Скорость осредненная

Скорость местная — скорость в данной точке. Скорость осредненная — средняя величина местных скоростей за достаточно большой промежуток времени. [c.6]

Применяя уравнение момента импульса (момента количества движения) и уравнение баланса мощности (уравнение энергии), можно получить основное уравнение теории лопастных насосов, связывающее величину напора с величинами скоростей осредненного потока жидкости. Это уравнение, впервые полученное Леонардом Эйлером в 1751 году, является основой расчета не только лопастных насосов, но и компрессоров, вентиляторов, газовых и гидравлических турбин. [c.52]

В моделях первого порядка коэффициент турбулентного переноса выражается через параметры осредненного течения. В одной из таких моделей турбулентная вязкость представлена формулой, содержащей длину пути перемешивания I и скорость осредненного течения [c.80]

Скорость осредненная — средняя величина местных скоростей за достаточно большой промежуток времени. [c.6]

Масштабы турбулентных течений при естественной конвекции. Эти масштабы целесообразно вести, используя параметры, определяющие выталкивающую силу. Обозначим через ь, йь и 1ь, йь соответственно масштабы длины и скорости осредненного течения и пульсационного движения. Кроме того, введем аналогичные характерные масштабы температуры и 1 , причем в качестве как обычно, примем среднеквадратическое значение амплитуды пульсаций [c.76]

Если сравнить профили скоростей при ламинарном и турбулентном движении в одном и том же трубопроводе, то можно обнаружить большую разницу между ними. Па рис. 1.39 показаны профили скоростей в сечении ламинарного и турбулентного потока, причем скорость V отнесена к величине средней в сечении скорости V (для турбулентного потока скорости осредненные). [c.55]

Здесь а — скорость звука в продуктах реакции, а и — возмущение скорости в акустическом поле относительно продольной составляющей скорости осредненного потока (берется в точке на поверхности горения, соответствующей величине 7Пи )> [c.119]

При обработке данных по теплообмену ряд исследователей [114—116] в качестве основной гидродинамической характеристики применяли так называемое эффективное число Reg. Входящая в него скорость Wg определялась как геометрическая сумма осевой и тангенциальных скоростей, осредненных на участке от стенки неподвижного цилиндра к середине зазора. В работах [115, 116] для распределения скоростей в серединной области (исключая пристеночные участки на обоих цилиндрах) был получен закон распределения скоростей 1/7, что приводит к зависимостям [c.43]

Полученное выражение справедливо для круглых труб при ламинарном и турбулентном режимах течения. Таким образом, из формулы (6.10) следует, что для систем, в которых гидравлическое сопротивление зависит только от вязких сил и не зависит от формы обтекаемой поверхности, произведение / Re представляет собой безразмерный градиент скорости, осредненный по поверхности. [c.175]

Мы рассмотрели пример возникновения продольной пульсации скорости. Проводя аналогичные рассуждения, можно прийти к выводу о существовании и поперечных пульсаций скорости и. Так как в жидкости при турбулентном движении возникают вихри различной интенсивности, то понятно, почему нельзя заранее рассчитать мгновенную скорость потока в точке. Суммарная пульсационная составляющая скорости, осредненная по времени, равна нулю, т. е. Zu — Lv =0. Однако Zu v ФO. [c.45]

Принимаем =220 м/с V =0,65 ф1=0,60. Осевая скорость, осредненная по сечению, [c.343]

Как уже отмечалось ранее, турбулентное движение характеризуется тем, что, несмотря на совершенно произвольное колебание мгновенной скорости, осредненная [c.46]

Как уже отмечалось, турбулентное движение характеризуется тем, что, несмотря на совершенно произвольное колебание мгновенной скорости, осредненная скорость за достаточно продолжительный период времени остается постоянной. Это именно та осредненная скорость, которую учитывают при измерении расхода жидкости. Следовательно, в поперечных направлениях, в которых нет расхода жидкости, осредненные скорости за определенный промежуток времени т должны быть равны нулю [c.66]

Это соотношение справедливо в случае пламен, распространяющихся в неограниченной среде, где пламя влияет только на нормальную составляющую скорости потока. В случае пламен, распространяющихся в каналах, для увеличения скорости осредненного потока, соответствующего пониженной плотпости продуктов сгорания, требуется дополнительное давление. [c.296]

Для удобства рассмотрения явления мы можем мгновенную скорость и в любой точке А турбулентного потока (рис. 4-8) разложить на три составляющие продольную оси потока составляющую и две поперечные, горизонтальную и вертикальную, составляющие и и ы,. Каждая из этих составляющих будет изменяться во времени, но для установившегося турбулентного движения за достаточно продолжительный период времени, несмотря на кажущуюся беспорядочность изменения скоростей, осредненные во времени значения составляющих скорости и — и будут постоянными. Таким образом, путем введения понятия осредненных скоростей (см. гл. 3) была дана возможность рассматривать турбулентное движение, как движение установившееся. [c.63]

Понятие осредненной скорости w не следует путать с введенным ранее понятием средней скорости т. Последняя представляет собой не среднюю во времени скорость в данной точке, а скорость, осредненную для всего поперечного сечения трубопровода. [c.47]

Принимаем //i =2 i0 м/с Vi=0,65 ф1=-0,60. Осевая скорость, осредненная ио сечению [c.333]

Распределение скоростей (осредненных по времени) в поперечном сечепии турбулентного потока су1цественно отличается от того, которое характерно для ламинарного течения. [c.96]

Величина НСэу — эффективный критерий Рейнольдса для паровой фазы, в котором скорость определяется как результат геометрического сложения осевой и окружной скоростей, осредненных от неподвижной стенки к середине парового кольца [c.139]

На рис. 10 приводится сравнение распределения средних скоростей, измеренных по диаметру реактора (обозначенные сплошными линиями), со скоростями, осредненными по окружности данного радиуса. Видно, что характер расиределеиия скоростей существенно не различается, хотя кривые распределения скоростей по диаметру имеют более неравномерный характер по сравнению с кривой, имеющей более сглаженный характер для скоростей, осредненных по окружности данного радиуса. [c.69]

Рнс. 3.5. Наложенные профили стационарных функций скоростей осредненного развитого турбу нтного движения (/) и затянувшегося (нестабильного) ламинарного (2) потоков воздуха в трубопроводе при одинаковом числе [c.29]

I область, называемая ядром турбулентного потока и составляющая основную часть его (определяемую ориентировочно по характеру изменения профиля скорости осредненного движения (w (г))) имеет переменную толщину бя. т. п, зависящую от интенсивности турбулентного переноса, который здесь господствует настолько, что коэффициенты турбулентной вязкости nt превышают обычные коэффициенты молекулярной вязкости ц на несколько порядков и движение в целях упрощения можно считать энергетически бездиссипативным, как в потоке идеальной жидкости (в модели Эйлера — Бернулли). Границы этой области турбулентного потока можно очертить логарифмиче- [c.30]

А. Ф. Гандельсманом показано, что для скорости, осреднен-ной по площади, [c.102]

Итак, мы исходим из модели пограничного слоя как совокупности двух областей, из которых одна, простирающаяся почти на всю глубину слоя, представляет собой турбулентное ядро (зону турбулентного течения), а другая, непосредственно прилегающая к поверхности и обладающая весьма малой толщиной, есть ламинарный подслой. Области резко разграничены. В турбулентном ядре распределение скорости (осредненной по времени) аппроксимируется стеиепиой функцией, в ламинарном подслое— линейной. Кривые распределения скорости смыкаются непосредственно без какого-либо промежуточного переходного участка, сглаживающего различие их конфигураций. Распределение температуры в ламинарном подслое также принимается линейным (чем, очевидно, усиливаются недостатки двухслойной модели органически присущие ей как схеме, которая по самому принципу своего построения приводит к разрывам в распределении переменных или их производных). В этих предложениях в пределах подслоя, очевидно, должно быть [c.226]

Исследование распределений и статистических характеристик пульсационных составляющих скоростей движения твердой фазы в псевдоожиженном слое является важным потому, что, во-первых, пульсационньте гостявляющие скоростей при разви том псевдоожижении оказываются по величине такого же порядка, что и скорости осредненного движения и тем самым представляют собой важную характеристику кинематики твердой фазы, и, во-вторых, знание статистических характеристик пульсационных скоростей необходимо для анализа процессов перемешивания твердой фазы. [c.148]

Рис. 9.5. (а) Скорости, осредненные за часовые промежутки времени, на 13—14 день эксперимента Вангара (27—28 июля 1967 г.). Ночные значения осреднены по слоям О—200 м (+) и 200—800 м ( ). Дневные значения осреднены по слою О—800 м (О). Числа у точек обозначают восточное поясное время. (Из [785, рис. 6].) (б) Соответствующие модельные результаты. По модельным расчетам верхний слой совершил половину инерционного колебания, представленного полуокружностью с центром в точке геострофического ветра и = %, V = Вектор ветра вращается антициклонически (наблюдения проводились в южном полушарии) со скоростями, которые в течение ночи примерно на 60 % превосходили в данной модели скорость геострофического ветра. (В действительности ночное струйное течение было даже более сильным.) Предполагалось, что с восходом Солнца импульсы обоих слоев перемешиваются и ветер начинает ощущать влияние трения. С заходом Солнца верхний слой перестает ощущать это влияние и возникает новое инерционное колебание (Из [785 рис. 7].) [c.26]

Другие свойства. Существует качественное согласование расчётных и экспе рименталь1ных данных в отношении вида профилей скорости, осредненных значений концентрации и температуры, пульсаций температуры и т. д., однако пренебрежение изменениями плотности Приводит к количественным различиям. В частности, вследствие уменьшения плотности пламя имеет больший диаметр, чем тот, который дается предыдущими формулами. [c.138]

В таком виде, но другим путем, связь пульсационной и осредненной составляюпщх скорости в закрученном потоке впервые получена Кинни и трактуется им следующим образом длина пути смешения I есть поперечное расстояние, которое покрывают частицы слоя жидкости, вращающиеся с начальной угловой скоростью осредненного потока, так что разность меясду их угловой [c.60]

Способ скользящей весовой функции. В этом способе на записи выбираются интервалы подходящей длительности и каждый интервал подвергается Фурье-анализу. Результаты изображаются в ниде изолиний амплитуды нли энергии на графике с осями частот и групповых скоростей (осредненных по каждол(у из временных интервалов) или времени вступления групп волн. Этот г[)а )ик является изображением изменяющегося во времени спектра нестационарных процессов (см. раздел 3.6.5), а сам способ в принципе подобен спектр01 рафному способу, Изоли [ии выражают дисперсионные свойства волн. Мате агическн способ заключается в вычислении так называемой скользя 1Ц е й а м и л и т у д ы Ф у р ь е Р (о), т) по формуле [c.309]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология