Теплота Томсона

Термодинамический эффект Томсона (открыт в 1856 г. английским физиком Уильямом Томсоном - лордом Кельвином) заключается в том, что, если вдоль проводника, по которому проходит электрический ток, существует перепад температур, то кроме джоулевой теплоты Q = объеме проводника в зависимости от направления тока выделяется или поглощается еще некоторое количество теплоты (теплота Томсона). В соответствии с формулой Томсона удельная мощность, поглощаемая или выделяемая в единице объема проводника, равна [c.603]

Для измерения Авд , коммутирующий переключатель устанавливался в положение, при котором термопары оказывались включенными последовательно. В холодном состоянии спаи термопар имели температуру изолированного изотермического участка, выделенного на рис. 9.4 штриховой линией. Затем включали и выключали ток I через образец. При прохождении тока в результате появления теплоты Томсона и Джоуля температуры в точках С и О изменялись. Так как теплота Томсона в этих точках имеет противоположные знаки, то эти эффекты взаимно компенсируют друг друга, в результате чего ЭДС, измеряемая гальванометром О, создается только за счет А0д. [c.605]

В тесной связи с эффектом Джоуля находятся явления изменения величины деформации в результате изменения температуры при сохранении величины деформирующей силы и, обратно, явления изменения напряжения при сохранении величины деформации, Поскольку растяжение каучука сопровождается выделением теплоты, Томсон, основываясь на принципе Ле-Шат тье, впервые высказал предположение, что растянутый каучук при нагревании будет сокращаться. Действительно, это положение можно подтвердить любым элементарным опытом. [c.227]

Из соотношений Томсона (10) и (12) можно найти связь между эффектом Пельтье и теплотой Томсона исключением ср [c.178]

Теплота Томсона может быть также представлена как функция теплоты переноса и химического потенциала. Из выражения закона сохранения энергии (И) или из формул (14) и (57) можно получить отдельные выражения для теплоты Томсона в металле А и металле В. Так, для металла А имеем [c.187]

Из выражений (14) и (85) можно получить теплоту Томсона по отдельности для каждого из металлов. Так, для металла А имеем [c.190]

Эффект Томсона состоит в том, что при прохождении электрического тока в термически неоднородной системе кроме джоулева тепла вьщеляется дополнительное количество теплоты — теплота Томсона. [c.39]

Эффект Томсона при прохождении электрического тока в проводнике с градиентом температуры помимо джоулевой теплоты выделяется добавочное количество теплоты (теплота Томсона), пропорциональное градиенту температуры и силе тока. [c.272]

Количество тенлоты, дополнительно выделяющееся в проводнике вследствие температурной неоднородности, называется теплотой Томсона, а само явление — эффектом Томсона. Феноменологически эта теплота равна [c.276]

Другой метод изучения необратимых процессов основан на так называемой псевдотермостатической теории, где применяются законы обычной термостатики к части необратимого процесса, как будто она является обратимой, в то время как другая часть процесса считается необратимой и не принимается во внимание. Классическим при-мерОхМ применения такого метода является исследование Томсоном термоэлектричества. Томсон рассматривал теплопроводность и электропроводность как необратимые процессы и применил второй закон термодинамики к другой части процесса, которая относится к категории обратимых—теплотам Томсона и Пельтье. Томсон отдавал себе отчет в недостатках такого подхода и подчеркивал тот факт, что деление на обратимую и необратимую части процесса является гипотетическим, и, следовательно, результаты такого способа рассмотрения явлений требуют зксиериментальной проверки. Замечательно то, что выведенные им соотношения были полностью подтверждены опытами по термоэлектричеству. [c.21]

Четвертый член дает теплоту Томсона. Он включает коэффициент Томсона а, формулы (89) при подстановке в нее выражений (72) и (75). Если представить себе однородный металл в условиях, когда температура распределяется так, как это было описано при анализе первого члена уравнения (100), то остаются только второй и четвертьп члены. Дальше будет показано, что пятый и шестой члены всегда равны нулю, т. е. получается такое состояние, при котором возникает только теплота Джоуля и теплота Томсона. [c.193]

Таким образом, цепь, составленная из трех и более проводников, представляет собой вечный двигатель второго рода под действием нескомпенсированной ЭДС происходит вечная круговая циркуляция электрического заряда. В спаях цепи наблюдаются поглощение и выделение теплоты Пельтье, а вдоль проводников — поглощение и выделение теплоты Томсона и теплоты нового линейного эффекта, описанного в работах [18, с. 316 21, с. 312], а также выделение теплоты Джоуля. Алгебраическая сумма теплот Пельтье, Томсона и линейного эффекта равна и противоположна по знаку суммарной джоулевой теплоте — этим балансом обеспечивается циркуляция заряда в условиях изоляции цепи от окружающей среды. Получается самофункционирующая термодинамическая пара, только в данном случае приходится соединять между собой не два, а три и более проводников. В связи с этим должен заметить, что в любой термодинамической паре в общем случае может быть задействовано не обязательно два, но произвольное количество проводников. [c.467]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология