Термогравитационная сила

Здесь Pq — гидростатическое давление в изотермической (Г = Tq) жидкости. Выражение - РРо(7 - 7о)8 определяет отнесенную к единице объема термогравитационную силу — равнодействующую сил тяжести и Архимеда. [c.136]

При свободном движении вблизи вертикальной пластины на частицы жидкости действует термогравитационная сила, проекция которой на ось [c.226]

Ox равна pg(3(r- Гоо), a др /ду = О (p, =p - р , где р — гидростатическое давление в неподвижной жидкости с плотностью роо). Для горизонтальной пластины (рис. 7.5) проекция термогравитационной силы на ось Ох равна нулю, а движение происходит из-за наличия градиента давления др /дх. Докажем, что такой градиент в этом случае существует. Из уравнения движения в проекции на ось Оу в приближении пограничного слоя следует [c.227]

Интеграл является функцией х, причем с увеличением х его абсолютное значение возрастает. Из (7.76) видно, что градиент давления возникает вследствие изменения вдоль пластины термогравитационной силы. Для нагретой пластины ф] дх < О и течение имеет направление от кромки к середине пластины. Для холодной пластины др 1дх > О, т.е. происходит течение от середины к кромкам пластины. [c.227]

При этом теплоотдача зависит от направления теплового потока (от стенки к жидкости или наоборот), от расположения трубы в пространстве (вертикальное или горизонтальное), а при вертикальном расположении еще и от того, куда движется жидкость (вверх или вниз). Если термогравитационные силы в потоке жидкости соизмеримы с инерционными силами, то переход к турбулентному режиму произойдет при значении числа Re, отличающемся от его значения в изотермических условиях. [c.248]

Too (охлаждение жидкости) действие термогравитационных сил приводит [c.259]

К Следует отметить, что зависимость р от температуры, как и зависимость теплоемкости с , вблизи точки, соответствующей Т , имеет пикообразный характер. Таким образом, если Тук< Тт< ( ж — среднемассовая температура, а 7 — температура стенки) из-за локального возмущения потока жидкости термогравитационными силами, которые при восходящем потоке жидкости приводят к резкому снижению ее скорости у стенки, происходит уменьшение интенсивности теплоотдачи и увеличение Т . Указанное выше условие на практике обычно реализуется на относительно коротких участках трубы, поэтому ухудшение теплоотдачи носит местный характер, и это сопровождается пиком температуры стенки. В случае нисходящего течения в обогреваемой трубе теплоотдача практически такая же, как и при отсутствии массовых сил. [c.276]

Если число Ог- О, то термогравитационные силы не оказывают влияния на течение и теплообмен. Течение при этом становится осесимметричным ( / ф=0), из уравнений подобия выпадают числа ф, Ог и Ч , и они принимают вид [c.53]

Из формулы (6.1.15) видно, что в отсутствие термогравитационных сил и продольного градиента давления, т.е. когда 6 = Сг = О, профиль скорости в слое линейный. При этом расход потока оказывается ненулевым. В то же время выражения (6.1.15) и (6.1.16) показывают, что безрасходный поток под действием сил Марангони может возникнуть только при наличии продольного градиента давления. [c.235]

Полагая в левой части (4.10) р = рд = onst, получаем в векторной форме уравнение движения с учетом действия термогравитационной силы du . 2 [c.136]

Числом Грасгофа учитывается действие в потоке жидкости термогравитационной силы. Для смещанной конвекции [c.143]

Основные особенности смещанной конвекции можно выяснить, рассматривая течение жидкости около вертикальной пластины. Пусть вынужденное течение направлено снизу вверх, а температура пластины > Т о (рис. 9.7, а). В этом случае плотность жидкости около пластины меньще, чем вдали от нее. На частицы жидкости действуют термогравитационные силы, направленные вверх. Поскольку при этом ускорение направлено в ту же сторону, то скорость жидкости в пограничном слое возрастает. То же самое будет и в том случае, если вынужденное движение направлено сверху вниз, а < Т о- [c.259]

В условиях течения сверху вниз в обогреваемых трубах (или снизу вверх — в охлаждаемых) ламинарный режим сохраняется лишь при небольшой степени влияния архимедовых сил, а теплоотдача при этом локально уменьшается (рис. 10.8,1). В противоположность этому, при турбулентном режиме в том же случае теплоотдача монотонно растет (рис. 10.8, II), и при очень больших числах Ог порождение турбулентности определяется, в основном, термогравитационными силами, а не напряжениями сдвига в усредненном течении. [c.276]

Для практических расчетов теплоотдачи важно знать, когда следует учитывать влияние термогравитационных сил, а когда ими можно пренебречь. Детальное изучение этого вопроса А.Ф. Поляковым показало, что граница начала влияния термогравитации при турбулентном течении жидкости в трубах может быть определена с помощью предельного числа Грасгофа [c.277]

Влияние термогравитационных сил, т. е. свободной конвекции, на вынужденное течение отражает число Сг. Если оно мало, то течение будет вязкостным или вязкостноинерционным. При достаточно больших значениях числа Сг наблюдается переход к вязкостно-гравитационному или вязкостно-инерционно-грлвитационному течению. [c.56]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология