Адиабата Пуассона

Внутренняя энергия и энтальпия идеального газа зависят только от температуры, а его теплоемкости при постоянном давлении и объеме принимаются постоянными. Это обусловливает постоянство показателя изоэнтропы идеального газа к = с /с-, и дает возможность проинтегрировать дифференциальное уравнение изоэнтропного процесса, представив его в виде адиабаты Пуассона [c.114]

Уравнение адиабаты Пуассона есть частный случай уравнения политропы для идеального газа [показатель х соответствует п в уравнении (1.32)]. [c.30]

Подстановка T=pv R дает уравнение адиабаты Пуассона [c.29]

Уравнение (43.7), носящее название адиабаты Гюгоньо, при мало различающихся / и Ро и, соответственно, и и Ио в пределе переходит в уравнение адиабаты Пуассона [c.638]

Как видно из этого соотношения, искомая касательная к адиабате Гюгоньо вместе с тем является также касательной к адиабате Пуассона (в точке р , тангенс угла [c.639]

В точке Ч.-Ж. имеет место равенство скорости волны относительно сжатого газа О — и) и скорости звука в этом газе (сх), т. е. касание динамической адиабаты с адиабатой Пуассона для данного начального состояния (/>], 27,) [c.307]

Как видно из этого соотношения, искомая касательная к адиабате Гюгоньо вместе с тем является также касательной к адиабате Пуассона (в точке р , ь ), тангенс угла которой выражается формулой — = ур/у. Поэтому условие минимума скоро- [c.505]

Согласно уравнению адиабаты Пуассона, величина ( )ай фигурирующая во втором члене правой части (2.113), равна [c.255]

Уравнения (III—45) представлены на рис. 124. При ударе, несмотря на отсутствие теплообмена с внешним пространством, зависимость между давлениями и удельными весами не будет удовлетворять известному закону адиабаты непрерывных процессов или адиабате Пуассона. В этом случае наблюдается другая закономерность, вытекающая из второго и третьего уравнений системы (III—45) при исключении из них числа М [c.281]

Изоэнтропическое сжатие обратимо, поэтому результат сжатия по адиабате Пуассона не зависит от последовательности ведения процесса, а лишь является функцией начального и конечного давлений. [c.66]

Затем по адиабате Пуассона для состояния 1 определяется удельный объем Уз и по адиабате Гюгонио с центром (У2,Р2) — удельный объем Уз" [c.178]

Таким образом даже при неограниченном росте давления в ударной волне плотность газа сохраняет конечное значение. Это обстоятельство существенно отличает ударное сжатие от обратимого сжатия, например, по закону изэнтропы (адиабаты Пуассона). [c.76]

Система состоит из уравнения движения (1.1) в форме Эйлера, уравнения неразрывности (1.2) и состояния (1.3), которое запишем в виде уравнения адиабаты Пуассона р = Лр, где [c.10]

Учитывая уравнение адиабаты Пуассона, условие неразрывности потока на диафрагме (6.7) запишем [c.145]

Обобщенные переменные P,T,V будем полагать выбранными удачно , если хотя б один из обобщенных показателей адиабаты мало меняется в интересующей области изменения обобщенных переменных. В таком случае соотношения (2) можно приближенно проинтегрировать с получением обобщенных уравнений адиабаты Пуассона [c.42]

Ранее в работах [1,2] детально рассматривались три показателя изоэнтропы к, , S и была отмечена возможность аналогичного термодинамического анализа трех канонических показателей для других стандартных политропических процессов. Показатели изоэнтропы к, , 5 названы в [1] каноническими, поскольку каждый из показателей при переходе от идеального газа к реальному "сохраняет" вид записи уравнений адиабаты Пуассона в "своих" естественных координатах. В настоящей работе термин "канонический" по большей части подразумевается, так как здесь не обсуждаются конструкции "обобщенных" показателей (см. [3]). [c.20]

Воспламенение в ударной волне. Сжатие в ударной волне приводит к практически мгновенному изменению состояния газа, увеличемию его плотности и температуры. Нагревание при сжатии в ударной волне гораздо больше, чем при аналогичном сравнительно мед-лен ном адиабатическом сжатии, описываемом адиабатой Пуассона. Абсолютная температура газа, сжатого сильной ударной волной, приблизительно пропорциональна давлению в волне. При медленном адиабатическом сжатии конечная температура пропорциональна давлению в степени, равной (у—1)/у, где у= Ср/С — отношение теплоемкостей при постоянных давлении и температуре для воздуха при комнатной температуре (у— —1)/ул 0,3. Поэтому ударное сжатие представляет собой наиболее мощный распространенный в природе и технике импульс сильного нагревания (кроме электрического разряда). [c.34]

Закономерности сжатия в ударной волне принципиально отличаются от закономерностей изоэнтропи-ческого сжатия, описываемого адиабатой Пуассона. На рис. 21 изображена изоэнтропа 2 (адиабата Пуассона), имеющая одинаковое начальное состояние с адиабатой Гюгонио (касание в точке ро Уо). Видно, что ударная адиабата идет круче, чем изоэнтропа. В случае изоэнтропы бесконечно большое давление достигается при бесконечно малом удельном объеме. [c.65]

Точка касания принадлежит как прямой Михельсона, так и адиабате Гюгонио для продуктов, соответствующей полному выделению тепла. Состояния, отвечающие точкам, расположенным на касательной выще точки 2, будут описываться другими адиабатами, соответствующими меньщему выделению тепла, однако при бесконечно малом перемещении по прямой вблизи точки касания прямая отстоит от кривой на бесконечно малые второго порядка. Поэтому при таких перемещениях тепловой эффект реакции бесконечно мало отличается от теплоты реакции, соответствующей точкам на кривой Гюгонио. Следовательно, энтропия, увеличивающаяся по мере перемещения по прямой Михельсона от точки В и достигающая максимума в точке касания, при бесконечно малых перемещениях вблизи точки касания также не изменяется. Это значит, что в точке Жуге адиабата Гюгонио совпадает с адиабатой Пуассона, представляющей собой линию постоянной энтропии. Таким образом, прямая АВ является общей касательной для обеих адиабат. [c.69]

Динамическое сжатие представляет так жо, как сжатие по закону Пуассона, адиабатический процесс. Но в условиях динамического сжатия, связанного с резким изменением плотности и конечным смещением частиц газа, часть работы сжатия идет на преодоление сил вязкости и превращается в тепло. Поэтому динамическое сжатие, в отличие от Пуассоно-вского, представляет процесс необратимый, идущий с возрастанием энтропии. Таким образом, для адиабаты Пуассона справедливо dS = 0 8 = onst, а для адиабаты Гюгоньо > 0. [c.303]

В точке Ч.-Ж. нмеет место равенство скорости волиы относительно сжатого газа [D — и) и скоростдг звука л этом rano (с,), т. о. касание динамической адиабаты с адиабатой Пуассона для данного начального состояния (/),, г,) [c.307]

Свойства адиабат. Последующее изучение термодинамических соотношений проводится на плоскости Д (У, р) в квадранте (5 = О < У < оо, О < р < оо . Кривые 5 = сопз1 называются адиабатами (или адиабатами Пуассона, или изэнтропами). Адиабата, вдоль которой 5 = 5о, обозначается а(5о). Для каждого 5о из интервала (5, 5 ) рассматривается область (3(5о), определенная неравенством 5 > 5о ее границей является адиабата а(5о). [c.26]

При решении задач об изэнтропическом движении газа с относительно слабыми ударными волнами, когда изменением энтропии в ударных волнах нренебрегается, уравнения ударного перехода (4.12) и (4.13) остаются прежними, а вместо уравнения адиабаты Гюгонио (4.14) или (4.18) к ним добавляется уравнение адиабаты Пуассона S = So = onst. Последнее при [c.85]

Конденсация мон ет иметь место в том случае, когда парциальное давление одного нз компонентов смеси в процессе расширения становится больше давления насыщения этого компонента. Вообще говоря, нри больших степенях расширения должна последовательно происходить конденсация всех компонентов смеси, так как адиабата Пуассона dhxpldT = pj RT) неизбея но пересекается на р — )-диаграмме с кривой, описываемой уравнением Клапейрона — Клаузиуса и дающей зависимость давления насыщенного пара над плоской поверхностью от температуры. Согласно этому уравнению [c.312]

Критерий адиа-баты (или показатель степени адиабаты Пуассона) y = — -pj v- [c.23]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология