Уравнение баланса энергии

Если для струйки идеальной жидкости уравнение Бернулли представляет собой закон сохранения механической энергии, то для потока реальной жидкости оно является уравнением баланса энергии с учетом потерь. Энергия, теряемая жидкостью на рассматриваемом участке течения, разумеется, не исчезает бесследно, [c.52]

Таким образом, показано, что более общий подход на основе основных уравнений тепло- и массопереноса приводит к такому же выражению для температуры влажного термометра, как и полученное из уравнений баланса энергии и массы, при условии, что справедлив закон Льюиса и мольные концентрации значительно меньше единицы. [c.139]

ЖИДКОСТЬ приобретает большую окружную скорость, которая затем, при выходе из насоса, уменьшается по уравнению Бернулли это должно вызвать увеличение давления. Рассматривая зависимости между векторами абсолютной скорости с, окружной скорости т и скорости относительно лопаток и (рис. 1-44), а также основываясь на уравнениях баланса энергии, Бернулли и работы [c.64]

Применяя ту же методику, что и при рассмотрении переноса массы и момента количества движения, можно получить уравнение баланса энергии в терминах скоростей изменения кинетической и потенциальной энергий, умножив каждый член уравнения движения [c.109]

Комбинируя (20) с уравнением неразрывности (13), можно получить уравнение баланса энергии в следующем виде 13] [c.179]

При выводе уравнения баланса энергии будем пренебрегать потенциальной энергией реагентов, так как она обычно незначительна и в любом случае зависит от физических условий в реакторе. [c.260]

Усредненный по времени коэффициент теплоотдачи можно найти в результате точного решения уравнения баланса энергии для элемента объема и уравнения Фурье. Для практических приложений в случае плоского слоя можно рекомендовать следующее корреляционное соотношение [c.80]

Коэффициент инжекции. Коэффициент инжекции находим из уравнения баланса энергии инжектора. [c.225]

Уравнение баланса энергии для I кг массы газа при наличии тепломассообмена будет иметь вид [c.60]

Если пт газа, проходящего через рабочее колесо, передается 1 окружающую среду количество теплоты д, то уравнение баланса энергии —д=Ьо или [c.308]

Подставив в уравнение (I) значение -Пк.и.э из формулы (2), получим уравнение баланса энергии, левая часть которого представляет приходную статью, правая — расходные [c.22]

Любая из этих четырех статей баланса может быть разбита на составляющие, и тогда уравнение баланса энергии (тепла) представится в виде многочлена, каждый член которого находится с помощью специальных расчетов. [c.22]

Открытие первого закона связывают с именами Р. Майера и Л. Джоуля, которые независимо друг от друга (в 1842 и 1845 гг.) показали эквивалентность теплоты и работы в циклическом процессе. Несколько позже (1850 г.) Р. Клаузиус показал, что из принципа эквивалентности теплоты и работы следует существование некоторого свойства системы, изменение которого равно алгебраической сумме теплоты и работы. Позднее это свойство назвали внутренней энергией. Г. Гельмгольц обобщил эти результаты, включив в уравнение баланса энергии наряду с механической работой другие виды работ. [c.27]

Наличие контрольной поверхности необходимо для составления уравнений баланса энергии, массы, объема, заряда или других экстенсивных величин. Эти уравнения баланса лежат в основе вывода всех термодинамических соотношений. Система может быть изучена термодинамическими методами только в том случае, если имеется возможность проследить за всеми процессами обмена энергией между системой и окружающей средой. Поскольку при этом сама энергия не является непосредственно измеряемой величиной, необходимо знать численные значения всех измеряемых на опыте термодинамических переменных на контрольной поверхности и с их помощью составить уравнение баланса энергии или энтропии. [c.8]

Особое значение в термодинамике имеют обратимые процессы, для которых наиболее просто составить уравнение баланса энергии и энтропии. [c.8]

Различие в знаках прн Q к А объясняется правилом знаков, принятых в термодинамике и других разделах физики. По определению, в термодинамике положительным считается такое изменение энергии, которое отвечает возрастанию U в системе. В механике используется обратное правило знаков работа положительна, если система совершает работу над окружающей средой. В отсутствие теплообмена это связано с уменьшением энергии системы. Для других видов работы — химической, электрической, магнитной и т. п. —система знаков феноменологической физики обычно совпадает с принятой в термодинамике обобщенная работа принимается положительной, если при этом увеличивается энергия системы. Для электрической работы используют обе системы знаков. Чтобы не вводить новые определения, в уравнения баланса энергии (1.1) — (1.3) величины Аке и Q входят с разными знаками, но прн этом сохраняется единство в определении знака изменения энергии. [c.16]

Уравнение баланса энергии вокруг реакционной зоны, движущейся со скоростью н-фр [c.156]

Рассмотрим уравнение баланса энергии (1.44) в твердом теле [c.127]

В разд. 12.3 будет выведено общее выражение для избыточного локального потенциала, позволяюш ее рассмотреть, в частности, два предельных случая. Первый случай, когда = О, соответствует проблеме Бенара (гл. 11). Второй случай, когда 52а = 0, соответствует переходу от ламинарного к турбулентному течению в потоке постоянной температуры. В разд. 7.3 было показано (в связи с теоремой Гельмгольца), что предположение о постоянстве температуры допустимо при достаточно медленном потоке, так как в этом случае диссипативные члены, входяш.ие в уравнение баланса энергии (1.42), имеют второй порядок малости и ими можно пренебречь. Мы будем считать это допуш.ение справедливым для всей области ламинарных потоков, вплоть до начала турбулентности. Это также означает, что в задачах с 5 а ф О мы считаем, что поперечный градиент температуры остается постоянным, т. е. таким, как и в покоящейся жидкости (вязкость V и теплопроводность X постоянны). Распределение скоростей и температур в основном потоке показано на рис. 12.1. [c.177]

Уравнения (12.28) и (12.30) —не что иное, как уравнения баланса энергии и импульса (11.79) и (11.78) для задачи Бенара, записанные в новых переменных. [c.182]

Уравнение баланса энергии записывается с применением понятия потенциальной работы потока [c.295]

В дополнение к уравнению баланса энергии (П1-1) можно написать уравнение теплопередачи для теплового потока dq и поверхности теплообмена с1Р [c.216]

Неизотермический газ и замыкающая его оболочка подразделяются на конечное число объемов и площадей, которые могут считаться близкими к изотермическим. Затем для каждой такой ячейки записываются уравнения баланса энергии. Получается [c.204]

Сделанные выше оценки влияния изменения плотности позволили при некоторых условиях упростить уравнения движения по сравнению с их общей формой, указанной в разд. 2.1. Во многих наиболее важных случаях течений, вызванных выталкивающей силой, возможны и дальнейшие упрощения. Они относятся к членам с давлением и вязкой диссипацией в уравнении (2.1.3), представляющем собой уравнение баланса энергии. Оценим величину каждого из этих членов в сравнении с другими членами уравнения (2.1.3), о которых известно, что они оказывают существенное влияние на перенос тепла в достаточно интенсивных течениях. Это — члены, описывающие конвективный перенос тепла ц перенос тепла теплопроводностью. Рассмотрим снова в качестве удобного примера стационарное ламинарное течение, подобное изображенному на рис. 2.2.1, хотя полученные результаты не ограничиваются этим случаем течения. [c.53]

Начнем определение соответствующих параметров с рассмотрения дифференциальных уравнений (2.7.19) — (2.7.22) при постоянных х, и Д. В уравнение баланса энергии входят члены с давлением и вязкой диссипацией, так как требуется определить любые дополнительные параметры, от которых могут зависеть эти члены. Напомним (см., например, уравнение (2.1.1)), [c.59]

Представленные выше решения справедливы всюду за исключением небольшой области вблизи передней кромки, где х= 0(L). Хотя рассмотрение общих уравнений баланса энергии и количества движения позволило оценить влияние передней кромки на полный тепловой поток и полное сопротивление, достаточно строгий анализ процесса переноса в области передней кромки отсутствует. Связанная с этим задача состоит в определении картины втекания в пограничный слой /(подсасывания). Бродович [5] установил, что втекание может быть нестационарным и что оно оказывает влияние на течение в пограничном слое, особенно в области передней кромки, где скорости в пограничном слое очень малы. Эти вопросы заслуживают дальнейшего изучения. [c.142]

Величину О/ находим из уравнения баланса энергии для парогазового пространства конденсатора [c.354]

Точно такой же анализ справедлив и для сред, движущихся в направлении оси х параллельно поверхности А, если рассматривать квазигтанионарные условия и пренебрегать потоком энергии вдоль оси х. Пусть Vj — объемный расход сред, (рс Т ау)/, j- (рс1 )у. Уравнения баланса энергии в этом случае имеют вид [c.73]

Это уравнение вместе с уравнення н баланса энергии (2) и (3) составляет исходную систему уравнений для расчета изменения температур и Т - Подобный расчет демонстрируется ниже на конкретном примере. На рис. 4 изображено двухтрубное устройство для охлаждения воды с находящимся во внутренней трубе испаряющимся фреоном. В режиме кипения при вынужденной конвекции индивидуальный коэффициент теплоотдачи растет с ростом паросо-держання х. В качестве грубого приближения можно принять линейную связь между <х., и л. Уравнение баланса энергии имеет вид [c.78]

Комбинируя уравнение баланса энергии (1) и закон Фурье (2), получаем ди4х1)еренциальное уравнение в частных производных для распределения температур [c.215]

Тепловые потоки и профили температур в таких системах газ — тЕ1ердые частицы получают на основе решения уравнений баланса энергии, которые соответствуют различным способам переноса энергии. [c.426]

Р. Уравнения, определяю1цие поле температур Т г, г) в твердой фазе и Т г,г) в газовой фазе. В тех случаях, когда профили температур в насадке изменяются быстро, папример в регеперяторах нлн при быстрых реакциях с высоким тепловыделением, необходимо делать различие между температурами твердой фазы и газовой. Эти тем-перэтуриые поля можно получить, если известны адекватные модели для переноса энергии в твердой и в газовой фазах и еслн имеются параметры этих моделей. В этой ситуации оказываются пригодными следующие взаимосвязанные уравнения баланса энергии для твердой фазы [c.440]

Рассмотрим температурную зависимость равновесной константы скорости химической реакции. В большинстве экспериментальных работ по определению констант скоростей реакции считается справедливым выражение Аррениуса. Однако при больших скоростях химических реакций системе нельзя приписать какую-либо температуру. При обработке экспериментальных данных значение температуры, входящее в выражение (8.54), определяют из уравнения баланса энергии системы [55]. В условиях нашей модели в формуле (8.54) следует поставить температуру термостата. Рас-Таблица 8.1 Энергии активации и предэкспонен- [c.212]

При прохождении газа через редукционный вентиль давление его падает от pi до рг без отдачи работы (без суиХественного изменения кинетической энергии). Это—адиабатический, необратимый процесс, или, точнее, адиабатический процесс с высокой степенью необратимости. Преобразовав уравнение баланса энергии (1-63) для условий 2i = 2a, Q = 0, L = 0 Wi = [c.239]

Составим основное уравнение баланса энергии между двумя расчетными сечениями эжектора — на уровне сопла и на выходе из диффузора. При этом учету подлежит каксамотяга, так и трение в смесительной трубе. Уравнение это имеет следующий вид [c.101]

Уравнения (2.2а) и (2.26) являются аналитическим выраже нием первого закона термодинамики, которое в середине XIX в было сформулировано Р. Майером и независимо от него Д. Джоулем. Несколько позже Г. Гельмгольц обобщил эти ре зультаты, включив в уравнение баланса энергии наряду с меха нической работой другие виды работ. [c.25]

Какой смысл имеет величина APkdXk, неизбежно входящая в уравнение баланса энергии [c.282]

В последнем случае в уравнении баланса энергии слагаемым bPkdXk можно пренебречь как величиной второго порядка малости. [c.284]

Колебательные изменения в процессе реакции каталитического разложения пероксида водорода в присутствии Ре(Ы0з)з-9Н20 в азотнокислом растворе, происходящей в ППР, были изучены в работе Виргеса [219] и определены критические значения скорости реакции, которые приводят к колебаниям температуры и конверсии. Сравнение экспериментальных значений с результатами расчетов показывают большие отклонения рассчитанных величин амплитуды колебаний температуры от экспериментальных. Лучшее совпадение теории с экспериментом было получено при использовании более совершенной модели, учитывающей выпаривание воды. Хьюго и Виргес [98] провели цифровой анализ изменений температуры и конверсии, исходя из уравнений баланса энергии и массы в безразмерных величинах, и определили колебательный характер изменения амплитуды температуры. [c.114]

При низких значениях числа Re = Du N на лобовой части направляющей цилиндра (азимутальный угол 0 с 60°) наблюдалось лишь незначительное расслоение местных значений коэффициента теплоотдачи по сравнению с теоретически найденными значениями (например, результаты Эккерта, Кружилина и Шваба). При увеличении пульсационной составляющей скорости расслоение экспериментальных и расчетных значений возрастает и тем сильнее, чем выше локальный перепад давления. На основании анализа размерных уравнений баланса энергии и количества движения в изотропном турбулентном потоке авторы вводят в качестве меры интенсивности турбулентности безразмерный комплекс [c.109]