 0,3. Поэтому ударное сжатие представляет собой наиболее мощный распространенный в природе и технике импульс сильного нагревания (кроме электрического разряда). [c.34]

Невозможность применения температуры воспламенения в условиях пламени связывают и с тем, что ...измеренные в обычных условиях температуры самовоспламенения отвечают периоду индукции от нескольких долей секунды до нескольких секунд. Между тем в обычном пламени... весь интервал температур от начальной до температуры горения оказывается пройденным за 10" сек [10, стр. 1118]. Указанное обстоятельство отмечается и в книге [129]. Это соображение, однако, снимается тем, что температура воспламенения в специальных условиях может быть определена и ири периодах ипдукции, соответствующих длительности пребывания газа в зоне пламени, например методом адиабатического сжатия или по воспламенению в ударной волне. Но с учетом зависимости температуры [c.177]

Оба исследования дали, таким образом, неправдоподобно низкие значения температуры воспламенения в ударной волне (до 120—130°), зна-чительно меньшие по сравнению с температурами воспламенения от сжатия поршнем, например, 546° С для смеси 2Нг+ Ог по опытам Фалька [74], и несравнимым с температурами сжатия, которые должны иметь место в детонационной волне даже при давлении в ударной волне, как в точке Ч.-Ж. При объяснении этих аномально заниженных температур воспламенения в ударной волне Штейнберг и Каскан [128] предположили, что в непосредственной близости от диафрагмы, где плоская ударная волна заведомо отсутствует и где условия осложнены отражениями ударных волн от боковых стенок трубы и друг о друга, нельзя применять и соответствующих плоской волне расчетных формул. Для элиминирования этих осложняющих и неподдающихся учету факторов авторы постави.ли опыты по воспламенению в ударной трубе так, чтобы диафрагма была отделена от секции с воспламеняемой смесью буферным столбом газа — смесью горючего с азотом. При помощи заслонки две секции трубы сообщались непосредственно перед разрывом диафрагмы. Основные измерения относились к воспламенению при отражении ударной волны от торца трубы, закрытого прозрачной пластиной. Необходимая для расчета состояния газа в прямой и отраженной ударной волне скорость распространения ударной волны непосредственно измерялась по сигналам фотоумножителей, регистрирующих моменты прохождения ударной волны мимо окон по отклонению луча шлирен-методом. [c.343]

Одним из наиболее убедительных экспериментальных доказательств правильности представления о том, что поджигание горючей смеси ударной волной представляет собой чисто тепловой эффект, является результат опытов Штейнберга и Каскана [1539], измерявших температуру самовоспламенения и темпе])атуру воспламенения в ударной волне смесей водорода с кислородом и пропана gHg с воздухом. Так, для смеси 2Н2 - + Оз они получили температуру самовоспламенения 760—740° К (при давлении 5—7,5 шпм) и температуру воспламенения в ударной волне 800° К. Температура воспламенения этой смеси адиабатическим сжатием, по данным различных авторов, составляет, 820—800° К. [c.510]