Пульсации скорости и температуры

Основной разностный метод обобщается в этом разделе на нестационарные задачи пограничного слоя. Нестационарные течения в пограничном слое определяются либо нестационарными условиями на стенке (например, вдув, отсос, нагрев, охлаждение), либо изменением по времени условий во внешнем потоке (например, пульсации скорости и температуры). [c.13]

Рост возмущений в области перехода. На рис. 11.4.4 представлены результаты измерений в воздушной среде и в воде интенсивности пульсаций скорости и температуры. После начала переходного режима относительные значения и и I резко возрастают. Ниже по течению развитие возмущений замедляется. Достигнув максимума до завершения процесса перехода, интенсивность пульсаций начинает уменьшаться. В воздушной среде амплитуды пульсаций скорости и температуры достигают своих максимальных значений почти одновременно. В воде интенсивность пульсаций скорости становится максимальной в конце области перехода, тогда как пульсации температуры продолжают расти и дальше вниз по течению. Такое различие объясняется задержками в развитии возмущений температуры на первых стадиях процесса перехода. Отметим, что как в газах, так и в жидкостях относительные амплитуды пульсаций скорости и температуры имеют большие значения. [c.43]

Получим уравнения пульсационного движения и теплообмена инерционных частиц. Сложности построения таких уравнений для случая нелинейного закона аэродинамического сопротивления подробно рассмотрены в [4]. В основе развитого подхода к выводу пульсационных уравнений дисперсной фазы лежит применение процедуры осреднения Рейнольдса к актуальным лагранжевым уравнениям для частиц. Приводимые ниже результаты заимствованы из [15, 16], где на основе описанного выше метода получены и проанализированы приближенные одномерные уравнения для пульсаций скорости и температуры дисперсной фазы при реализации различных классов гетерогенных потоков. [c.43]

Наряду с алгебраическими моделями в последнее время широкое распространение для описания турбулентного переноса импульса и тепла в дисперсной фазе получили дифференциальные модели. Данные модели основаны на использовании уравнений баланса энергии пульсаций дисперсной фазы или вторых моментов пульсаций скорости и температуры частиц. [c.47]

Здесь Трь, Тры — времена взаимодействия частиц с энергоемкими пульсациями скорости и температуры соответственно. Для безынерционной примеси [c.48]

Рассмотрим случай, когда распределения осредненных скоростей и концентрации дисперсной фазы известны. Для замыкания системы осредненных уравнений необходимо знание турбулентных напряжений газа и[и -и турбулентного теплового потока а также корреляций пульсаций концентрации частиц с пульсациями скорости и температуры газа и которые могут быть представлены в следующем виде [32, 33] [c.50]

Зайчик Л.И. Модели турбулентного переноса импульса и тепла в дисперсной фазе, основанные на уравнениях для вторых и третьих моментов пульсаций скорости и температуры частиц II ИФЖ. 1992. Т.63. № 4. С.404-413. [c.176]

Стационарной ситуации удается добиться путем введения дополнительной диссипации кинетической энергии на больших масштабах (в уравнение для [/ дописывается член вида -у 7 , так называемое линейное трение, обычно используемое и при прямых численных экспериментах с двумерной турбулентностью). На рис.7.10 показаны осредненные по времени значения энергии пульсаций скорости и температуры в отдельных октавах Еу И. Проведены линии, соответствующие степенным законам [c.126]

Вязкостно-инерционно-гравитационное и вязкостно-инер-ционное течения наблюдаются как при ламинарном, так и при турбулентных режимах течения. Системы чисел подобия (92) и (93), хотя и получены путем анализа основных уравнений применительно к ламинарному течению, будут справедливы и при турбулентном течении, если только в последнем случае под скоростью, температурой и давлением понимать осредненные во времени значения соответствующих величин. Это объясняется тем, что перенос количества движения и тепла за счет турбулентного обмена (т. е. пульсаций скорости и температуры) зависит от координат и чисел Ке, Рг и Сг, которые уже содержатся в системах (92) и (93). В случае турбулентного течения системы (92) и (93) должны быть дополнены еще одним безразмерным параметром — интенсивностью турбулентности во входном сечении трубы или в потоке, набегающем на тело. [c.56]

Вместе с тем надо иметь в виду, что точность метода, основанного на записи пульсаций, зависит от применяемой аппаратуры и времени осреднения. Формулы, описывающие перенос количества движения и тепла, по пульсациям скорости и температуры, учитывают действие турбулентных вихрей всех размеров, существующих в рассматриваемом случае. Между тем при реальных измерениях исследуется лишь некоторый участок из всего спектра турбулентных пульсаций, зависящий как от инерции аппаратуры, так и от периода осреднения. Вопрос же о том, вихри каких размеров переносят максимум энергии в толщах морской воды, еще почти не исследован. [c.456]

Пульсации скоростей и температур в турбулентном потоке вызывают переменность (нестационарность) актуального теплообмена с обтекаемым телом и пульсации температуры в его поверхностном слое. Мерой такого взаимодействия может выступать комплекс [c.225]

Распределения пульсаций скорости и температуры. Уровни пульсаций скорости и температуры изменяются по потоку довольно сложным образом. Джалурия и Гебхарт [74] наблюдали, что коэффициент усиления возмущений уменьшается при их движении вниз по течению. После того как пульсации скорости в тепловом пограничном слое достигают заметного уровня, они изменяются так же, как и пульсации температуры. [c.61]

По мнению Шура [142], если перенос энергии за счет работы выталкивающих сил в поле силы тяжести мал по сравнению с локальным потоком спектральной плотности энергии, то за инерционной областью спектра с законом —3 следует область спектра с законом —5/3. Болджано [10] предположил, что в условиях естественной конвекции спектр пульсаций имеет область волновых чисел, в которой спектральная плотность энергии пульсаций является функцией только результирующей скорости диссипации среднеквадратических значений амплитуды пульсаций выталкивающей силы . Это предположение приводит к законам —11/5 и —7/5 для соответствующих областей спектра пульсаций скорости и температуры. [c.66]

Однако картина существенно изменяется, если время осреднения резко уменьшить. Например, на рис. 1.226 приведены результаты измерений [1.56 автокорреляционных функций пульсаций скорости и температуры, осредненных по интервалу времени, лишь в три раза превышающему искомую величину периода обновления подслоя Тв. Измерения проводились вблизи обтекаемой поверхности (у+ = 7,56) при полностью развитом течении в круглой трубе с равномерным подогревом стенки. Из рис. 1.226 видно, что при кратковременном осреднении результатов измерений значения Тв могут быть сравнительно просто определены по автокорреляционным кривым пульсаций как скорости, так и температуры. При этом измеренные значения Тв, представленные в безразмерном виде UooTb/S = 27,8 или и Тв/и = 107 при Re = 1080) хорошо согласуются с известными результатами [1.24, 1.35, 1.36], полученными для условий изотермического течения. [c.39]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология