Модели турбулентного переноса

Модели турбулентного переноса. Уравнение Рейнольдса и проблема замыкания. Хаотичность актуального движения при турбулентном режиме течения отнюдь не означает неупорядоченности общего усредненного движения потока. Введенное Рейнольдсом аддитивное представление актуальных характеристик движения через усредненную и пульсационную составляющие и использование некоторых правил усреднения аддитивных и мультипликативных комбинаций этих величин позволили получить на основе уравнений Навье-Стокса для несжимаемой жидкости следующие так называемые уравнения Рейнольдса для усредненных полей давления и скорости [c.189]

Зайчик Л.И. Модели турбулентного переноса импульса и тепла в дисперсной фазе, основанные на уравнениях для вторых и третьих моментов пульсаций скорости и температуры частиц II ИФЖ. 1992. Т.63. № 4. С.404-413. [c.176]

Как следует из ранее изложенного, справедливость уравнений (3.20 ) и (3.21) обусловлена особенностями принятой модели турбулентного переноса (отсутствие взаимодействия между движущимся молем и окружающей средой) независимо от физических свойств среды. В противоположность этому численные значения критериев, составленных из коэффициентов переноса молекулярной Природы, определяются именно свойствами жидкости. Только в случае идеального газа удовлетворяется условие [c.204]

Обращает также на себя внимание примечательная особенность такого типа течения. Она состоит в возникновении местных областей течения со стороны соответственно менее протяженной и более протяженной грани, где коэффициенты турбулентной вязкости, определенные в виде -и а / (dU/dy) и —u w /(dU/dz), принимают отрицательные значения [74, 153, 165]. В этом случае локальные градиентные модели турбулентного переноса оказываются несостоятельными в описании картины возникающего течения. Это обстоятельство и является основной причиной того, что результаты расчетов, основанные на таком подходе, неадекватны опытным данным в описании поведения напряжений Рейнольдса в несимметричных углах. [c.150]

Как следует из ранее изложенного, справедливость уравнений (3. 5Ю ) и (3 21) обусловлена особенностями принятой модели турбулентного переноса (отсутствие взаи- [c.219]

В связи с тем, что областью исследования является атмосферный пограничный слой, необходимо сформулировать характер взаимодействия атмосферной турбулентности и турбулентности генерируемой собственно струей. К сожалению, авторам не удалось найти экспериментальную информацию по этому вопросу. Поэтому 1фи построении модели турбулентного переноса была использована гипотеза /10/ о том, что для струйных течений с положительной или нейтральной плавучестью турбулентные вязкости в невозмущенном атмосферном потоке и струе [c.119]

Верификация изложенной математической модели струйного течения и рассеивания газа, а также модели турбулентного переноса осуществлялась сравнением результатов расчета с данными экспериментальных исследований различных типов струйных течений, а именно затопленных неплавучих струй /11/, вертикальных струй в сносящем потоке /4,11,20/, наклонных струй /13/, нагретых [c.121]

Модель турбулентного переноса. При выоводе исходной системы уравнений использовалась алгебраическая модель коэффициентов турбулентного переноса (К). Определение этих коэффициентов для рассматриваемого течения представляет самостоятельную задачу, для решения которой воспользуемся идеей о связи турбулентной вязкости в струйном потоке с кинетической энергией турбулентности и ее масштабом L, высказанной А.Колмогоровым /8/ и Л.Прандтлем /9/ [c.118]

Следует также отметить, что в соответствии с экспериментальными данными /13/, коэффициенты турбулентного переноса в уравнениях движения отличаются от аналогичных в уравнении энергии и диффузии на постоянную величину, а именно на число Прандтля (уравнение энергии) и Шмидта (уравнение диффузии), которые для круглых осесимметричных струй равны 0,7. Вычисленные в соответствии с изложенной моделью турбулентного переноса коэффициенты непосредственно использовались при численном интегрировании системы уравнений (3), а также для расчета дисперсий (5) при восстановлении распределений параметров течения в соответствии с нормальным законом. Учитывая параметры транспортируемого природного газа, можно утверждать,что, независимо от формы и размеров отверстия в первом сценарии аварии будет реализовано истечение при сверхкритическом перепаде давления (рабочее давление в, магистральном газопроводе составляет 50-70 атм.). Структура и закономерности распространения звуковых недорасширенных газовых струй существенно отличаются от таковых для дозвуковых струйных течений. Экспериментальные исследования свидетельствуют [c.120]

Для определения входящих в исходную систему уравнений коэ(.Т)-фицаентов турбулентного о( ена Kj использовалась модель турбулентного переноса [З], основанная на использовании эмпирического уравнения для скорости подвода воздуха к облаку, полученному Т.Спайсером, Д.Хавенсом [4]. [c.47]