Нестационарное течение

При математическом описании внутренних переходных процессов в двухпозиционных гидро- и пневмоприводах принимают допущения. Нестационарное течение рабочей среды через трубопроводы и дроссели рассматривают как квазистатическое. Мгновенное значение расхода при переходном режиме принимают равным той величине, которая имеется при установившемся течении рабочей среды и одинаковом перепаде давления. Такое допущение приходится принимать в связи с тем, что сведения о некоторых коэффициентах местных сопротивлений и аппаратов в условиях нестационарного течения рабочей среды крайне ограничены. При проектировочном рас гете объемных приводов приходится пользоваться экспериментальными данными, полученными при установившемся течении рабочей среды. Второе допущение — реальная рабочая среда с распределенными параметрами заменяется приближенной моделью с сосредоточенными параметрами. Упругость рабочей среды рассматривается в полости объемного двигателя, а масса в трубопроводах приводится к выходному звену. Такое допущение считают приемлемым (1] при условии [c.126]

Рассмотрим нестационарное течение упругой ВПЖ в упругой пористой среде. Дифференциальные уравнения для определения давления при упругом режиме пласта можно получить, дополняя закон фильтрации с предельным градиентом (11.8) (или другую аппроксимацию нелинейного закона) уравнением неразрывности и уравнением состояния флюида и пористой среды. Уравнение неразрывности рассматриваемого фильтрационного потока (см. гл. 6, 3) имеет вид [c.344]

Диффузионное пламя в самом широком смысле слова можно определить как пламя, в котором горючее и окислитель первоначально находились в неперемешанном состоянии. Это определение охватывает широкий круг процессов, таких, как горение нефти в лотке на открытом воздухе, горение алюминиевой пластинки в сверхзвуковом воздушном потоке, горение свечи, лесной пожар и горение капли топлива в кислороде в ракетном двигателе. Сюда относятся процессы, включающие нестационарные течения, течения с высокой скоростью и сильно турбулентные течения. Поэтому нет смысла пытаться рассмотреть все эти процессы с единой точки зрения. [c.62]

Поскольку записать и решить уравнения для нестационарных течений так же просто, как и для стационарных, в данном разделе будут представлены первые из них. Эти уравнения можно использовать для описания течений в регенераторах и рекуператорах. [c.28]

Уравнения расхода. Для определения массовых расходов в проточной части компрессора сделаем следующие упрощающие процесс допущения 1) течение газа во всей проточной части одномерное и адиабатное 2) каждый канал, через который перемещается газ, может рассматриваться при определении его сопротивления как круглое отверстие с острыми кромками и площадью поперечного сечения эквивалентной площади канала 3) процесс движения газа в канале установившийся, соответствующий мгновенным параметрам газа до и после канала 4) коэффициенты расхода, получаемые при продувке каналов стационарным потоком, справедливы и для нестационарного течения. [c.61]

С. К. Годуновым ) для решения нестационарных течений газа предложена монотонная явная схема сквозного счета первого порядка точности. Эта схема не приводит к образованию осцилляций вблизи разрывов, хотя и дает меньшую точность расчета в областях плавного изменения параметров по сравнению со схемами второго порядка точности. [c.277]

Поэтому нестационарное течение реакций в растворах весьма редко. А [c.267]

При нестационарном течении полимеризации скорость изменения концентрации радикалов равна разности скоростей их образования и обрыва [c.23]

Скорость полимеризации при нестационарном течении процесса определяется выражением [c.23]

Ввиду малой степени превращения мономера в период нестационарного течения полимери ации его концентрацию можно считать практически постоянной ([М] = [М]о), тогда интегральная форма уравнения (1.53) будет иметь вид [c.23]

Реологическое уравнение нестационарного течения для структурированной жидкости в условиях однородного сдвига имеет вид [c.152]

Основной разностный метод обобщается в этом разделе на нестационарные задачи пограничного слоя. Нестационарные течения в пограничном слое определяются либо нестационарными условиями на стенке (например, вдув, отсос, нагрев, охлаждение), либо изменением по времени условий во внешнем потоке (например, пульсации скорости и температуры). [c.13]

Для потоков взвесей с высокой концентрацией, испытывающих сильное стержневое течение, крупномасштабное нестационарное течение в центральной части трубы может кратковременно проникать близко к стенке. Эта точка зрения аналогична значительно более определенно выраженным объяснениям данных наблюдений Клайна с сотр. [23] для однофазного по- тока. [c.283]

Аналогичный анализ был выполнен в работе [27], где рассматривались различные законы нагрева, включая линейный рост температуры стенки и синусоидальное изменение плотности теплового потока на поверхности. В работах [37, 38] были рассмотрены те же условия с добавлением влияния отсоса на стенке. В работах [47, 48] проведен анализ нестационарного течения в условиях естественной и вынужденной конвекции около бесконечной вертикальной плоской поверхности при переменной интенсивности отсоса, колеблющейся температуре стенки и наличии массообмена. Работа [28] была посвящена исследованию влияния переменности теплофизических свойств жидкости на характеристики переходного процесса опять-таки в режиме одномерной теплопроводности. [c.440]

Широко распространены течения, индуцированные выталкивающей силой и обусловленные только переносом тепла. Многие виды течений возникают при нагревании или охлаждении большого объема однофазной жидкости. В приложениях встречаются различные геометрические конфигурации. Возникающее течение может быть ламинарным, переходным или турбулентным. Оно может быть стационарным, периодическим или нестационарным. Течение может быть очень интенсивным, если велик вертикальный размер Ь, т. е. очень велико число Грасгофа — [c.68]

Во многих процессах конвекции возникают изменения температуры, скорости и, возможно, концентрации химических компонентов по времени. Подобные изменения часто наблюдаются как в процессах, происходящих в окружающей среде, так и в целом ряде технологических и промышленных приложений. Многие циркуляционные течения, возникающие в атмосфере, естественных бассейнах или океане, представляют собой нестационарные течения различной периодичности, создающиеся в результате суперпозиции многочисленных внутренних процессов. В технологии нестационарные процессы практически всегда возникают при запуске и прекращении работы промышленных установок. В ходе таких процессов могут создаваться опасные режимы работы и с этой важной проблемой следует считаться. Характерным примером может служить рабочий объем ядер-ного реактора, в котором забросы температуры при переходных процессах могут стать критическими для элементов конструкции. Те же соображения важны и для электрического оборудования и электронных приборов, охлаждаемых естественной конвекцией. [c.434]

Нестационарные свободноконвективные течения подразделяют на два общих класса — внутренние и внешние течения. Внутренние течения создаются в объеме жидкости, частично или полностью ограниченном твердыми стенками. Эти течения, как стационарные, так и нестационарные, рассмотрены в гл. 14. Стационарные внешние течения в неограниченной среде были описаны в предыдущих главах. Некоторые из этих течений, в которых происходит изменение параметров по времени, рассматриваются ниже. Движущим потенциалом подобных течений является изменение температурных или энергетических условий или местные неравномерности плотности, обусловленные градиентами концентрации химических компонентов. Внешние нестационарные течения классифицируются по геометрии задачи и по движущему механизму конвекции. [c.434]

НЕСТАЦИОНАРНОЕ ТЕЧЕНИЕ ОКОЛО ЦИЛИНДРА ИЛИ ПРОВОЛОКИ [c.463]

В работе [18] проведен численный расчет нестационарного течения около изотермического горизонтального цилиндра. Согласно результатам расчета, на начальной стадии переходного [c.467]

Попытка учета указанных факторов при построении кинетической модели псевдоожиженного слоя сделана в работе [57] (схема этой работы положена в основу дальнейшего изложения). На первом этапе строится замкнутая система, содержащая кинетические уравнения для газа и твердой фазы. При построении системы кинетических уравнений используется феноменологический подход. Система учитывает взаимодействие между фазами, описывает явления в псевдоожиженном слое в едином масштабе и учитывает тот факт, что отдельная твердая частица движется в неконсервативном поле сил. На втором этапе выводится система уравнений гидромеханики псевдоожиженного слоя, содержащая явный вид силы межфазного взаимодействия. На третьем этлпе путем последовательного упрощения системы гидромеханических уравнений и оценки порядков входяпщх в них величин решается задача об одномерном нестационарном течении внутри слоя. Кратко рассмотрим каждый из перечисленных этапов. [c.162]

Кроме нестационарных течений, рассмотренных в предыдущих разделах, в дальнейших главах будут описаны некоторые другие важные классы переходных процессов. В гл. 9 рассматриваются нестационарные явления, возникающие при плавлении льда. Представлены результаты экспериментальных исследований и численных расчетов характеристик течений около вертикальных и горизонтальных поверхностей. Хотя все процессы замерзания и плавления льда являются нестационарными, многие из них можно считать квазиустановившимися, если выбрать соответствующий масштаб времени. В гл. 10 обсуждаются нестационарные процессы при смешанной конвекции около плоской вертикальной поверхности, рассеивающей тепло. Рассматриваются несколько видов течения, соответствующих различным тепловым потокам, полям скорости, начальным условиям и жидкостям. В гл. И описывается нестационарный переход к турбулентному режиму течения и исследуется развитие во времени нескольких механизмов перехода. Кроме того, представлен обзор методов расчета линейной устойчивости неустановившихся течений. Проведено сравнение различных подходов и рассмотрен вопрос о том, какие из них наиболее эффективны для нескольких конкретных течений. [c.468]

Е. Нестационарное течение в канале. В том случае, когда движущий перепад давления зависит от времени, в канале реализуется нестационарное течение. Частным случаем является осциллирующее течение в трубе, вызванное периодическими изменениями перепада давления. Переходный характер течения может быть обусловлен динамическими процессами, такими, как, например, закрывание клапана или изменение мощности насоса. Расчет неустановившихся теченин го[)аздо сложнее, чем стационарных, так как при.ходится прослеживать всю предысторию течения, начиная от момента возникновения неста-ционарности вплоть до интересующего. Кроме того, оказывается, вообще говоря, непригодной концепция коэффициента треиия, использовавшаяся для описания стационарных течений, так как изменения градиента давления и вызванные ими изменения поверх и ости ого трения становятся разделенными во В )емени. Становится также нетривиальной процедура временного усреднения при описании турбулентных течений, так как осредненные величины (например, скорости) остаются функциями времени. В этом случае приходится проводить усреднение по ансамблю (см. 2.2.1). [c.130]

Ниже мы выпишем сначала для нестационарного течения полные уравнения относительно составляющих скорости и(х, у, т), v x, у, т), температуры t(x, у, т), давления р х, у, т) и плотности р х, у, т), где через т обозначено время. Затем предположим, что возмущения и х, у, т), v x, у, т) и т. д. налагаются на стационарное основное ламинарное течение. Оно является стационарным в том смысле, что осредненные значения и, и и т. д., т. е. й х, у), u(x, у) и т. д., не зависят от промежутка времени, в течение которого производится осреднение, если он достаточно большой. [c.11]

Подставим в полные уравнения двумерного нестационарного течения выражения для и, v и t. Если исключить уравнения основного осредненного течения, то, используя предположения теории пограничного слоя и условие параллельности течения, получим следующие уравнения возмущающего движения в функциях Ф(т1) и s(ti) [c.106]

ПЕРЕХОД И ТУРБУЛЕНТНОСТЬ В НЕСТАЦИОНАРНЫХ ТЕЧЕНИЯХ [c.145]

Очень мало известно о переходе к турбулентности в нестационарных течениях. Если подвести источник тепла к плоской вертикальной поверхности, то в начальный период на всей поверхности наблюдается процесс одномерной молекулярной теплопроводности. По мере установления стационарного режима ламинарный перенос сменяется турбулентным. Пока подробно не исследованы условия возникновения и изменения по времени процесса перехода. Основное течение может быть одномерным, двумерным и неавтомодельным, причем неустойчивость в нем возникает под действием возмущений, движущихся от передней кромки. [c.145]

Анализ устойчивости нестационарных течений значительно сложнее анализа устойчивости установившихся течений из-за того, что основное течение и возмущения изменяются по времени. Первая трудность, возникающая при исследовании таких течений, состоит в выборе критерия неустойчивости. Поскольку основное течение изменяется во времени, нельзя считать простой рост возмущения достаточным условием неустойчивости течения. В работе [57] рассмотрена устойчивость нестационарного течения между двумя вертикальными пластинами. Характеристики устойчивости нестационарного основного течения были определены методом разложения по малому параметру для нескольких чисел Грасгофа, волновых чисел и для широкого класса ускоряющихся и замедляющихся течений. Было установлено, что ускоряющиеся течения более устойчивы, чем стационарные, а замедляющиеся течения, наоборот, менее устойчивы. [c.146]

Предложено несколько различных подходов, позволяющих использовать линейную теорию устойчивости для исследования нестационарных течений при естественной и вынужденной конвекции. Если возмущения развиваются быстрее, чем основное течение, то последнее можно считать квазистационарным, как это было сделано в работах [30, 96, 113, 135, 155]. В этом случае нет необходимости задавать начальные условия. Однако постановка задачи в таком виде неприемлема при анализе устойчивости импульсно развивающихся течений. [c.147]

Другой подход к данной проблеме состоит в том, чтобы развитие возмущений в нестационарном течении определять путем решения задачи Коши с начальными условиями. В этом случае во всем поле нестационарного течения задается начальное распределение случайных возмущений небольшой амплитуды, а затем численно решаются линеаризованные уравнения. Такой метод применялся в работах [19, 20, 39, 40, 105, 106], и оказалось, что результаты расчета хорошо согласуются с экспериментальными данными для наиболее быстро растущих возмущений. [c.147]

Еще менее изученной является наследственная сила, учитывающая эффекты памяти при нестационарных течениях дисперсных смесей (сила Бассэ). Выражение для этой силы в дисперсной смеси с хаотическим расположением частиц, полученное с использованием методов самосогласованного поля в работе [119] для умеренно концентрированных суспензий при условии Ке 1, имеет вид [c.85]

Обзор исследований нестационарных течений в трубах содержится в [64—67]. Осциллирующие ламинарные течения в трубах рассматривались в [68—70]. Неустановившие-ся ламинарные течения в трубах изучались в [71], аналогичные турбулентные течения — в [72—74[. [c.130]

Бейтмен [2] заложил основы подхода, получившего дальнейшее развитие в работах [6] и [12]. Вариационный принцип Бейтмена для трехмерных нестационарных течений баротропного газа имеет ввд [c.7]

Рассмотрим приближенное решение задачи прямолинейнопараллельного нестационарного течения неньютоновской жидкости, фйльтрация которого описывается законом вида (1). [c.109]

Белоусов А.И. Модель нестационарного течения закрученного потока воздуха в вихревых пневматических форсунках. Проектирование и доводка авиационных газотурбинных двигателей. Куйбышев КуАИ, [c.97]

Возможный способ решения смешанных задач состоит в рассмотрении их как нестационарных и использовании процесса установления по времени. В основе такого приема лежит физический факт, что стационарное течение на достаточно большом отрезке времени нри неизменных внешних условиях является пределом нестационарного течения. Численные эксперименты подтверждают, что стационарное решение задач газовой динамики может быть найдено как предел при i оо нестационарного-решения при стационарных (не зависяхцих от времени) граничных условиях. С этой целью в стационарные уравнения вводится новая независимая переменная — время, в результате чего сложные эллиптико-гиперболические краевые задачи заменяются на смешанные задачи для гиперболической системы уравнений нестационарной газовой динамики, для которых разработаны эффективные численные методы решения. Начальные условия могут быть заданы довольно свободно, так как в процессе установления решения по времени их влияние ослабевает и процессом управляют стационарные граничные условия. [c.268]

Нестационарные течення в пограничном слое. Как было отмечено в 5.4, нестацпонарнып характер течения в пограничном слое определяется, как правило, нестационарными граничными условиями па обтекаемой поверхности и во внешнем потоке. В настоящем пункте будут рассмотрены два примера расчета двумерного нестационарного течения в нограипчпом слое. [c.156]

Из фиг. 2.56 ясно также, что неразумно пренебрегать членами III — V в уравнении (2.23), когда отношение плотностей рр/р/ снижается до значения, характерного для жидкостных систем. Для больших значений Rep, когда уравнение (2.23) более неприменимо, влияние нестационарности течения является все еще невыясненным. Обширный обзор по этому вопросу выполнен Торобином и Говином [81]. [c.45]

Рассмотрим в цилиндрической системе координат уравнение, описывающее радиальное нестационарное течение пленки жидкости со свободными границами. Жидкость полагается невязкой, течение потенциальным, осесимметричным. Силой тяжести и взаимодействием с окружающей средой пре-небрегается. [c.197]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология